СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ
СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

       
одно из четырёх известных фундам, вз-ствий между элем. ч-цами. С. в. гораздо слабее не только сильного, но и эл.-магн. вз-ствия, но гораздо сильнее гравитационного.
О силе вз-ствия можно судить по скорости процессов, к-рые оно вызывает. Обычно сравнивают между собой скорости процессов при энергиях =1 ГэВ, к-рые характерны для физики элем. ч-ц. При таких энергиях процесс, обусловленный сильным вз-ствием, происходит за время =10-24 с, эл.-магн. процесс за время =10-21 с, характерное же время процессов, происходящих за счёт С. в. («слабых процессов»), гораздо больше: =10-10 с, так что в мире элем. ч-ц слабые процессы протекают чрезвычайно медленно.
Другая хар-ка вз-ствия — длина свободного пробега ч-цы в в-ве. Сильно взаимодействующие ч-цы (адроны) можно задержать железной плитой толщиной в неск. десятков см, тогда как нейтрино, обладающее лишь С. в., проходило бы, не испытав ни одного столкновения, через железную плиту толщиной порядка миллиарда км. Ещё более слабым явл. гравитац. вз-ствие, сила к-рого при энергии =1 ГэВ в 1033 раз меньше, чем у С. в. Однако в повседневной жизни роль гравитац. вз-ствия гораздо заметнее роли С. в. Это связано с тем, что гравитац. вз-ствие, как и электромагнитное, имеет бесконечно большой радиус действия; поэтому, напр., на тела, находящиеся на поверхности Земли, действует гравитац. притяжение со стороны всех атомов, из к-рых состоит Земля. Слабое же вз-ствие обладает настолько малым радиусом действия, что он до сих пор не измерен. Его ожидаемая величина ок. 2•10-16 см (что на три порядка меньше радиуса сильного вз-ствия). Вследствие этого, напр., С. в. между ядрами двух соседних атомов, находящихся на расстоянии 10-8 см, ничтожно мало.
Однако, несмотря на малую величину и короткодействие, С. в. играет очень важную роль в природе. Так, если бы удалось «выключить» С. в., то погасло бы Солнце, т. к. был бы невозможен процесс превращения протона в нейтрон, позитрон и нейтрино, в результате к-рого четыре протона превращаются в 4Не. Этот процесс служит источником энергии Солнца и большинства звёзд. Процессы С. в. с испусканием нейтрино вообще играют исключительно важную роль в эволюции звёзд, обусловливая потери энергии очень горячими звёздами, во взрывах сверхновых звёзд с образованием пульсаров и т. д. Если бы не было С. в., были бы стабильны и широко распространены в обычном в-ве мюоны, p-мезоны, странные и «очарованные» ч-цы, к-рые распадаются под действием С. в. Столь большая роль С. в. связана с тем, что оно не подчиняется ряду запретов, характерных для сильного и эл.-магн. вз-ствий. В частности, С. в. превращает заряж. лептоны в нейтрино, а кварки одного типа («аромата») в кварки др. типов.
Интенсивность слабых процессов быстро растёт с ростом энергии. Так, напр., бета-распад нейтрона, энерговыделение в к-ром мало (=1 МэВ), длится ок. 103 с, что в 1013 раз больше, чем время жизни L-гиперона, энерговыделение при распаде к-рого составляет =100 МэВ. Сечение вз-ствия с нуклонами для нейтрино с энергией =100 ГэВ прибл. в миллион раз больше, чем для нейтрино с энергией =1 МэВ. По теор. представлениям, рост сечения продлится до энергий порядка неск. сотен ГэВ в системе центра инерции сталкивающихся ч-ц. При этих энергиях и при больших передачах импульсов должны проявиться эффекты, связанные с существованием промежуточных векторных бозонов W±, Z°. На расстояниях между сталкивающимися ч-цами, много меньших 2•10-16 см (комптоновской длины волны промежуточных бозонов), С. в. и эл.-магн. вз-ствие имеют практически одинаковую интенсивность (см. ниже).
Наиболее распространённый процесс, обусловленный С. в.,— b-распад радиоактивных ат. ядер. В 1934 итал. физик Э. Ферми построил теорию b-распада, к-рая с нек-рыми существ. модификациями легла в основу последующей теории т. н. универсального локального четырёхфермионного С. в. Согласно теории Ферми, эл-н и нейтрино (точнее, антинейтрино), вылетающие из b-радиоактивного ядра, не находились в нём до этого, а возникают в момент распада. Это явление аналогично испусканию фотонов низкой энергии (видимого света) возбуждёнными атомами или фотонов высокой энергии (g-квантов) возбуждёнными ядрами. Причиной этих процессов явл. вз-ствие электрич. зарядов ч-ц с эл.-магн. полем: движущаяся заряж. ч-ца — эл-н, протон — создаёт эл.-магн. ток, к-рый возмущает эл.-магн. поле; в результате этого вз-ствия ч-ца передаёт энергию квантам этого поля — фотонам. Вз-ствие фотонов с эл.-магн. током описывается выражением ejэ. <м. <А. Здесь е — элем. электрич. заряд, являющийся константой эл.-магн. вз-ствия (см. КОНСТАНТА СВЯЗИ), А -оператор фотонного поля (т. е. оператор рождения и уничтожения фотона)» jэ. <м. — оператор плотности эл.-магн. тока. (Часто в выражение для эл.-магн. тока включают также множитель е.) В jэ. <м. дают вклад все заряж. ч-цы. Так, напр., слагаемое, отвечающее эл-ну, имеет вид: y=y, где y — оператор уничтожения эл-на или рождения позитрона, a y= — оператор рождения эл-на или уничтожения позитрона. (Выше для упрощения не показано, что jэ. <м. так же, как А, явл. четырёхмерными векторами. Более точно, вместо yy следует писать совокупность четырёх выражений y=gmy, где gm —матрицы Дирака (см. ДИРАКА УРАВНЕНИЕ), m=0, 1, 2, 3. Каждое из этих выражений умножается на соответствующую компоненту четырёхмерного вектора Am.)
Вз-ствие ey=yA описывает не только испускание и поглощение фотонов эл-нами и позитронами, но и такие процессы, как рождение фотонами электрон-позитронных пар или аннигиляция этих пар в фотоны. Обмен фотоном между двумя заряж. ч-цами приводит к вз-ствию этих ч-ц друг с другом. В результате возникает, напр., рассеяние эл-на протоном, к-рое схематически изображается Фейнмана диаграммой, представленной на рис. 1. При переходе протона в ядре с одного уровня на другой это же вз-ствие может привести к рождению электронпозитронной пары (рис. 2).
СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ1
Теория b-распада Ферми по существу аналогична теории эл.-магн. процессов. Ферми положил в основу теории вз-ствие двух «слабых токов», но взаимодействующих между собой не на расстоянии путём обмена ч-цей— квантом поля (фотоном в случае эл.-магн. вз-ствия), а контактно. Это вз-ствие между четырьмя фермионными полями (или фермионами p, n, е и нейтрино n) в совр. обозначениях имеет вид: (GF/?2p=n•e=v. Здесь GF — константа Ферми, или константа слабого четырёхфермионного вз-ствия, эксперим. значение к-рой GF»10-49 эрг•см3 (величина GF/ћc имеет размерность квадрата длины, и в единицах ћ=c=l GF»10-5/M2, где М — масса протона), р= — оператор рождения протона (уничтожения антипротона), n — оператор уничтожения нейтрона (рождения антинейтрона), е= — оператор рождения эл-на (уничтожения позитрона), v — оператор уничтожения нейтрино (рождения антинейтрино). (Здесь и в дальнейшем операторы рождения и уничтожения ч-ц обозначены символами соответствующих ч-ц, набранными полужирным шрифтом.) Ток р=n, переводящий нейтрон в протон, получил впоследствии назв. нуклонного, а ток e=v — лептонного (эл-н и нейтрино — лептоны). Ферми постулировал, что, подобно эл.-магн. току, слабые токи также явл. четырёхмерными векторами: р=gmn, e=gmv. Поэтому фермиевское вз-ствие наз. векторным. Подобно испусканию электрон-позитронной пары (рис. 2), b-распад нейтрона может быть описан похожей диаграммой (рис. 3) (античастицы помечены значком «тильда» (=) над символами соответствующих ч-ц).
СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ2
Вз-ствие лептонного и нуклонного токов должно приводить и к др. процессам, напр. к реакции v=+p®е++n (рис. 4), к аннигиляции пар p+n=®e++v (рис. 5) и р=+n®e-+v= и т. д.
Существ. отличием слабых токов р=n и e=v от электромагнитного явл. то, что слабый ток меняет заряд ч-ц, в то время как эл.-магн. ток не меняет: слабый ток превращает нейтрон в протон, эл-н в нейтрино, а электромагнитный оставляет протон протоном, а эл-н эл-ном. Поэтому слабые токи p=n и e=v наз. заряженными токами. Согласно такой терминологии, обычный эл.-магн. ток ее явл. нейтральным током. О нейтр. слабых токах типа v=v, е=е и т. д. см. ниже.
Теория Ферми опиралась на результаты исследований в трёх разл. областях: 1) эксперим. исследования собственно С. в. (b-распад), приведшие к гипотезе о существовании нейтрино; 2) эксперим. исследования сильного вз-ствия (яд. реакции), приведшие к открытию протонов и нейтронов и к пониманию того, что ядра состоят из этих ч-ц; 3) эксперим. и теор. исследования эл.-магн. вз-ствия, в результате к-рых был заложен фундамент квант. теории поля. Дальнейшее развитие физики элем. ч-ц неоднократно подтверждало плодотворную взаимозависимость исследований сильного, слабого и эл.-магн. вз-ствий.
Универс. четырёхфермионное С. в. отличается от теории Ферми в ряде существ. пунктов. Эти отличия, установленные за последние 30 лет в результате изучения элем. ч-ц, сводятся к следующему:
Слабые токи, к-рые у Ферми были векторными, представляют собой сумму векторного тока V и аксиально-векторного тока А (см. ТОК В КВАНТОВОЙ ТЕОРИИ ПОЛЯ). (Аксиальный векторный ток конструируется с помощью матриц gmg5. где g5=ig0g1g2g3). При преобразованиях Лоренца токи V и А ведут себя одинаково, подобно обычным четырёхмерным векторам. Однако при зерк. отражениях (пространственной инверсии) их поведение различно, т. к. они обладают разл. пространств. чётностью Р. В результате слабый ток не обладает определ. чётностью. Это его св-во отражает несохранение чётности в С. в. V- и A-токи отличаются также зарядовой чётностью С.
Гипотеза о том, что С. в. не сохраняет чётность, была выдвинута кит. физиками Ли Цзундао и Янг Чженьнином в 1956 при теоретическом исследовании распадов К-мезонов; вскоре несохранение Р- и С-чётностей было обнаружено экспериментально в b-распаде ядер (кит. физик By Цзянь-сун с сотрудниками), в распаде мюона (амер. физики Р. Гарвин, Л. Ледерман и др.) и в распадах др. ч-ц.
Обобщая огромный эксперим. материал, амер. физики М. Гелл-Ман, Р. Фейнман, Р. Маршак и Э. Сударшан в 1957 предложили теорию универсального слабого взаимодействия — т. н. V—A-теорию. В формулировке, основанной на кварковой структуре адронов, эта теория заключается в том, что полный слабый заряж. ток jw явл. суммой лептонных и кварковых токов, причём каждый из этих элем. токов содержит одну и ту же комбинацию дираковских матриц: gm(1+g5).
Как выяснилось впоследствии, заряж. лептонный ток, представленный в теории Ферми одним членом e=v, явл. суммой трёх слагаемых:
e=ve+m=vm+t=vt,
причём каждый из известных заряж. лептонов (эл-н, мюон и тяжёлый лептон t) входит в заряж. ток со своим нейтрино.
Заряж. адронный ток, представленный в теории Ферми членом p=n, явл. суммой кварковых токов. К 1983 известно пять типов кварков (d, s, b с электрич. зарядом (в ед. е) Q=-1/3 и u, c с Q=+2/3), из к-рых построены все известные адроны, и предполагается существование по крайней мере ещё одного кварка (t с Q=+2/3). Заряж. кварковые токи, так же, как и лептонные токи, обычно записывают в виде суммы трёх слагаемых:
u=d'+c's'+t=b'.
Однако здесь d', s' и b' явл. линейными комбинациями операторов d, s, b, так что кварковый заряж. ток состоит из девяти слагаемых. Каждый из токов (e=ve, mvm, t=vt, u=d', c=s' и t=b') явл. суммой векторного и аксиального токов с коэффициентами, равными единице.
Лагранжиан С. в. заряж. токов имеет вид:
СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ3
где j+w — ток, сопряжённый jw (e=ve®v=ee, d=u ®u=d и т. д.). Такое вз-ствие заряж. токов количественно описывает огромное число слабых процессов: лептонных (m-®e-+v=e+vm, t-®е-+v=e+vt, ve+e-®e-+ve и т. д.), полулептонных (n®p+e-+v=e, L®p+e-+v=e, K+ ®m++vm и т. д.) и нелептонных (К+®p++p0, L®р+p-, D+®К-+p++p+ и т. д.).
СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ4
Многие из этих процессов были открыты после 1957. За этот период были открыты также два принципиально новых явления: нарушение СР-инвариантности (см. КОМБИНИРОВАННАЯ ИНВЕРСИЯ) и нейтр. токи.
Нарушение СР-инвариантности было обнаружено в 1964 в эксперименте амер. физиков Дж. Кристенсена, Дж. Кронина, В. Фитча и Р. Тёрли, к-рые наблюдали распад долгоживущих К°-мезонов (K0L,) на два p-мезона. Позднее нарушение СР-инвариантности наблюдалось также в полулептонных распадах К0L. Для выяснения природы С-Р-неинвариантного вз-ствия было бы крайне важным найти к.-л. СР-неинвариантный процесс в распадах или вз-ствиях др. ч-ц. В частности, большой интерес представляют поиски дипольного момента нейтрона (наличие к-рого означало бы нарушение инвариантности относительно обращения времени, а следовательно, согласно теореме CРТ, и СP-инвариантности).
Существование нейтр. токов было предсказано единой теорией слабого и эл.-магн. вз-ствий, созданной в 60-х г. <амер. физиками Ш. Глэшоу, С. Вайнбергом, пакист. физиком А. Саламом и др. и позднее получившей назв. стандартной теории электрослабого взаимодействия. Согласно этой теории, С. в. не явл. контактным вз-ствием токов, а происходит путём обмена промежуточными векторными бозонами (W+, W- , Z°) —тяжёлыми ч-цами со спином 1. При этом W'±-бозоны осуществляют вз-ствие заряж. токов (рис. 6), а Z°-бозоны — нейтральных (рис. 7). В стандартной теории три промежуточных бозона и фотон явл. квантами т. н. калибровочных векторных полей, выступающими при асимптотически больших передачах четырёхмерного импульса (q-> тW, mZ, где mW, mZ — массы W- и Z-бозонов в энергетич. единицах) совершенно равноправно. Нейтр. токи были обнаружены в 1973 во вз-ствии нейтрино и антинейтрино с нуклонами. Позднее были найдены процессы рассеяния мюонного нейтрино на эл-не, а также эффекты несохранения чётности во вз-ствии эл-нов с нуклонами, обусловленные электронным нейтр. током ее (эти эффекты впервые наблюдались в опытах по несохранению чётности при ат. переходах, проведённых в Новосибирске Л. М. Барковым и М. С. Золоторёвым, а также в экспериментах по рассеянию эл-нов на протонах и дейтронах в США).
Вз-ствие нейтр. токов описывается соответствующим членом в лагранжиане С. в.:
Lнейтр. <ток =(GFr/2?2)j0j0,
где r — безразмерный параметр. В стандартной теории r=1 (эксперим. значение r=0,99(3)). Полный слабый нейтр. ток содержит вклады всех лептонов и всех кварков: j0=v=eve+v=mvm+v=tvt+e=e+m=m+t=t+u=u+d=d+s=s+c=c+b=b+t=t. Очень важным св-вом нейтр. токов явл. то, что они диагональны, т. е. переводят лептоны (и кварки) самих в себя, а не в др. лептоны (кварки), как в случае заряж. токов. Каждый из 12 кварковых и лептонных нейтр. токов представляет собой линейную комбинацию аксиального тока с коэфф. I3 и векторного тока с коэфф. I3-2Qsin2qW, где I3 — третья проекция т. н. «слабого изотопич. спина», Q — заряд ч-цы, а qW — угол Вайнберга (см. ниже).
Необходимость существования четырёх векторных полей промежуточных бозонов W+, W-, Z° и фотона А можно пояснить след. образом. Как известно, в эл.-магн. вз-ствии электрич. заряд играет двойную роль: с одной стороны, он явл. сохраняющейся величиной, а с другой — источником эл.-магн. поля, осуществляющего вз-ствие между заряж. ч-цами (константа вз-ствия е). Такая роль электрич. заряда обеспечивается калибровочной симметрией, заключающейся в том, что ур-ния теории не меняются, когда волн. ф-ции заряж. ч-ц умножаются на произвольный фазовый множитель е(iе/hpnc)c(x, y, z, t), зависящий от пространственно-временной точки (локальная U(1)-симметрия), и при этом эл.-магн. поле, являющееся калибровочным, подвергается преобразованию Am®Am+дc/дхm. Преобразования локальной группы U(1) с одним типом заряда и одним калибровочным полем коммутируют друг с другом (такая группа наз. абелевой). Указанное св-во электрич. заряда послужило исходным пунктом для построения теорий др. типов вз-ствий. В этих теориях сохраняющиеся величины (напр., изотопич. спин) явл. одновременно источниками нек-рых калибровочных полей, переносящих вз-ствие между ч-цами. В случае неск. типов «зарядов» (напр., разл. проекций изотопич. спина), когда отд. преобразования не коммутируют друг с другом (неабелева группа преобразований), оказывается необходимым введение неск. калибровочных полей. (Мультиплеты калибровочных полей, отвечающих локальным неабелевым симметриям, наз. Янга — Миллса полями.) В частности, чтобы изотопич. спин (к-рому отвечает локальная группа SU(2)) выступал в кач-ве константы вз-ствия, необходимы три калибровочных поля с зарядами ±1 и 0. Т. к. в С. в. участвуют заряж. токи пар ч-ц eve, mvm, d'u и т. д., то полагают, что эти пары явл. дублетами группы «слабого пзоспина», т. е. группы SU(2). Инвариантность теории относительно локальных преобразований группы SU(2) требует, как отмечалось, существования триплета безмассовых калибровочных полей W+, W-, W°, источником к-рых явл. «слабый изоспин» (константа вз-ствия g). По аналогии с сильным вз-ствием, в к-ром гиперзаряд Y ч-цы, входящей в изотопич. мультиплет, определяется ф-лой Q=I3+Y/2 (где I3 — третья проекция изоспина, a Q — электрич. заряд), вводят наряду со «слабым изоспином» «слабый гиперзаряд». Тогда сохранению электрич. заряда и «слабого изоспина» отвечает сохранение «слабого гиперзаряда» (группа U(1)). Слабый гиперзаряд явл. источником нейтр. калибровочного поля В° (константа вз-ствия g'). Две взаимноортогональные линейные суперпозиции полей 5° и W° описывают поле фотона А и поле Z-бозона:
А=В°cosqW+W° sinqW, Z=-B°sinqW+ W°cosqW,
где tgqW=g'/g. Именно величина угла qW определяет структуру нейтр. токов (см. выше). Она же определяет связь между константой g, характеризующей вз-ствие W±-бозонов со слабым током, и константой е, характеризующей вз-ствие фотона с электрич. током: e=gsinqW.
Для того чтобы С. в. носило короткодействующий хар-р, промежуточные бозоны должны иметь массу покоя, в то время как кванты исходных калибровочных полей — W±, W°, В°— безмассовые. Согласно стандартной теории, возникновение массы у промежуточных бозонов происходит при спонтанном нарушении симметрии SU(2)XU(1) до U(1)3э. <м.. При этом одна из суперпозиций полей В0 и W0 — фотон (А) остаётся безмассовой, a W± и Z-бозоны приобретают массы:
СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ5
Эксперим. данные по нейтр. токам дают sin2qW»0,21— 0,23. Этому отвечают ожидаемые массы W- и Z-бозонов соответственно =80 ГэВ и =90 ГэВ.
Для обнаружения W- и Z-бозонов создаются спец. установки, в к-рых эти бозоны будут рождаться при столкновениях встречных пучков рр= и е-е+ высокой энергии. Первая р=р установка вступила в строй в 1981 в ЦЕРНе. В 1983 появились сообщения о детектировании в ЦЕРНе первых случаев рождения промежуточных векторных бозонов. Открытие на опыте W- и Z-бозонов подтверждает правильность основной (калибровочной) идеи стандартной теории электрослабого вз-ствия. Однако для проверки теории в полном объёме необходимо также экспериментально исследовать механизм спонтанного нарушения симметрии. В рамках стандартной теории источником спонтанного нарушения симметрии SU(2)XU(1) явл. спец. изодублетное скалярное поле j, обладающее специфич. самодействием l?j?2-h2)2, где l — безразмерная константа, а константа h имеет размерность массы (h=?2GF)-1/2). Минимум энергии вз-ствия достигается при |j| =h, и, т. о., низшее энергетич. состояние — вакуум — содержит ненулевое вакуумное значение поля ср. Если этот механизм нарушения симметрии действительно осуществляется в природе, то должны существовать элементарные скалярные бозоны — т. н. хиггсовы бозоны (кванты Хиггса поля). Стандартная теория предсказывает существование, как минимум, одного скалярного бозона (он должен быть нейтрален). В более сложных вариантах теории имеется неск. таких ч-ц, причём нек-рые из них — заряженные (при этом возможно r?1). В отличие от промежуточных бозонов, массы хиггсовых бозонов теорией не предсказываются.
Калибровочная теория электрослабого вз-ствия перенормируема; это означает, в частности, что амплитуды слабых и эл.-магн. процессов можно вычислять по теории возмущений, причём высшие поправки малы, как в обычной квант. электродинамике. (В отличие от этого, четырёхфермионная теория слабого вз-ствия неперенормируема и не явл. внутренне непротиворечивой теорией.)
Существуют теор. модели «великого объединения», в к-рых как группа SU(2)X U(1) электрослабого вз-ствия, так и группа SU(3) сильного вз-ствия явл. подгруппами единой группы, характеризующейся единой константой калибровочного вз-ствия. В ещё более фундам. моделях эти вз-ствия объединяются с гравитационными (т. н. суперобъединение).

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. . 1983.

СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

- одно из четырёх известных фундам. взаимодействий между элементарными частицами. С. в. значительно слабее сильного иэл.-магн. взаимодействий, но гораздо сильнее гравитационного. В 80-х гг. <установлено, что слабое и эл.-магн. взаимодействия - разл. проявления единого электрослабого взаимодействия.

Об интенсивности взаимодействий можно судить по скорости процессов, <к-рые оно вызывает. Обычно сравнивают между собой скорости процессов приэнергиях 8043-44.jpgГэВ, характерных для физики элементарных частиц. При таких энергиях процесс, <обусловленный сильным взаимодействием, происходит за время 8043-45.jpgс, эл.-магн. процесс за время 8043-46.jpgс, <характерное же время процессов, происходящих за счёт С. в. (слабых процессов),гораздо больше:8043-47.jpgс, <так что в мире элементарных частиц слабые процессы протекают чрезвычайномедленно.

Другая характеристика взаимодействия - длина свободного пробега частицыв веществе. Сильно взаимодействующие частицы (адроны) можно задержать железнойплитой толщиной в неск. десятков см, тогда как нейтрино, обладающее лишьС. в., проходило бы, не испытав ни одного столкновения, через железнуюплиту толщиной порядка миллиарда км. Ещё более слабым является гравитац. <взаимодействие, сила к-рого при энергии ~1 ГэВ в 1033 раз меньше, <чем у С. в. Однако обычно роль гравитац. взаимодействия гораздо заметнеероли С. в. Это связано с тем, что гравитац. взаимодействие, как и электромагнитное, <имеет бесконечно большой радиус действия; поэтому, напр., на тела, находящиесяна поверхности Земли, действует гравитац. притяжение всех атомов, из к-рыхсостоит Земля. Слабое же взаимодействие обладает очень малым радиусом действия:ок. 2*10-16 см (что на три порядка меньше радиуса сильного взаимодействия).Вследствие этого, напр., С. в. между ядрами двух соседних атомов, находящихсяна расстоянии 10-8 см, ничтожно мало, несравненно слабее нетолько электромагнитного, но и гравитац. взаимодействий между ними.

Однако, несмотря на малую величину и короткодействие, С. в. играет оченьважную роль в природе. Так, если бы удалось «выключить» С. в., то погаслобы Солнце, поскольку был бы невозможен процесс превращения протона в нейтрон, <позитрон и нейтрино, в результате к-рого четыре протона превращаются в 4 Не, два позитрона и два нейтрино. Этот процесс служит осн. <источником энергии Солнца и большинства звёзд (см. Водородный цикл). Процессы С. в. с испусканием нейтрино вообще исключительно важны в эволюции звёзд, т. к. обусловливают потери энергии очень горячимизвёздами, во взрывах сверхновых звёзд с образованием пульсаров и т. д. <Если бы не было С. в., были бы стабильны и широко распространены в обычномвеществе мюоны,8043-48.jpg -мезоны, <странные и очарованные частицы, к-рые распадаются в результате С. в. Стольбольшая роль С. Е. связана с тем, что оно не подчиняется ряду запретов, <характерных для сильного и эл.-магн. взаимодействий. В частности, С. в. <превращает заряженные лептоны в нейтрино, а кварки одного типа (аромата)в кварки др. типов.

Интенсивность слабых процессов быстро растёт с ростом энергии. Так, бета-распад нейтрона, энерговыделение в к-ром мало (~1 МэВ), длитсяок. 103 с, что в 1013 раз больше, чем время жизни 8043-49.jpg -гиперона, <энерговыделение при распаде к-рого составляет ~100 МэВ. Сечение взаимодействияс нуклонами для нейтрино с энергией ~100 ГэВ прибл. в миллион раз больше, <чем для нейтрино с энергией ~1 МэВ. По теоретич. представлениям, рост сеченияпродлится до энергий порядка неск. сотен ГэВ (в системе центра инерциисталкивающихся частиц). При этих энергиях и при больших передачах импульсовпроявляются эффекты, связанные с существованием промежуточных векторныхбозонов 8043-50.jpg. На расстояниях между сталкивающимися частицами, много меньших 2*10-16 см (комптоновской длины волны промежуточных бозонов), С. в. и эл.-магн. <взаимодействия имеют практически одинаковую интенсивность.

Наиб. распространённый процесс, обусловленный С. в.,- бета-распад радиоактивных атомных ядер. В 1934 Э. Ферми (Е. Fermi) построил теорию 8043-51.jpg -распада, <к-рая с нек-рыми существ. модификациями легла в основу последующей теориит. н. универсального локального четырёхфермионного С. в. (взаимодействияФерми). Согласно теории Ферми, электрон и нейтрино (точнее, антинейтрино),вылетающие из 8043-52.jpg -радиоактивногоядра, не находились в нём до этого, а возникли в момент распада. Это явлениеаналогично испусканию фотонов низкой энергии (видимого света) возбуждённымиатомами или фотонов высокой энергии (8043-53.jpg -квантов)возбуждёнными ядрами. Причиной таких процессов является взаимодействиеэлектрич. зарядов частиц с эл.-магн. полем: движущаяся заряженная частицасоздаёт электромагнитный ток, к-рый возмущает эл.-магн. поле; в результатевзаимодействия частица передаёт энергию квантам этого поля - фотонам. Взаимодействиефотонов с эл.-магн. током описывается выражением 8043-54.jpg А. Здесь е - элементарный электрич. заряд, являющийся константойэл.-магн. взаимодействия (см. Константа взаимодействия), А - операторфотонного поля (т. е. оператор рождения и уничтожения фотона), j эм- оператор плотности эл.-магн. тока. (Часто в выражение для эл.-магн. токавключают также множитель е. )В j эм дают вклад все заряж. <частицы. Напр., слагаемое, отвечающее электрону, имеет вид:8043-55.jpg,где 8043-56.jpg- операторуничтожения электрона или рождения позитрона, а 8043-57.jpg -оператор рождения электрона или уничтожения позитрона. [Выше для упрощенияне показано, что j эм, так же как А, является четырёхмернымвектором. Более точно, вместо 8043-58.jpgследует писать совокупность четырёх выражений 8043-59.jpgгде 8043-60.jpg - Дирака матрицы,8043-61.jpg= 0, 1, 2, 3. Каждое из этих выражений умножается на соответствующуюкомпоненту четырёхмерного вектора 8043-62.jpg.]

Взаимодействие 8043-63.jpgописывает не только испускание и поглощение фотонов электронами и позитронами, <но и такие процессы, как рождение фотонами электрон-позитронных пар (см.Рождение пар )или аннигиляция этих пар в фотоны. Обмен фотономмежду двумя заряж. частицами приводит к взаимодействию их друг с другом. <В результате возникает, напр., рассеяние электрона протоном, к-рое схематическиизображается Фейнмана диаграммой, представленной на рис. 1. Припереходе протона в ядре с одного уровня на другой это же взаимодействиеможет привести к рождению электрон-позитронной пары (рис. 2).

Теория 8043-64.jpg -распадаФерми по существу аналогична теории эл.-магн. процессов. Ферми положилв основу теории взаимодействие двух «слабых токов» (см. Ток в квантовойтеории поля), но взаимодействующих между собой не на расстоянии путём обменачастицей - квантом поля (фотоном в случае эл.-магн. взаимодействия), аконтактно. Это взаимодействие между четырьмя фермионными полями (четырьмяфермионами р, п, е и нейтрино v) в совр. обозначениях имеет вид:8043-65.jpg. Здесь GF - константа Ферми, или константа слаоого четырёхфермионноговзаимодействия, эксперим. значение к-рой 8043-66.jpgэрг*см 3 (величина 8043-67.jpgимеет размерность квадрата длины, и в единицах 8043-68.jpgконстанта 8043-69.jpg,где М - масса протона),8043-70.jpg -оператор рождения протона (уничтожения антипротона),8043-71.jpg -оператор уничтожения нейтрона (рождения антинейтрона),8043-72.jpg -оператор рождения электрона (уничтожения позитрона), v -оператор уничтожения нейтрино (рождения антинейтрино). (Здесь и в дальнейшемоператоры рождения и уничтожения частиц обозначены символами соответствующихчастиц, набранными полужирным шрифтом.) Ток 8043-74.jpg,переводящий нейтрон в протон, получил впоследствии название нуклонного, <а ток 8043-75.jpg- лептонного. Ферми постулировал, что, подобно эл.-магн. току, слабые токитакже являются четырёхмерными векторами:8043-76.jpg8043-77.jpgПоэтому взаимодействие Ферми наз. векторным.
8043-73.jpg

Подобно рождению электрон-позитронной пары (рис. 2),8043-78.jpg -распаднейтрона может быть описан похожей диаграммой (рис. 3) [античастицы помеченызначком «тильда»8043-79.jpgнадсимволами соответствующих частиц]. Взаимодействие лептонного и нуклонноготоков должно приводить и к др. процессам, напр. к реакции 8043-80.jpg8043-81.jpg (рис. 4), к аннигиляции пар 8043-84.jpg8043-82.jpg (рис. 5) и 8043-83.jpgи т. д.

Существ. отличием слабых токов 8043-85.jpgи 8043-86.jpgот электромагнитногоявляется то, что слабый ток меняет заряд частиц, в то время как эл.-магн. <ток не меняет: слабый ток превращает нейтрон в протон, электрон в нейтрино, <а электромагнитный оставляет протон протоном, а электрон электроном. Поэтомуслабые токи 8043-87.jpgиev наз. заряженными токами. Согласно такой термин логии, обычныйэл.-магн. ток ее является нейтральным током.

Теория Ферми опиралась на результаты исследований в трёх разл. областях:1) эксперим. исследования собственно С. в. (8043-88.jpg -распад),приведшие к гипотезе о существовании нейтрино; 2) эксперим. исследованиясильного взаимодействия (ядерные реакции), приведшие к открытию протонови нейтронов и к пониманию того, что ядра состоят из этих частиц; 3) эксперим. <и теоретич. исследования эл.-магн. взаимодействия, в результате к-рых билзаложен фундамент квантовой теории поля. Дальнейшее развитие физики элементарныхчастиц неоднократно подтверждало плодотворную взаимозависимость исследованийсильного, слабого и эл.-магн. взаимодействий.

Теория универсального четырёхфермионного С. в. отличается от теорииФерми в ряде существ, пунктов. Эти отличия, установленные за последующиегоды в результате изучения элементарных частиц, свелись к следующему.

Слабые токи, к-рые у Ферми были векторными, представляют собой сумму векторного тока V и аксиального тока А. При преобразованияхЛоренца токи V и А ведут себя одинаково, подобно обычнымчетырёхмерным векторам. Однако при зеркальных отражениях ( пространственнойинверсии )их поведение различно, т. к. они обладают различной пространственной чётностью Р. В результате слабый ток не обладает определённой чётностью. <Это его свойство отражает несохранение чётности в С. в. Токи V и А отличаются также зарядовой чётностью С.

Гипотеза о том, что С. в. не сохраняет чётность, была выдвинута Ли Цзундао(Lee Tsung-Dao) и Янг Чженьнином (Yang Chen Ning) в 1956 при теоретич. <исследовании распадов К-мезонов; вскоре несохранение Р- иС-чётностей было обнаружено экспериментально в 8043-89.jpg -распадеядер [ By Цзяньсун (Wu Chien-Shiung) с сотрудниками], в распаде мюона [Р. <Гарвин (R. Garwin), Л. Ледерман (L. Lederman), В. Телегди (V. Telegdi),Дж. Фридман (J. Friedman) и др.] и в распадах др. частиц.

Обобщая огромный эксперим. материал, М. Гелл-Ман (М. Gell-Mann), P.Фейнман (R. Feynman), P. Маршак (R. Marshak) и Э. Сударшан (Е. Sudarshan)в 1957 предложили теорию универсального С. в.- т. н. V - А- теорию. <В формулировке, основанной на кварковой структуре адронов, эта теория заключаетсяв том, что полный слабый заряженный ток ju является суммой лептонныхи кварковых токов, причём каждый из этих элементарных токов содержит однуи ту же комбинацию дираковских матриц:8043-90.jpg

Как выяснилось впоследствии, заряж. лептонный ток, представленный втеории Ферми одним членом 8043-91.jpg,является суммой трёх слагаемых:8043-92.jpgпричём каждый из известных заряж. лептонов (электрон, мюон и тяжёлыйлептон 8043-93.jpg )входитв заряж. ток со своим нейтрино.

Заряж. адронный ток, представленный в теории Ферми членом , являетсясуммой кварковых токов. К 1992 известно 8043-94.jpgпятьтипов кварков [d, s, b с электрич. зарядом (в единицах е) Q =-1/3 и и, с с Q =+2/3],из к-рых построены все известные адроны, и предполагается существованиешестого кварка (t с Q =+2/3). Заряженныекварковые токи, так же как и лептонные токи, обычно записывают в виде суммытрёх слагаемых:
8043-95.jpg

Однако здесь 8043-96.jpgявляются линейными комбинациями операторов d, s, b, так чтокварковый заряженный ток состоит из девяти слагаемых. Каждый из токов 8043-97.jpgявляется суммой векторного и аксиального токов с коэффициентами, равнымиединице.

Коэффициенты девяти заряженных кварковых токов обычно представляют ввиде матрицы 3x3, к-рая параметризуется тремя углами и фазовым множителем, <характеризующим нарушение СР-инвариантности в слабых распадах. Этаматрица получила назв. матрицы Кобаяши - Маскавы (М. Kobayashi, T. Maskawa).

Лагранжиан С. в. заряженных токов имеет вид:
8043-98.jpg

Еде 8043-99.jpg -ток, сопряжённый 8043-100.jpgи т. д.). Такое взаимодействие заряженных токов количественно описываетогромное число слабых процессов: лептонных 8043-101.jpg8043-102.jpg, полулептонных (8043-103.jpg8043-104.jpg8043-105.jpgи т. д.) и нелептонных (8043-106.jpg,8043-107.jpg,8043-108.jpgи т. д.). Многие из этих процессов были открыты после 1957. За этот периодбыли открыты также два принципиально новых явления: нарушение СР-инвариантностии нейтральные токи.
8043-109.jpg

Нарушение СР-инвариантности было обнаружено в 1964 в эксперименте Дж. <Кристепсона (J. Christenson), Дж. Кронина (J. Cronin), В. Фитча (V. Fitch)и Р. Тёрли (R. Turley), к-рые наблюдали распад долгоживущих К°-мезонов 8043-110.jpgна два 8043-111.jpg -мезона. <Позднее нарушение СР-инвариантности наблюдалось также в полулептонных распадах 8043-112.jpg.Для выяснения природы СР-неинвариантного взаимодействия было бы крайневажным найти к.-л. СР-неинвариантный процесс в распадах или взаимодействияхдр. частиц. В частности, большой интерес представляют поиски дипольногомомента нейтрона (наличие к-рого означало бы нарушение инвариантности относительно обращения времени, а следовательно, согласно теореме СРТ, иСР-инвариантности).

Существование нейтральных токов было предсказано единой теорией слабогои эл.-магн. взаимодействий, созданной в 60-х гг. Ш. Глэшоу (Sh. Glashow),С. Вайнбергом (S. Weinberg), А. Саламом (A. Salam) и др. и позднее получившейназв. стандартной теории электрослабого взаимодействия. Согласно этой теории, <С. в. не является контактным взаимодействием токов, а происходит путёмобмена промежуточными векторными бозонами (W+, W-,Z0)- массивными частицами со спином 1. При этом 8043-113.jpg -бозоныосуществляют взаимодействие заряж. токов (рис. 6), а Z0 -бозоны- нейтральных (рис. 7). В стандартной теории три промежуточных бозона ифотон являются квантами векторных, т. н. калибровочных полей, выступающимипри асимптотически больших передачах четырёхмерного импульса (8043-114.jpg, mz, где mw, mz - массы W- и Z-бозонов в энергетич. единицах) совершенно равноправно. Нейтральныетоки были обнаружены в 1973 во взаимодействии нейтрино и антинейтрино снуклонами. Позднее были найдены процессы рассеяния мюонного нейтрино наэлектроне, а также эффекты несохранения чётности во взаимодействии электроновс нуклонами, обусловленные электронным нейтральным током 8043-115.jpg (эти эффекты впервые наблюдались в опытах по несохранению чётности приатомных переходах, проведённых в Новосибирске Л. М. Барковым и М. С. Золоторёвым, <а также в экспериментах по рассеянию электронов на протонах и дейтронахв США).

Взаимодействие нейтральных токов описывается соответствующим членомв лагранжиане С. в.:
8043-116.jpg

где 8043-117.jpg- безразмерный параметр. В стандартной теории 8043-118.jpg (эксперим. значение р совпадает с 1 в пределах одного процента эксперим. <точности и точности расчёта радиационных поправок). Полный слабыйнейтральный ток содержит вклады всех лептонов и всех кварков:
8043-119.jpg

Очень важным свойством нейтральных токов является то, что они диагональны, <т. е. переводят лептоны (и кварки) самих в себя, а не в др. лептоны (кварки),как в случае заряженных токов. Каждый из 12 кварковых и лептонных нейтральныхтоков представляет собой линейную комбинацию аксиального тока с коэф. I3 и векторного тока с коэф.8043-120.jpg, где I3 - третья проекция т. н. слабого изотопическогоспина, Q - заряд частицы, а 8043-121.jpg- Вайнберга угол.

Необходимость существования четырёх векторных полей промежуточных бозонов W+, W-, Z0 и фотона . можно пояснить след. образом. Как известно, в эл.-магн. взаимодействииэлектрич. заряд играет двойную роль: с одной стороны, он является сохраняющейсявеличиной, а с другой - источником эл.-магн. поля, осуществляющего взаимодействиемежду заряженными частицами (константа взаимодействия е). Такаяроль электрич. заряда обеспечивается калибровочной симметрией, заключающейсяв том, что ур-ния теории не меняются, когда волновые ф-ции заряженных частицумножаются на произвольный фазовый множитель 8043-122.jpg, зависящий от пространственно-временной точки [локальная симметрияU(1)], и при этом эл.-магн. поле, являющееся калибровочным, <подвергается преобразованию 8043-123.jpg. Преобразования локальной группы U(1 )с одним типом заряда и однимкалибровочным полем коммутируют друг с другом (такая группа наз. абелевой).Указанное свойство электрич. заряда послужило исходным пунктом для построениятеорий и др. типов взаимодействий. В этих теориях сохраняющиеся величины(напр., изотопич. спин) являются одновременно источниками нек-рых калибровочныхполей, переносящих взаимодействие между частицами. В случае неск. типов«зарядов» (напр., разл. проекций изотопич. спина), когда отд. преобразованияне коммутируют друг с другом (неабелева группа преобразований), оказываетсянеобходимым введение неск. калибровочных полей. (Мультиплеты калибровочныхполей, отвечающих локальным неабелевым симметриям, наз. Янга - Миллсаполями. )В частности, чтобы изотопич. спин [к-рому отвечает локальнаягруппа SU(2)] выступал в качестве константы взаимодействия, необходимытри калибровочных поля с зарядами 8043-124.jpg1и 0. Т. к. в С. в. участвуют заряженные токи пар частиц 8043-125.jpgи т. д., то полагают, что эти пары являются дублетами группы слабого изоспина, <т. е. группы SU(2). Инвариантность теории относительно локальныхпреобразований группы SU(2) требует, как отмечалось, существованиятриплета безмассовых калибровочных полей W+, W-,W0, источником к-рых является слабый изоспин (константавзаимодействия g). По аналогии с сильным взаимодействием, в к-ром гиперзаряд Y частицы, входящей в изотопич. мультиплет, определяетсяф-лой Q= I3 + Y/2 (где I3- третья проекция изоспина, a Q - электрич. заряд), наряду со слабымизоспином вводят слабый гиперзаряд. Тогда сохранению электрич. заряда ислабого изоспина отвечает сохранение слабого гиперзаряда [группа [U(1)].Слабый гиперзаряд является источником нейтрального калибровочного поля В 0 (константа взаимодействия g'). Две взаимноортогональные линейные суперпозиции полей В° и описываютполе фотона А и поле Z-бозона:
8043-126.jpg

где 8043-127.jpg. Именно величина угла 8043-128.jpgопределяет структуру нейтральных токов. Она же определяет связь между константой g, характеризующей взаимодействие 8043-129.jpg -бозоновсо слабым током, и константой е, характеризующей взаимодействиефотона с электрич. током:8043-130.jpg

Для того чтобы С. в. носило короткодействующий характер, промежуточныебозоны должны быть массивными, в то время как кванты исходных калибровочныхполей -8043-131.jpg- безмассовые. Согласно стандартной теории, возникновение массы у промежуточныхбозонов происходит при спонтанном нарушении симметрии SU(2) X U(1 )до U(1) эм. При этом одна из суперпозиций полей В 0 и W0 - фотон ( А) остаётся безмассовой, а 8043-132.jpg -и Z-бозоны приобретают массы:
8043-133.jpg

Эксперим. данные по нейтральным токам давали 8043-134.jpg. Этому отвечали ожидаемые массы W- и Z-бозонов соответственно 8043-135.jpgи 8043-136.jpg

Для обнаружения W- и Z-бозонов созданы спец. установки, в к-рыхэти бозоны рождаются при столкновениях встречных пучков 8043-137.jpgи 8043-138.jpgвысокой энергии. Первая 8043-139.jpg -установкавступила в строй в 1981 в ЦЕРНе. В 1983 появились сообщения о детектированиив ЦЕРНе первых случаев рождения промежуточных векторных бозонов. В 1989были опубликованы данные о рождении W- и Z- бозонов на американскомпротон-антипротонном коллайдере - Тэватроне, в Фермиевской национальнойускорительной лаборатории (FNAL). К кон. 1980-х гг. полное число W- и Z-бозонов, наблюдавшихся на протон-антипротонных коллайдерах в ЦЕРНеи FNAL, исчислялось сотнями.

В 1989 заработали электрон-позитроиные коллайдеры LEP в ЦЕРНе и SLCв Стэнфордском линейном ускорительном центре (SLAC). Особенно успешнойоказалась работа LEP, где к началу 1991 было зарегистрировано более полумиллионаслучаев рождения и распада Z-бозонов. Изучение распадов Z-бозонов показало, <что никаких других нейтрино, кроме известных ранее 8043-140.jpg, в природе не существует. С высокой точностью была измерена масса Z-бозона: т z =91,1738043-141.jpg0,020 ГэВ (масса W-бозона известна с существенно худшей точностью: mw= 80,228043-142.jpg0,26ГэВ). Изучение свойств W- и Z-бозонов подтвердило правильность основной(калибровочной) идеи стандартной теории электрослабого взаимодействия. <Однако для проверки теории в полном объёме необходимо также экспериментальноисследовать механизм спонтанного нарушения симметрии. В рамках стандартнойтеории источником спонтанного нарушения симметрии 8043-143.jpgявляется специальное изодублетное скалярное поле 8043-144.jpg, обладающее специфич. самодействием 8043-145.jpg,где 8043-146.jpg- безразмерная константа, а константа hимеет размерность массы 8043-147.jpg.Минимум энергии взаимодействия достигается при 8043-148.jpg,и, т, о., низшее энергетич. состояние - вакуум - содержит ненулевое вакуумноезначение поля 8043-149.jpg.Если этот механизм нарушения симметрии действительно осуществляется в природе, <то должны существовать элементарные скалярные бозоны - т. н. Хиггсабозон (кванты поля Хиггса). Стандартная теория предсказывает существованиекак минимум одного скалярного бозона (он должен быть нейтрален). В болеесложных вариантах теории имеется неск. таких частиц, причём нек-рые изних - заряженные (при этом возможно 8043-150.jpg).В отличие от промежуточных бозонов массы хиггсовых бозонов теорией не предсказываются.

Калибровочная теория электрослабого взаимодействия перенормируема: этоозначает, в частности, что амплитуды слабых и эл.-магн. процессов можновычислять по теории возмущений, причём высшие поправки малы, как в обычнойквантовой электродинамике (см. Перенормируемость). (В отличие отэтого четырёх-фермионная теория С. в. неперенормируема и не является внутренненепротиворечивой теорией.)

Существуют теоретич. модели Великого объединения, в к-рых какгруппа 8043-151.jpgэлектрослабого взаимодействия, так и группа SU(3 )сильного взаимодействияявляются подгруппами единой группы, характеризующейся единой константойкалибровочного взаимодействия. В ещё более фундам. моделях эти взаимодействияобъединяются с гравитационными (т. н. суперобъединение).

Лит.: В у Ц. С., Мошковский С. А., Бета-распад, пер. с англ.,М., 1970; Вайнберг С., Единые теории взаимодействия элементарных частиц, <пер. с англ., «УФН», 1976, т. 118, в. 3, с. 505; Тейлор Д ж., Калибровочныетеории слабых взаимодействий, пер. с англ., М., 1978; На пути к единойтеории поля. Сб. ст., переводы, М., 1980; Окунь Л. Б., Лептоны и кварки,2 изд., М., 1990. Л. Б. Окунь.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. . 1988.


.

Поможем написать реферат

Полезное


Смотреть что такое "СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ" в других словарях:

  • Слабое взаимодействие — Слабое взаимодействие, или слабое ядерное взаимодействие  одно из четырёх фундаментальных взаимодействий в природе. Оно ответственно, в частности, за бета распад ядра. Это взаимодействие называется слабым, поскольку два других взаимодействия …   Википедия

  • СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — одно из фундаментальных взаимодействий, в котором участвуют все элементарные частицы (кроме фотона). Слабое взаимодействие гораздо слабее не только сильного, но и электромагнитного взаимодействия, но неизмеримо сильнее гравитационного. Ожидаемый… …   Большой Энциклопедический словарь

  • слабое взаимодействие — Взаимодействие между атомами, слабее, чем ковалентное (водородное, ионное и Ван дер ваальсовое) [http://www.dunwoodypress.com/148/PDF/Biotech Eng Rus.pdf] Тематики биотехнологии EN weak interaction …   Справочник технического переводчика

  • СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ, смотри Взаимодействия фундаментальные …   Современная энциклопедия

  • Слабое взаимодействие — СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ, смотри Взаимодействия фундаментальные.   …   Иллюстрированный энциклопедический словарь

  • СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — одно из четырёх фундаментальных видов взаимодействий между элементарными частицами (три остальных сильное электромагнитное и гравитационное взаимодействия), характеризующееся минимальной (не считая гравитационного взаимодействия) интенсивностью,… …   Большая политехническая энциклопедия

  • слабое взаимодействие — одно из фундаментальных взаимодействий, в котором участвуют все элементарные частицы (кроме фотона). Слабое взаимодействие гораздо слабее не только сильного, но и электромагнитного взаимодействия, но гораздо сильнее гравитационного. Ожидаемый… …   Энциклопедический словарь

  • СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — одно из фундам. взаимодействий, в к ром участвуют все элементарные частицы (кроме фотона). С. в. гораздо слабее не только сильного, но и эл. магн. взаимодействия, но гораздо сильнее гравитационного. Ожидаемый радиус действия С. в. порядка 2*10… …   Естествознание. Энциклопедический словарь

  • слабое взаимодействие — silpnoji sąveika statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Viena iš pagrindinių sąveikų, būdinga visoms dalelėms (išskyrus fotonus); ji, pvz., lemia branduolio beta skilimą. Šios sąveikos konstanta 10¹⁴ kartų mažesnė už… …   Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas

  • слабое взаимодействие — silpnoji sąveika statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. slight interaction; weak interaction vok. schwache Wechselwirkung, f rus. слабое взаимодействие, n pranc. interaction faible, f …   Fizikos terminų žodynas

Книги



Поделиться ссылкой на выделенное

Прямая ссылка:
Нажмите правой клавишей мыши и выберите «Копировать ссылку»