- ПОТЕНЦИАЛА ТЕОРИЯ АБСТРАКТНАЯ
- теория потенциала на абстрактных топология, пространствах. П. т. а. возникла в сер. 20 в. из стремления охватить единым аксиоматич. методом широкое многообразие свойств различных потенциалов, применяемых при решении разнообразных задач теории дифференциальных уравнений с частными производными. Первое достаточно полное изложение аксиоматики "гармонических" функций (т. е. решений допустимого класса уравнений с частными производными) и соответствующих потенциалов было дано М. Брело (1957-58, см. [1]), но оно охватывало только уравнения эллиптич. типа. Расширение теории, пригодное и для широкого класса уравнений параболич. типа, получено X. Бауэром (1960-63, см. [3]). Весьма плодотворным оказался вероятностный подход к П. т. а., начало к-ромубыло положено еще в работах П. Леви (P. Levy), Дж. Дуба (J. Doob), Г. Ханта (G. Hunt) и др.
Для изложения П. т. а. удобно понятие гармонического пространства. Пусть X- локально компактное топологич. пространство. Пучком функций на Xназ. отображение
, определенное на семействе всех открытых множеств Xи такое, что
1)
(U).для любого открытого множества
есть семейство функций
;
2) если открытые множества U, V таковы, что U
V
X, то сужение любой функции из
(F) на Uпринадлежит
(U).
3) если для любого семейства
, открытых множеств
сужения нек-рой определенной на
функции ина Ui для всех
принадлежат
, то
.
Пучок функций
на Xназ. гармоническим пучком, если для любого открытого множества
семейство
есть действительное векторное пространство непрерывных функций на U. Функция u, определенная на нок-ром множестве
, содержащем открытое множество U, наз.
-функцией, если сужение u|U принадлежит
(U). Гармонич. пучок
невырожден в точке
, если в окрестности x существует
-функция итакая, что
Реальные различия в аксиоматиках Бауэра, Брело, Дуба характеризуются свойствами сходимости
функций.
а) Свойство сходимости Бауэра состоит в том, что если возрастающая последовательность
-функций локально ограничена на нек-ром открытом множестве
, то предельная функция vесть
функция.
б) Свойство сходимости Дуба состоит в том, что если предельная функция vконечна на плотном множестве в X, то vесть
-функция.
в) Свойство сходимости Брело состоит в том, что если предельная функция vвозрастающей последовательности
-функций на нек-рой области
конечна в точке
, то vесть
-функция.
Если пространство Xлокально связно, то имеют место импликации в)
б)
а).
Пучок функций
на Xназ. гипергармоническим пучком, если для любого открытого множества
семейство
есть выпуклый конус полунепрерывных снизу функций
;
-функция определяется аналогично
-функции. Отображение
есть гармонич. пучок
, порожденный пучком
; только этот гармонич. пучок будет использоваться в дальнейшем.
Пусть на границе дU открытого множества
дана непрерывная функция
с компактным носителем. Гипергармонич. пучок
позволяет построить Перрона методом обобщенное решение задачи Дирихле для нек-рых открытых множеств в классе соответствующих
-функций. Пусть
- семейство полунепрерывных снизу
-функций и, ограниченных снизу на U, положительных вне нек-рого компакта и таких, что
можно положить
. Пусть теперь
и
, если
. Аналогично,
или
. Функция наз. разрешимой, если для нее
и
совпадают,
, Hj является
-функцией; эта функция Н j. и есть обобщенное решение задачи Дирихле в классе
-функций. Открытое множество
разрешимо относительно
, если разрешима любая конечная непрерывная функция с контактным носителем на дU. Для разрешимого множества Uотображение
есть положительный линейный функционал, к-рый, следовательно, определяет положительную меру
, наз. гарионической мерой на дU в точке х(относительно
).
Локально компактное пространство X с гипергармонич. пучком
превращается в гармоническое пространство, если для него выполняются соответствующие четыре аксиомы (см. Гармоническое пространство), причем в аксиоме сходимости имеется в виду свойство Бауэра.
Часто (в классич. примерах именно так и обстоит дело) за основу берется гармонич. пучок
, а аксиома мажоранты служит тогда определением гипергармонич. пучка. Напр., евклидово пространство
, с пучком классич. решений уравнения Лапласа или уравнения теплопроводности в качестве
является гармонич. пространством. Гармонич. пространство локально связно, не содержит изолированных точек и имеет базис из связных разрешимых множеств (разрешимых областей).
Открытое множество Uгармонич. пространства Xс сужением
|U в качестве гипергармонич. пучка есть гармоническое пространство X. Гипергармонич. функция ина
наз. супергармонической функцией, если для любого относительно компактного разрешимого множества V,
, наибольшая миноранта mV и является гармонической,
. Многие свойства классических супергармонич. функций (см. Субгармоническая функция).выполняются и здесь. Потенциалом наз. такая положительная супергармонич. функция и, для к-рой наибольшая гармонич. миноранта mV и на Xтождественно равна нулю. Гармонич. пространство Xназ.
-гармоническим (или
-гармоническим) пространством, если для любой точки
существует положительная супергармонич. функция и(соответственно потенциал и).на Xтакая, что u(x)>0. Любое открытое множество
-гармонического пространства разрешимо.
Принимая за основу гармонич. пучок
и определяя соответствующий гипергармонич. пучок
с помощью аксиомы мажоранты, получают пространство Бауэра, совпадающее с гармонич. пространством для
. Если гармонич. пучок
для любого открытого множества
состоит из решений hуравнения теплопроводности
, то
обладает свойством сходимости Дуба и
с этим пучком
есть
-пространство (Бауэра). При этом v - гипергармонич. функция класса С 2 тогда и только тогда, если Dv- дv/дt
0.
Пространство Брело характеризуется следующими условиями: Xне имеет изолированных точек и локально связно; регулярные множества относительно
образуют базу X(регулярность - это разрешимость классич. задачи Дирихле в классе
);
обладает свойством сходимости Брело. Пространства Брело составляют собственный подкласс т. н. эллиптических гармонич. пространств (см. [4]), т. е. эллиптич. пространств Бауэра. Если гармонич. пучок Ж для любого открытого множества
, состоит из решений иуравнения Лапласа Du=0, то
с этим лучком есть
-пространство Брело, а
при
есть
-пространство Брело. При этом v - гипергармонич. функция класса С 2 тогда и только тогда, если Dv
0.
Точка уграницы дU разрешимого множества Uгармонич. пространства наз. регулярной граничной точкой, если для любой конечной непрерывной функции ф на дU имеет место предел
а в противном случае уназ. иррегулярной граничной точкой. Пусть F - фильтр на U, сходящийся к y. Барьером фильтра Fназ. строго положительная гипергармонич. функция v, определенная на пересечении Uс нек-рой окрестностью уи сходящаяся к 0 вдоль F. Если для относительно компактного разрешимого множества U
-гармонического пространства все фильтры, сходящиеся к точкам
, имеют барьер, то U - регулярное множество, т. е. все его граничные точки регулярные. Если U - относительно компактное открытое множество
-гармонического пространства, на к-ром существует строго положительная гипергармонич. функция, сходящаяся к 0 в каждой точке
, то V - регулярное множество.
Кроме изучения разрешимости и регулярности в задаче Дирихле, к основной проблематике П. т. а. относятся: теория емкости точечных множеств на гармонич. пространствах Х;теория выметания (см. Выметания метод).функций и мер на X;теория интегральных представлений положительных супергармонич. функций на X, обобщающая представления Мартина (см. Мартина граница).
Уже в нач. 20 в. была замечена тесная связь теории потенциала с нек-рыми вопросами теории вероятностей, такими, как броуновского движения процесс, винеровский процесс, марковский процесс. Напр., вероятность того, что траектория броуновского движения в плоской области
, исходящая из точки
, встретит в первый раз границу дG на (борелевском) множестве
, есть не что иное, как гармоническая мера множества Ев точке х 0 полярные множества границы дG суть при этом те множества, к-рые траектории не встречают почти наверное. В дальнейшем вероятностные методы способствовали более глубокому пониманию нек-рых идей теории потенциала и привели к ряду новых результатов; с другой стороны, теоретико-потенциальный подход уменьшает отчужденность теории вероятностей и также приводит в ней к новым результатам.
Пусть X - локально компактное пространство со счетной базой, Ck и С 0- классы конечных непрерывных функций на Xсоответственно с компактным носителем и стремящихся к 0 на бесконечности. Ядро-мера N( х, Е)
0 есть (борелевская) функция от
для каждого относительно компактного (борелевского) множества
. С помощью Nкаждой функции
, ставится в соответствие потенциал-функция
а
а мере
соответствует потенциал-мера
Единичное ядро I ( х, Е).равно 0 при
и равно 1 при
, оно не изменяет f(х).и q(E). Напр., в евклидовом пространстве
ядро
определяет ньютонов потенциал Nf с плотностью f, а qNесть мера с плотностью, равной ньютонову потенциалу меры q (см. Потенциала теория). Ядро-произведение имеет вид
Семейство ядер
, с законом композиции Nt+s=NtNs является однопараметрич. полугруппой. Ядро Nудовлетворяет полному принципу максимума, если для любых f, g
0 из С k, и a>0 выполнение неравенства Nf
Ng+a на множестве, где f>0, влечет за собой выполнение этого неравенства всюду на X. Основная в этой теории теорема Ханта в простейшей форме состоит в том, что если образ С k при отображении Nплотен в С 0 и N удовлетворяет полному принципу максимума, то существует полугруппа {Pt},
, такая, что
(феллеровская полугруппа); при этом Pt отображает Ck в С 0, Р 0- единичное ядро,
, локально равномерно и
. Функция
наз. эксцессивной функцией относительно полугруппы {Pt}, если всегда
и
=f; если Ptf=f, то f паз. инвариантной функцией. Соответствующие построения имеют место и для потенциала-меры qN.
Очерченная теория Г. Ханта (1957-58) имеет непосредственный вероятностный смысл. Пусть на Xзадана век-рая s-алгебра борелевских множеств
и вероятностная мера Р. Случайная величина S=S(x) - это
-измеримое отображение X в пространство состояний
Семейство случайных величин {St},
,- это случайный марковский процесс, для к-рого St(x) - траектория точки
, если для каждого у,
, существует вероятностная мера Рy на
такая, что
- борелевская функция от у;3) вид траектории, проходящей через ув момент r, при
не зависит от положения предыдущих ее точек. Применительно к таким марковским процессам полугруппы {Pt} интерпретируются как полугруппы мер
Важное значение имеет изучение эксцессивных и инвариантных функций относительно полугрупп {Pt}.
С другой стороны, если Xесть
-гармоническое пространство со счетной базой, то на нем всегда можно выбрать ядро потенциалов так, чтобы удовлетворялись условия теоремы Ханта, и эксцессивные функции соответствующей полугруппы будут тогда в точности неотрицательными гипергармонич. функциями. Теорема Ханта обобщается и для нек-рых типов пространств Бауэра (см. [4], [7]).
И другие понятия П. т. а., такие, напр., как выметание, полярные и тонкие множества, также получают вероятностную интерпретацию в рамках общей теории случайных процессов, облегчающую их исследование. С другой стороны, для теории вероятностей оказалась важной теоретико-потенциальная трактовка ряда понятий, таких, напр., как мартингалы, выходящих за рамки марковских процессов.
Лит.:[1] Вrеlоt M., Lectures on potential theory, 2 ed., Bombay, 1967; [2] его же, "L'enseign. math.", 1972, t. 18, № 1, p. 1-36; [3] Вauеr Н., Harmonische Raiime und ihre Potentialtheorie, В., 1966; [4] Constantinescu C., Cornea A., Potential theory on harmonic spaces, В., 1972; [5] Mейеp П. - А., Вероятность и потенциалы, пер. е англ., М., 1973; [6] Xант Д ж. - А., Марковские процессы и потенциалы, пер. с англ., М., 1962; [7] Вlumеnthаl R., Gеtооr R., Markov processes and potential theory, N.Y.-L., 1968. Е. Д. Соломенцев.
Математическая энциклопедия. — М.: Советская энциклопедия. И. М. Виноградов. 1977—1985.