МАРКОВСКИЕ СЛУЧАЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ

МАРКОВСКИЕ СЛУЧАЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ

- процессы без вероятностного последствия, статистич. свойства к-рых в последующие моменты времени зависят только от значений процессов в данный момент и не зависят от их предыстории. M.с. <п. - удобная матем. идеализация разл. случайных процессов, встречающихся в физике. К ним относятся процессы типа броуновского движения, равновесные и неравновесные флуктуации параметров макроскопич. систем, сравнительно медленные изменения амплитуды и фазы сигналов автогенераторов под действием быстро меняющихся естеств. шумов и т. д. Эффективность марковского процесса приближения при рассмотрении реальных случайных процессов обусловлена существованием развитого матем. аппарата для анализа статистич. свойств M.с. <п.

Тип M.с. <п. X(t )определяется тем, к какому множеству принадлежат аргумент t и возможные значения процесса х. Если t и х принимают дискретные значения, X(t )представляет собой марковскую цепь. M.с. <п. с непрерывным временем, принимающий значения из дискретного множества , наз. дискретнозначным марковским процессом. К ним относится, в частности, телеграфный процесс с двумя значениями смена к-рых происходит в случайные моменты времени.

Рассмотрим непрерывнозначный M.с. <п. с непрерывным временем. Пусть в моменты известны значения процесса

и - условная плотность вероятности значений процесса в момент t> t, тогда справедливо равенство

выражающее отсутствие последействия. Условную плотность вероятности полностью определяющую [вместе с безусловной плотностью вероятности все статистич. свойства M.с. <п., наз. плотностью вероятности переходов. Она удовлетворяет интегральному уравнению Смолуховского

от к-рого можно перейти к кинетич. ур-нию

Здесь

кинетич. коаф., описывающие локальные свойства M.с. <п. в момент t в точке х. Для разрывных M.с. <п., реализации к-рых скачком меняют значения в случайные моменты времени, кинетич. ур-ния эквивалентны интегро-дифференц. Колмогорова- Феллера уравнениям.

M.с. <п., реализации к-рых с вероятностью 1 непрерывны во времени, наз. непрерывными или диффузионными процессами. Для них отличны от нуля только два кинетич. коэф.: коэф. сноса

и коэф. диффузии . При этом кинетич. ур-ние переходит в Фоккера- Планка уравнение (см. также Колмогорова уравнения):

Если или , то M.с. <п. наз. однородным в пространстве или во времени. В последнем случае плотность вероятности переходов зависит лишь от разности времён: Простейшим однородным в пространстве и во времени непрерывным M. с. п. является винеровский случайный процесс, для к-рого Он описывает, напр., свободную диффузию частиц в среде с пост, темп-рой. Простейшим однородным во времени процессом является процесс Орнштейна- Уленбека, для к-рого Ур-ние Фоккера - Планка в этом случае имеет вид

Статистич. характеристики M. с. п. находят, исследуя решения кинетич. ур-ний с теми или иными начальными и граничными условиями. Так, плотность вероятности переходов процесса Орнштейна - Уленбека, удовлетворяющая ур-нию (1) с начальным условием

)

равна

Для однородных во времени процессов может существовать стационарная плотность вероятности

удовлетворяющая, в случае диффузионного процесса, обыкновенному дифференц. ур-нию

При анализе M. с. п., реализации к-рых обрываются или отражаются на заданных границах, кинетич. ур-ния дополняют граничными условиями.

Реализации M. с. п. с непрерывным временем удовлетворяют дифференц. стохастическим уравнениям. Напр., реализации диффузионного процесса X(t )удовлетворяют ур-нию

здесь и- детерминиров. ф-ции, а- белый шум, для к-рого

Кинетич. коэф. диффузионного процесса, описываемого ур-нием (2), равны:

Лит.: Стратонович P. Л., Избранные вопросы теории флюктуации в радиотехнике, M., 1961; Тихонов В. И., Миронов M. А., Марковские процессы, M., 1977; Справочник по теории вероятностей и математической статистике, 2 изд., M., 1985. A. H. Малахов, А. И. Саичев.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.