ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ


ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ
ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

       
электромагнитное излучение, испускаемое ускоренными заряж. ч-цами в ондуляторах; излучение равномерно и прямолинейно движущегося осциллятора. Различные типы источников О. и., состоящих из ускорителя или накопителя ч-ц (чаще эл-нов) и ондулятора, могут испускать спонтанное некогерентное, спонтанное когерентное и индуцированное О. и.
Скорость ч-цы в ондуляторе можно представить в виде суммы скоростей: постоянной vп и периодической переменной Dv(t+T)=Dv(t) (T — период колебаний ч-цы в ондуляторе, t — время). Одиночная ускоренная ч-ца, пройдя через ондулятор, испускает цуг эл.-магн. волн, длительность к-рого Dt зависит от угла q между vп и направлением наблюдения. На расстояниях R->Kl0 (l0 — длина периода траектории ч-цы в ондуляторе, К — число периодов)
Dt=(Kl0/cbп))1-bпcosq), (1)
где bп=vп/с. Испущенный ч-цей цуг содержит К периодов, и, следовательно, круговая частота осн. гармоники О. и. w1=2pK/Dt. В общем случае цуги волн О. и. на интервале Dt не явл. гармоническими и излучение происходит на неск. гармониках, кратных основной. Частоты wk k-той гармоники определяются в соответствии с Доплера эффектом ф-лой:
wk=kW/(1-bпcosq), (2)
где W=2pяbпс/l0 — частота колебаний ч-цы в ондуляторе. При q=0 частоты О. и. максимальны. Вследствие конечной длительности цугов, О. и., испускаемое ч-цей в нек-ром направлении, распределено в интервале частот Dwk., к-рый определяет естеств. ширину линии wk:
Dwk/wk»1/kK. (3)
При K->1 О. и., наблюдаемое под заданным углом 6, монохроматично и имеет частоту, соответствующую (2). Осн. часть энергии, испускаемой релятив. ч-цей, сосредоточена вблизи направления её мгнов. скорости v в узком диапазоне углов
ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ> <div> где ? — <a href=энергия ч-цы, m — её масса, b — v/c; g наз. релятив. фактором ч-цы.
Вектор v изменяет своё направление относительно vп в нек-ром диапазоне углов Да. Если Da<-1/g, то ч-ца при движении в ондуляторе излучает в основном в направлении, близком к направлению vп, т. е. в диапазоне углов Д6, определяемых (4). С увеличением Da растёт ускорение ч-цы v, а следовательно, и полная интенсивность О. и.
При Da>1/g О. и. испускается в больший диапазон углов: <Da. В направлении наблюдения (определяемом единичным вектором n) излучение испускается эффективно только в том случае, когда угол между n и v не превышает 1/g. При этом число гармоник О. п. резко возрастает, что приводит к уширению его спектра и сдвигу в более коротковолновую (жёсткую) область. При Da->1/g спектр О. и. становится близким к спектру синхротронного излучения. Величина спектр. плотности потока энергии О. и., испускаемого ч-цей в направлении vп, достигает макс. значения при Da»1/g (условие оптим. генерации).
Хар-ки О. и. пучка ч-ц зависят от угл. и энергетич. разброса ч-ц, размеров и формы пучка, а также от вида О. и. Фазы эл.-магн. волн. испускаемых разл. ч-цами пучка, для спонтанного некогерентного О. и. явл. случайными ф-циями времени, для спонтанного когерентного они скоррелированы между собой, а для индуцированного О. и.— скоррелированы между собой, а также и с фазой усиливаемой волны. Степенью фазовых корреляций (синфазностью) О. и. отд. ч-ц пучка в значит. степени определяются интенсивность, направленность, монохроматичность и степень поляризации О. и.
В источниках спонтанного некогерентного О. и. ч-цы пучка излучают независимо друг от друга. Интенсивность излучения такого пучка пропорц. его току г. В условиях оптим. генерации поток dnф/dt эквивалентных фотонов О. и. (поток полной, т. е. усреднённой по углам, энергии фотонов, делённый на макс. энергию одного фотона), испускаемых эл-нами в ондуляторах с поперечными гармонич. полями, равен
dnф/dt»aKi/e, (5)
где a=е2/ћс»1/137, е — заряд эл-на. В этих условиях при K=102 один эл-н, пройдя через ондулятор, испускает один фотон; пучок эл-нов с i=0,1 А создаёт поток dnф/dt=4•1017 фотонов в с. Для l0=3 см макс. энергия фотонов при этом составляет ок. 300 эВ, если ?=1 ГэВ, и ок. 30 кэВ при ?=10 ГэВ.
Источники О. и. с такими параметрами целесообразно создавать на основе синхротронов и накопителей эл-нов, в прямолинейных промежутках к-рых устанавливаются ондуляторы. В этом случае достигается высокая эффективность источников за счёт многократного прохождения ч-ц через ондулятор: эл-ны, потеряв энергию на излучение, восстанавливают её при движении в ускоряющей системе синхротрона (накопителя) и затем вновь попадают в ондулятор — происходит т. н. рекуперация энергии. Спонтанное О. и. может применяться в тех же областях исследований, что и синхротронное излучение: в рентг. микроскопии, рентг. структурном анализе, ат. и мол. спектроскопии, спектроскопии кристаллов, рентг. литографии, медицине и др. По сравнению с синхротронным излучением оно обладает более высокими интенсивностью, направленностью, степенью монохроматичности и поляризации.
В рассмотренных источниках длина периода траектории ч-цы в ондуляторе l0?1 см, т. к. она должна быть больше его апертуры, определяемой поперечными размерами пучка (?1 мм). Более жёсткое излучение (энергия квантов ћw11макс»?) при меньшей эффективности генерации можно получить, используя ондуляторы, в к-рых l0<-1 см. Ими могут служить эл.-магн. волны и кристаллы. Через кристалл ч-цы проходят однократно, поэтому кристаллы устанавливаются на краю рабочей области синхротронов, на выходе линейных ускорителей эл-нов, а также в электронных каналах протонных синхротронов. Поляризованные фотонные пучки, испускаемые эл-нами в поле поляризованной волны или в кристалле (когерентное тормозное излучение, каналированное излучение), используются в яд. физике и физике высоких энергий.
В источниках спонтанного когерентного О. и. используют пучок ч-ц, предварительно сгруппированный (сбанчированный) в сгустки длиной ?l=2pс/w, находящиеся друг от друга на расстоянии, равном или кратном l. В таком пучке излучения отд. ч-ц скоррелированы по фазе. Совр. техника группирования пучков позволяет осуществлять генерацию когерентного О. и. с l?1 нм.
В источниках индуцированного О. и. используют как сбанчированные, так и однородные по плотности пучки ч-ц. В ондулятор подаётся внеш. эл.-магн. волна, напр. свет. Если сгустки пучка ч-ц, сгруппированного на входе в ондулятор, попадают в тормозящие фазы электрич. поля Е эл.-магн. волны (поперечная составляющая скорости ч-цы, определяемая в основном полем ондулятора, направлена под острым углом к Е), то они отдают свою кинетич. энергию эл.-магн. волне, усиливая её (обратный Комптона эффект). Энергия усиленной волны представляет собой сумму энергий внеш. излучения, спонтанного когерентного О. и. и индуцированного О. и. Энергия последнего не равна нулю только в той области, где существует усиливаемая волна. Это означает, что индуцированное О. и. испускается в направлении распространения внеш. волны. Если поле излучения сгустков ч-ц |Eч|<-|E|, то все др. хар-ки индуцированного О. и. совпадают с хар-ками усиливаемой волны.
Ч-цы однородного пучка попадают " как в тормозящие, так и в ускоряющие фазы. Т. к. энергия ч-ц, находящихся в ондуляторе в разл. фазах волны, изменяется по-разному, то они начинают двигаться с разл. продольными скоростями и группируются в сгустки. Если нач. энергия ч-ц пучка выше нек-рой равновесной энергии, то ч-цы группируются в тормозящих фазах волны и, следовательно, усиливают её.
Источники О. и. всех видов обладают общей важной хар-кой — возможностью плавной регулировки частоты. В малом диапазоне частот (=10%) это достигается изменением bп.
Идея генерации спонтанного О. и. была впервые высказана и обоснована В. Л. Гинзбургом в 1947. Теоретически было показано, что О. и. должно обладать рядом преимуществ перед синхротронным излучением: монохроматичностью в заданном направлении, более высокой спектр. плотностью потока энергии излучения. Предложена схема рекуперации энергии. Дальнейшее развитие теория спонтанного О. и. получила в работах Г. Моца (1951—53, США), им были построены первые источники спонтанного некогерентного и спонтанного когерентного О. и., исследованы св-ва О. и. этих источников, визуально наблюдалась цветная радужная картина О. и. в оптич. диапазоне, согласующаяся с теоретически полученной зависимостью частоты от в. В 1958—59 Р. Твиссом (Австралия), Моцем, Р. Пантелом, Дж. Шнайдером (США) и А. В. Гапоновым-Греховым высказана и обоснована идея источников индуцированного О. и. Первые источники индуцированного О. и. были созданы и исследованы на длине волны l»10 см (1960, амер. физик Р. М. Фпллипс).

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. . 1983.

ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

- эл.-магн. <излучение равномерно и прямолинейно движущихся осцилляторов, в частностиизлучение заряж. частиц в ондуляторе.
Источники О. и. состоят из ускорителяили накопителя частиц (чаще электронов) и одного или неск. ондуляторов. <Пучки заряж. частиц в источниках О. и. могут испускать спонтанное некогерентное, <спонтанное когерентное и индуциров. О. и.
Скорость частицы в ондуляторе можно представитьв виде суммы скоростей: постоянной v и периодической переменной 15012-39.jpg( Т- период колебаний частицы в ондуляторе, t - время). Одиночнаяускоренная частица, пройдя через ондулятор, испускает цуг эл.-магн. волн, <длительность к-рого 15012-40.jpgзависит от угла 15012-41.jpgмежду 15012-42.jpgи направлением наблюдения. На расстояниях 15012-43.jpg(15012-44.jpg - длина периодатраектории частицы в ондуляторе, К - число периодов)

15012-45.jpg

где 15012-46.jpgИспущенный частицей цуг содержит К периодов, и, следовательно, круговаячастота осн. гармоники О. и.15012-47.jpgВ общем случае цуги волн О. и. на интервале 15012-48.jpgнеявляются гармоническими и излучение происходит на неск. гармониках, кратныхосновной. Частоты 15012-49.jpgn -йгармоники определяются в соответствии с Доплера эффектом ф-лой

15012-50.jpg

где 15012-51.jpg- частота колебаний частицы в ондуляторе. При 15012-52.jpg= 0 частоты О. и. максимальны. Вследствие конечной длительности цугов О. <и., испускаемое частицей в нек-ром направлении, распределено в интервалечастот 15012-53.jpgк-рый определяет относительную естеств. ширину спектральной линии

15012-54.jpg

При К 15012-55.jpg1О. и., наблюдаемое под заданным углом 15012-56.jpg,монохроматично и имеет частоту, соответствующую (*). Осн. часть энергии, <испускаемой релятивистской частицей, сосредоточена вблизи направления еёмгновенной скорости v в узком диапазоне углов

15012-57.jpg

где 15012-58.jpg- значения энергии частицы, т - её масса,15012-59.jpg- релятивистский фактор частицы.15012-60.jpg=v/с;
Вектор v изменяет своё направлениеотносительно 15012-61.jpgв нек-ром диапазоне углов 15012-62.jpgЕсли 15012-63.jpgто частица при движении в ондуляторе излучает в основном в направлениях, <близких к направлению 15012-64.jpgвдиапазон углов 15012-65.jpgС увеличением 15012-66.jpgрастёт ускорение частицы v, а следовательно, и полная интенсивностьО. и. При 15012-67.jpg О. <и. испускается в больший диапазон углов:15012-68.jpg
В направлении наблюдения, определяемомединичным вектором n, излучение испускается эффективно только втом случае, когда мин. угол между п и v не превышает 1/15012-69.jpg.Величина спектральной плотности потока энергии О. и., испускаемого частицейв направлении 15012-70.jpgна первой гармонике, достигает макс. значения при 15012-71.jpg (условие оптимальной генерации). При 15012-72.jpgчисло гармоник О. <и. с ростом 15012-73.jpgрезко (~15012-74.jpg) возрастает, <что приводит к расширению его спектра и сдвигу в более коротковолновую(жёсткую) область. При 15012-75.jpgспектр О. н. становится близким к спектру синхротронного излучения.
Источники О. и. всех типов обладают важнымипреимуществами перед источниками синхротронного излучения, лазерами и др. <источниками ИК- и оптич. диапазонов - возможностью плавно регулироватьчастоту излучения путём изменения величины магн. поля ондулятора и энергиичастиц пучка. В ультрарелятивистском случае (15012-76.jpg) выражение (*) можно привести к виду 15012-77.jpg
где 15012-78.jpg15012-79.jpg(15012-80.jpg - среднеквадратичноезначение напряжённости магн. поля,15012-81.jpg15012-82.jpg -нек-рое характерное его значение).
Уширение спектральной линии, интенсивностьи степень поляризации спонтанного О. и., а также коэф. усиления индуцированногоО. и. зависят от величины углового (15012-83.jpg )и энергетического (15012-84.jpg )разбросов пучка частиц; эти величины должны удовлетворять условию

15012-85.jpg15012-86.jpg15012-87.jpg

Характеристики ондуляторного излучениязависят также от формы пучка частиц, нелинейностей полей ондулятора и еготипа.
Спонтанное нскогерентное О. и. В источникахтакого излучения частицы пучка излучают независимо друг от друга. Фазыэл.-магн. волн, испускаемых разл. частицами пучка, являются случайнымиф-циями времени. Интенсивность излучения таких источников I нк пропорц. <току i пучка частиц:

15012-88.jpg

где re = e2/mc2 -классич. радиус частицы, е- её заряд.
Поток dn ф/dt эквивалентныхфотонов О. и. (поток полной, т. е. усреднённой по углам, энергии фотонов, <делённый на макс. энергию одного фотона), испускаемых электронами в ондуляторахс поперечными гармонич. полями, в условиях оптимальной генерации равен

15012-89.jpg

где 15012-90.jpgВ этих условиях при К =102 один электрон, пройдя черезондулятор, испускает один фотон; пучок электронов при i= 0,1 Асоздаёт поток dn ф/dt =6 х 1017 фотонов/снезависимо от энергии частиц.
Возможности источников спонтанного некогерентногоО. и. можно рассмотреть на примере источника, в к-ром используется ондулятори пучок частиц с параметрами:15012-91.jpg=3 см,15012-92.jpg= 3000Э,15012-93.jpg i= 0,1 А; если при этом 15012-94.jpg=1 ГэВ и 10 ГэВ, то энергия фотонов составляет ок. 150 эВ и 15 кэВ, а интенсивностьО. и. - 35 Вт и 3,5 кВт соответственно. Источники О. и. с такими параметрамицелесообразно создавать на основе синхротронов и накопителей электронов, <в прямолинейных промежутках к-рых устанавливаются ондуляторы. В этом случаедостигается высокая эффективность источников за счёт многократного прохождениячастиц через ондулятор: электроны, потеряв энергию на излучение, восстанавливаютеё при движении в ускоряющем резонаторе синхротрона (накопителя) и затемвновь попадают в ондулятор.
Спонтанное О. и. может применяться в техже областях исследований, что и синхротронное излучение: в рентг. микроскопии, <рентг. структурном анализе, атомной и молекулярной спектроскопии, спектроскопиикристаллов, рентг. литографии, медицине и др. По сравнению с синхротроннымизлучением оно обладает более высокими интенсивностью, направленностью, <степенью монохроматичности и поляризации.
Обычно длина периода траектории частицыв ондуляторе 15012-95.jpgсм, т. к. она должна быть больше его апертуры, определяемой поперечнымиразмерами пучка (15012-96.jpg1мм). Более жёсткое излучение (с энергией квантов 15012-97.jpg )при меньшей эффективности генерации испускается в ондуляторах с 15012-98.jpg<< 1 см. Такими ондуляторами могут служить, напр., эл.-магн. волны(обратный Комптона эффект )и кристаллы. Кристаллы устанавливаютсяна краю рабочей области синхротронов, на выходе линейных ускорителей электронов, <а также в электронных каналах протонных синхротронов. Поляризов. пучкифотонов, испускаемые электронами в поле поляризованной эл.-магн. волныили в кристалле (когерентное тормозное излучение, каналиро-ванное излучение),используются в ядерной физике и физике высоких энергий.
Спонтанное когерентное О. и. В источникахтакого излучения используют пучок частиц, предварительно сгруппированный(сбанчированный) в сгустки длиной 15012-99.jpgнаходящиеся друг от друга на расстоянии 15012-100.jpgравном или кратном 15012-101.jpgИх интенсивность

I ког =N1SI нк

где 15012-102.jpg- число частиц в одном сгустке пучка, S15012-103.jpg3- интегральный фактор когерентности излучения, определяющийся размерами, <угл. и энергетич. разбросом пучка частиц, степенью его группировки, величинойнелинейности поля ондулятора. Осн. часть интенсивности сосредоточена вдиапазоне частот и углов

15012-104.jpg

15012-105.jpg

где М - число сгустков пучка, r п- поперечные размеры пучка.
Частицы в ондуляторе можно использоватьв качестве активной среды лазеров. В источниках спонтанного когерентногоО. и. плотность излучающих частиц - осн. параметр активной среды - в общемслучае промодулирована в пространстве координат и импульсов, поэтому такиеисточники наз. также параметрич. лазерами на свободных электронах (ЛСЭ).Фазы эл.-магн. волн, испускаемых частицами пучка в источниках спонтанногокогерентного О. и., скоррелированы между собой, а интенсивность ~i2,поэтому их называют также ЛСЭ на сверхизлучении.
Совр. техника группирования пучков позволяетосуществлять генерацию когерентного О. и. с 15012-106.jpg1 нм. С применением резонаторов можно увеличить интенсивность источниковспонтанного когерентного О. п. в Q раз, где Q - добротность резонатора. <Источники спонтанного когерентного О. и. с хорошо сгруппиров. пучками частицпозволяют получить предельно возможные характеристики излучения.
Индуцированное О. и. В источниках такогоизлучения используют однородные по плотности пучки частиц. В ондуляторвместе с пучком подаётся внеш. эл.-магн. волна. Частицы однородного пучкаравновероятно попадают как в тормозящие, так и в ускоряющие фазы волны. <Изменение энергии частиц, находящихся в противофазах, равны по величине, <но противоположны по знаку, поэтому частицы начинают двигаться с разл. <продольными скоростями и группируются в сгустки. Если нач. энергия частицпучка выше нек-рой равновесной энергии, то они группируются в тормозящихфазах волны (поперечная составляющая вектора скорости электрона, определяемаяв основном полем ондулятора, направлена под острым углом к вектору напряжённостиэлектрич. поля волны), отдают ей свою кинетич. эпергию и поэтому усиливаютеё.
Интенсивность эл.-магн. излучения, выходящегоиз источника индуциров. О. и., пропорц. величине

В + Е П|2= |Е В|2 + 2|Е В Е П|- |Е П|2,

где Е в - напряжённость электрич. <поля усиливаемой волны, Е п - напряжённость электрич. поля, создаваемогосгруппировавшимися в сгусток частицами пучка. Вклад индуцир. О. и. пропорционален2 | Е В Е П |. О. и. распространяется в той же областипространства и обладает теми же характеристиками, что и усиливаемая волна. <Член | Е п |2 соответствует спонтанному когерентномуО. и. источника, и при | Е П |2 2 | Е В Е П| | Е в |2 (режим больших коэф. усиления) генерируетсяв основном спонтанное когерентное О. и. Роль внеш. волны в этом случаесводится к "затравке", группирующей пучок. Большие коэф. усиления и большиеэффективности излучения источников, осуществляемые, как правило, с использованиемв них ондуляторов с переменными параметрами (период траектории частиц, <амплитуда магн. поля), характерны для ондуляторных усилителей (лазерныхусилителей на свободных электронах, основанных на ондуляторах). Режим генерациииндуцир. О. и. достигается введением в источник О. ц. резонаторов, зеркали др. элементов, позволяющих осуществить обратную связь между излучениеми излучающей системой.
Источники спонтанного некогерентного О. <и. могут испускать излучение в широком диапазоне частот - от ИК- до гамма-излучения. <Такое О. и. может обладать достаточно высокими монохроматичностью 15012-107.jpgи длиной когерентности 15012-108.jpgстепенью поляризации ~100%, вид к-рой можно изменять в ходе эксперимента. <Излучение можно оперативно перестраивать по частоте в широких пределах(в неск. раз). Мощность таких источников растёт с уменьшением 15012-109.jpgи достигает значений Р~ 1 кВт (при 15012-110.jpg~0,1 нм). Параметр вырождения (плотность числа фотонов в одной моде) источниковспонтанного некогерентного О. и. в оптич. диапазоне длин волн может на3 - 4 порядка превышать параметр вырождения тепловых источников и достигатьзначений 15012-111.jpg1и с уменьшением длины волны падает по степенному, а не по экспоненциальному(как для тепловых источников) закону.
Источники спонтанного некогерентного О. <и. на основе накопителей получили широкое распространение. На накопителеможно устанавливать неск. ондуляторов, а на каждом канале О. и. - неск. <установок для разл. исследований. Источники спонтанного когерентного ииндуцированного О. и. для ИК- и оптич. диапазонов длин волн также базируютсякак на существующих электронных ускорителях, так и на специализиров. ускорителяхи накопителях для таких источников. Теория, эксперим. исследования и первыйопыт эксплуатации показали, что ондуляторные источники расширят областьиспользования когерентного излучения.
Идея генерации спонтанного О. и. впервыебыла высказана и обоснована В. Л. Гинзбургом в 1947. Теоретически былопоказано, что О. и. должно обладать рядом преимуществ перед синхротроннымизлучением: монохроматичностью в заданном направлении, более высокой спектральнойплотностью потока энергии излучения. Была предложена схема источника, вк-ром частицы пучка проходят многократно через ондулятор, двигаясь по замкнутойтраектории в магн. системах типа синхротронов с прямолинейными промежутками. <Дальнейшее развитие теория О. и. получила в работах Г. Моца (Н. Motz) (1951- 53). Им на основе линейных ускорителей были построены первые источникиспонтанного когерентного О. и., исследованы свойства О. и. этих источников. <Визуально наблюдалась цветная радужная картина О. и. в оптич. диапазоне, <согласующаяся с теоретически полученной зависимостью частоты от угла 15012-112.jpgУникальные возможности источников спонтанного некогерентного О. и. былипродемонстрированы в 1977 - 78 на синхротронах в Физ. ин-те АН СССР и Томскомполитехн. ин-те. В 1958 - 59 Р. Твиссом (R. Twiss), Моцем, Р. Пантеллом(R. Pantell), Шнайдером (J. Schneider) и А. В. Гапоновым-Греховым началиобсуждаться физ. процессы в источниках индуцир. О. и. Первые такие источникибыли созданы и исследованы на длине волны 15012-113.jpg10см[I960, Р. М. Филлипс (Phillips)]. В 1977 Дж. Мейди (Madey) с сотрудникамипродемонстрировал работу таких источников в ИК-диапазоне на Станфордскомлинейном ускорителе электронов.

Лит.: Синхротронное излучение иего применения, 2 изд., М., 1985; Бессонов Е. Г., К теории параметрическихлазеров на свободных электронах, "Квантовая электроника", 1986, т. 13,№ 8, с. 1617; его же, О пространственно-временной когерентности ондуляторногоизлучения, "ЖТФ", 1988, т. 58, в. 3, с. 498 (библ.); Генераторы и усилителина релятивистских электронных потоках. Сб. ст., под ред. В. М. Лопухина, <М., 1987; Алексеев В. <И. [и др.], Параметрический лазер на свободных электронахна основе микротрона, "ДАН СССР", 1989, т. 306, №3, с. 580; Бессонов Е. <Г.,Виноградов А. <В., Ондуляторные и лазерные источники мягкого рентгеновскогоизлучения, "УФН", 1989, т. 159, с. 143; Ондулятор-ное излучение, Лазерына свободных электронах, "Труды ФИАН", 1991, т. 214.

Е. Г. Бессонов.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. . 1988.


.

Смотреть что такое "ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ" в других словарях:

  • ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — излучение, испускаемое заряженными частицами (напр., электронами) при движении их по периодически искривленной электрическим или магнитным полем траектории (синусоиде, спирали) …   Большой Энциклопедический словарь

  • ондуляторное излучение — излучение, испускаемое заряженными частицами (например, электронами) при движении их по периодически искривлённой электрическим или магнитным полем траектории (синусоиде, спирали). * * * ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, излучение,… …   Энциклопедический словарь

  • ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — излучение, испускаемое заряж. частицами (напр., электронами) при движении их по периодически искривленной электрич. или магн. полем траектории (синусоиде, спирали) …   Естествознание. Энциклопедический словарь

  • ондуляторное излучение — Электромагнитное излучение, возникающее при движении заряженных частиц через поперечные электромагнитные или магнитные поля чередующейся полярности …   Политехнический терминологический толковый словарь

  • ИЗЛУЧЕНИЕ — электромагнитное, в классич. электродинамике образование эл. магн. волн ускоренно движущимися заряж. ч цами (или перем. токами); в квант. теории рождение фотонов при изменении состояния квант. системы; термин «И.» употребляется также для… …   Физическая энциклопедия

  • РЕНТГЕНОВСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — (рентгеновские лучи), эл. магн. ионизирующее излучение, занимающее спектр. область между гамма и УФ излучением в пределах дл. волн от 10 4 до 103 ? (от 10 12 до 10 5 см). Открыты в 1895 нем. физиком В. К. Рентгеном. Р. и. с l2? мягким. Источники… …   Физическая энциклопедия

  • МАГНИТОТОРМОЗНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — то же, что (см. СИНХРОТРОННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ). Физический энциклопедический словарь. М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983. МАГНИТОТОРМОЗНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ …   Физическая энциклопедия

  • ЛАЗЕРЫ НА СВОБОДНЫХ ЭЛЕКТРОНАХ — генераторы эл. магн. колебаний, действие к рых основано на излучении эл нов, колеблющихся под действием внеш. электрич. и (или) магн. поля и перемещающихся с релятивистской поступат. скоростью в направлении распространения излучаемой волны.… …   Физическая энциклопедия

  • ОНДУЛЯТОР — (франц. ondulateur, от onde волна), устройство, в к ром создаются периодич. поля, действующие на проходящие через него заряж. ч цы с периодич. силой, удовлетворяющей условию: среднее за период значение силы равно нулю. Движущаяся заряж. ч ца,… …   Физическая энциклопедия

  • ондулятор — а; м. [франц. ondulateur] Телеграфный приёмный аппарат, дающий непрерывную запись принимаемых сигналов на бумажной ленте в виде зигзагообразной линии. * * * ондулятор (франц. ondulateur, от onde  волна), 1) прибор, в котором создаются… …   Энциклопедический словарь

Книги

Другие книги по запросу «ОНДУЛЯТОРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ» >>


Поделиться ссылкой на выделенное

Прямая ссылка:
Нажмите правой клавишей мыши и выберите «Копировать ссылку»

We are using cookies for the best presentation of our site. Continuing to use this site, you agree with this.