ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ

ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ
ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ

- (спин-переориентационныепереходы) - особый класс магнитных фазовых переходов, при к-рыхменяется ориентация осей лёгкого намагничивания магнетиков при изменениивнеш. параметров (темп-ры, магн. поля). Эти фазовые переходы происходятмежду магнитоупорядоченными фазами магнетика и относятся к т. н. переходамтипа порядок - порядок. При О. ф. и. перестраивается магнитная атомнаяструктура и изменяется магнитная симметрия кристаллов. О. ф. <и., происходящие при изменении темп-ры, наз. спонтанными переходами, приизменении внеш. магн. поля - индуцированными переходами.
Простейшим примером спонтанного О. ф. <п. является наблюдаемая в ряде магн. кристаллов переориентация спинов (спиновыхмагн. моментов) от одной кристаллографич. оси к другой при изменении темп-ры. <Такие переходы наблюдаются, напр., в классич. ферромагнесике кобальте, <в гадолинии, в интерметаллических соединенияхRCo5 (гдеR - Nd, Pr, Dy, Tb), ферримагнетиках Mn2Sb и Ba2Co2Fe12 О 22 и в целом ряде редкоземельных магнптоупорядоченных кристаллов [1]. Спонтаннаяпереориентация магн. моментов обусловлена в них температурной зависимостьюэнергии магнитной анизотропии.
В том случае, когда переориентация моментовосуществляется в нек-рой кристаллографич. плоскости кристалла, изменениетермодинамич. потенциала Ф кристалла удобно представить в виде

15024-5.jpg

где К 1 и К2- константы анизотропии, изменение к-рых с темп-рой и приводит кО. ф. п.;15024-6.jpg - уголориентации оси лёгкого намагничивания относительно кристаллография, осейв плоскости переориентации. Минимизация (1) по углу 15024-7.jpgприводитк трём возможным состояниям системы (вблизи от О. ф. п. К2 считают не зависящей от темп-ры):

15024-8.jpg

15024-9.jpg

15024-10.jpg

Если К 1 знакопеременна, <а К2 > 0 в рассматриваемой области темп-р, то в кристаллемогут существовать коллинеарные фазы I и II и угл. фаза III. Темп-ры Т 1[при к-рой К 1(T1) +2 К2= 0] и Т2 [при к-рой К 12)= 0] есть точки О. ф. п. II15024-11.jpgIIIи I15024-12.jpgIII соответственно. <На рис. 1 приведены в качестве примеров температурные зависимости констант К 1 и К2 гексагональных интерметаллич. соединений NdCo5 и РгСо 5, на рис. 2 показаны температурные зависимости угла отклонениянамагниченности от гексагональной оси для этих соединений. Переходы междуфазами I15024-13.jpg111и III15024-14.jpgII, возникающиепри инверсии знака константы анизотропии К 1, являютсятипичными примерами фазовых переходов, описываемых теорией Ландау [2].

15024-15.jpg

Рис. 1. Температурные зависимости константанизотропии для NdCo5 (пунктир) и РrСо 5 (сплошнаялиния).

Действительно, в случае, напр., переходаI15024-16.jpgIII, разложениетермодинамич. потенциала (1) в ряд по 15024-17.jpgвблизи Т = Т 2 даёт известное выражение теории Ландау[зависимость К 1( Т) в рассматриваемой области температурпредполагается линейной]:

15024-19.jpg

где 15024-20.jpg( Т)= 2К 1 (Т) = 2К(Т - Т2)/Т 2, К- константа,15024-21.jpg= 4 К2,15024-22.jpgУгол 15024-23.jpgздесь играет роль параметра порядка.

15024-18.jpg

Рис. 2. Температурные зависимости ориентацииосей лёгкого намагничивания для NdCo5 и РrСо 5.

Такую же форму принимает термодинамич. <потенциал вблизи точки Т = Т 1 при 15024-24.jpg (либо 15024-25.jpg).Т. о., переориентация магн. моментов, описываемая термодинамич. потенциалом(1), при К2 > 0 происходит непрерывно, путём двух фазовыхпереходов 2-го рода при темп-pax Т1 и Т 2. Параметр 15024-26.jpg (параметр порядка) меняется при этом непрерывно, а производная 15024-27.jpgимеет разрывы на концах области переориентации (рис. 3, а). Очевидно, <что вблизи темп-р Т 1 и Т 2, при к-рыхпроисходят фазовые переходы 2-го рода, должны наблюдаться характерные особенностив поведении ряда термодинамич. величин: теплоёмкости, модуля Юнга и т. <п., а также расходимость восприимчивости (описывающей отклик параметрапорядка на термодинамически сопряжённое ему поле), обращение в нуль частотыколебаний параметра порядка (мягкая мода), замедление его релаксации ит. д. Такие аномалии в окрестности точки О. ф. п. действительно наблюдались, <напр., в редкоземельных магнетиках [1]. При непрерывной переориентациимагн. моментов угл. фаза III играет роль "буфера". Она позволяет магн. <моментам непрерывно переходить из фазы I в фазу II. О. ф. п. относятсяк переходам, для к-рых теория Ландау является очень хорошим приближением, <т. к. флуктуации параметра порядка в критич. состоянии здесь можно не учитывать, <поскольку они проявляются в очень узкой области темп-р (15024-30.jpg.~10-6 - 10-8K) вблизи точки перехода.

15024-28.jpg

Рис. 3. Температурная зависимость угла 15024-29.jpgпри ориентационном фазовом переходе: а - К 2 б - К 2< 0.

При К2 < 0 фаза IIIявляется неустойчивой и температурные области существования фаз I и И перекрываются. <С точки зрения симметрии, непосредств. непрерывный переход I15024-31.jpgIIневозможен, т. к. для непрерывного перехода необходимо, чтобы группа магн. <симметрии одной из фаз, участвующей в переходе, была подгруппой симметриидругой фазы, что для фаз I и II не выполняется. Следовательно, непосредств. <переход I15024-32.jpgIIможет осуществляться только скачкообразно (фазовый переход 1-го рода) при .= Т с, где Т с определяется условиямиравенства термодинамич. потенциалов обеих фаз: Ф(15024-33.jpg= 0) = Ф(15024-34.jpg ),т. е. K1(Tc) + K2 =0.Темп-ры Т 1 и Т2, определяемые ур-ниями К 12)=0 и K1(T1)+ 2= 0, есть границы областей существования метастабильных фаз (в предположении, <что переход I15024-35.jpgIIпроисходит однородно по образцу). Разложение Ф по 15024-36.jpg (либо 15024-37.jpgприводит к выражению (2), где 15024-38.jpg= 4 К2 < 0, что, согласно теории Ландау, является признакомфазового перехода 1-го рода. На рис. 3( б) изображена зависимость 15024-39.jpg( Т )для этого случая.
Внеш. магн. поле Н вн оказывает существ. влияние на О. ф. п., подавляя их или, наоборот, способствуяих возникновению. Поле Н вн может также индуцировать О. <ф. п. Напр., в целом ряде антиферромагнетиков при достаточно большом (критическом)значении магн. поля Н с, приложенного вдоль оси антиферромагнетизма, <происходит переориентация спинов, и намагниченность магн. подрешёток устанавливаетсяперпендикулярно направлению действующего магн. поля [3] (см. Спин-флоппереход). Индуцированные полем О. ф. п. наблюдались также вслабых ферромагнетиках, в частности в редкоземельных ортоферритах, дляк-рых были исследованы разнообразные фазовые диаграммы Н с-.[1].

Лит.:1) Орнентационные переходыв редкоземельных магнетиках, М., 1979; 2) Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическаяфизика, ч. 1, 3 изд., М., 1976; 3) Боровик-Романов А. С., Антиферромагнетизм, <в кн.: Итоги науки. Сер. физ.-мат. науки, в. 4, М., 1962.

А. М. Кадомцева.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. . 1988.


.

Игры ⚽ Нужно решить контрольную?

Полезное


Смотреть что такое "ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ" в других словарях:

  • МАГНИТНЫЙ ФАЗОВЫЙ ПЕРЕХОД — фазовый переход, при к ром изменяется магн. фаза, т. е. макроскопич. состояние всей или части магн. подсистемы твёрдого тела (см. Магнетизм). Магн. фазы характеризуются параметрами магнитного упорядочения, по их изменению идентифицируются фазовые …   Физическая энциклопедия

  • ФЕРРИМАГНЕТИЗМ — магнитоупорядоченное состояние в ва, в к ром магн. моменты атомных носителей магнетизма образуют неск. подрешёток магнитных с магн. моментами Mi, направленными навстречу друг другу или имеющими более сложную пространств. ориентацию; отличная от… …   Физическая энциклопедия

  • ПОЛИКРИТИЧЕСКАЯ ТОЧКА — (мультикритическая точка) особая точка на диаграмме состояния физ. системы, допускающей существование нескольких упорядоченных фаз. Разл. виды упорядочения в этих фазах (конфигурационное, ориентационное, магнитное, сверхпроводящее и др.; см.… …   Физическая энциклопедия

  • СЛАБЫЙ ФЕРРОМАГНЕТИЗМ — существование небольшой ( 0,1 10 ед. СГСМ/моль или =102 104 А/(м•моль)) спонтанной намагниченности у определ. классов антиферромаенетиков. Эта намагниченность может возникать в результате нестрогой антипараллельности векторов намагниченности магн …   Физическая энциклопедия

  • МОРИНА ТОЧКА — темп pa TM, при к рой в магнитоупорядоченных кристаллах происходит переориентация спинов магнитно активных ионов от одной кри сталлич. оси к другой, сопровождаемая переходом кристалла из слабоферромагн. в антиферромагн. состояние. Впервые этот… …   Физическая энциклопедия

  • МАГНЕТИЗМ — 1) особая форма вз ствия между электрич. токами, между токами и магнитами (т. е. телами с магнитным моментом) и между магнитами; 2) раздел физики, изучающий это взаимодействие и св ва в в (магнетиков), в к рых оно проявляется. Основные проявления …   Физическая энциклопедия

  • МЕТАМАГНЕТИК — вещество, обладающее в слабых магн. полях св вами антиферромагнетиков, а в полях напряжённостью выше 5 10 кЭ св вами ферромагнетиков. Типичными М. явл. слоистые соединения типа FeCl2, в к рых слои ионов железа, обладающих магнитным моментом,… …   Физическая энциклопедия

  • ОСЬ ЛЕГКОГОНАМАГНИЧИВАНИЯ — направление в кристалле, в к ром ориентирован вектор намагниченности М магн …   Физическая энциклопедия

  • ТРИКРИТИЧЕСКАЯ ТОЧКА — точка на диаграмме состояния, в к рой линия фазовых переходов 1 го рода непрерывно переходит в линию фазовых, переходов 2 го рода (т, е. точка, в к рой нарушается изоморфность фазового перехода); частный случай поликритической точки. В… …   Физическая энциклопедия

  • РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫЕ МАГНЕТИКИ — кристаллич. н аморфные магнетики (металлы, сплавы, соединения), содержащие редкоземельные элементы лантаноиды. В более узком смысле Р. м. вещества, содержащие редкоземельно лантаноидные (РЗЛ) элементы и обладающие магн. упорядочением (ферро ,… …   Физическая энциклопедия


Поделиться ссылкой на выделенное

Прямая ссылка:
Нажмите правой клавишей мыши и выберите «Копировать ссылку»