- ЛАРМОРА ПРЕЦЕССИЯ
- ЛАРМОРА ПРЕЦЕССИЯ
-
дополнительное вращение как целого системы одинаковых заряж. ч-ц (напр., эл-нов атома), возникающее при наложении на систему однородного постоянного (достаточно слабого) магн. поля, направление к-рого и служит осью вращения. На эту прецессию впервые указал (1895) англ. физик Дж. Лармор (J. Larmor). Согласно теореме Лармора, при наложении однородного магн. поля Н ур-ния движения системы эл-нов сохраняют свою форму, если перейти к системе координат, равномерно вращающейся вокруг направления поля с частотой wL=еН/2mc (в Гаусса системе единиц), где е — заряд и m — масса эл-на. Частота wL наз. ларморовой частотой. Т. о., на языке полуклассич. теории атома Бора магн. поле вызывает прецессию орбиты каждого ат. эл-на с частотой wL вокруг направления поля (рис.)
нормальный Зеемана эффект, магн. вращение плоскости поляризации.
Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.
- ЛАРМОРА ПРЕЦЕССИЯ
-
- прецессия системы заряж. частиц (как целого), состоящей из частиц с одинаковым отношением
совершающих нерелятивистское финитное движение в слабом магн. поле H(qi и mi - заряд и масса i -й частицы). Прецессия осуществляется вокруг направления магн. поля с угл. скоростью 
к-рая наз. частотой Л а р-м о р а (иногда частотой Лармора наз. вдвое большую величину - гиромагнитную частоту). Финитность (т. е. ограниченность в пространстве) движения достигается, напр., за счёт центрально-симметричного электрич. поля. Эти утверждения составляют теорему Лармора: движение такой системы зарядов в слабом магн. поле эквивалентно поведению их в системе отсчёта, равномерно вращающейся с угл. скоростью 
. Действительно, во вращающейся системе отсчёта на частицы дополнительно действуют сила Кориолиса FK=
.
- скорость частицы) и центробежная сила, пропорциональная 
к-рой при достаточно малых 
можно пренебречь по сравнению с FK. При 
сила Кориолиса компенсирует силу Лоренца Р л=
. действующую на заряж. частицы. Т. о., в такой равномерно вращающейся системе отсчёта движение частиц совпадает с их движением в покоящейся системе отсчёта в отсутствие магн. поля. Следовательно, движение такой системы частиц в магн. поле сводится к вращению её как целого с частотой 
. Применимость теоремы Лармора ограничена одинаковым значением 
для всех заряж. частиц и малостью магн. поля. Последнее ограничение вызвано необходимостью малости центробежной силы 
(ri- радиус-вектор частицы) по сравнению с силой Кориолиса. В терминах частот это условие означает малость 
по сравнению с собств. частотами финитного движения.
Физ. природа Л. п. связана с усреднённым воздействием силы Лоренца на быстро осциллирующие заряж. частицы. Если, напр., невозмущённое движение заряда представляет собой вращение с угл. скоростью
и радиусом орбиты r0, то это приводит к появлению орбитального магн. момента р т=
. и механич. момента М=
. Под действием слабого внеш. магн. поля H в первом приближении по малому параметру
движение вектора M,
усредненного
по периоду быстрых вращений 
будет подчиняться ур-нию
к-рое описывает прецессию
или р т вокруг Н с пост. угл. скоростью 
Л. и. приводит к возникновению дополнит. магн. момента системы заряж. частиц. Л. п. служит основой для объяснения мн. физ. явлений, таких, как магн. вращение плоскости поляризации, нормальный эффект Зеемана, явление диамагнетизма и др.
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, 7 изд., М., 1988; Ахиезер А. И., Ахиезер И. А., Электромагнетизм и электромагнитные волны, М., 1985.
А. В. Тур, В. В. Яновский.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.
.
