- НУЛЕВЫЕ КОЛЕБАНИЯ
- НУЛЕВЫЕ КОЛЕБАНИЯ
-
- флуктуации квантовойсистемы (обычно квантового поля) в основном (вакуумном) состоянии. Н. к. <возникают вследствие соотношения неопределённостей и не имеют классич. <аналога. Они обладают энергией - нулевой энергией.
При квантовании свободного бозонного полякаждой моде с волновым вектором k и частотой отвечает осциллятор. уровни энергии к-рогоnk - числа квантов поля с импульсом hkи энергией В основном состоянии квантов нет (nk = 0), но энергияотлична от нуля и равна Полная энергия Н. к. получается суммированием по всем модам:
она расходится ( ультрафиолетовая расходимость). Приквантовании свободного фермионного поля возникает похожая расходящаясясумма, но противоположного знака - это энергия заполненного "моря Дирака"(см. Дырок теория Дирака). Если числа бозонных и фермионных степенейсвободы совпадают, расходимости в нулевой (вакуумной) энергии становятсяменее сильными, а в суперсимметричной теории (см. Суперсимметрия)=0.Это важно при учёте гравитации, универсально взаимодействующей с любойформой энергии, в т. ч. и с вакуумной, к-рая проявляется в ур-ниях Эйнштейнав форме космологич. постоянной ( -члена).Согласно наблюдат. данным, -членблизок к нулю с большой точностью, поэтому в теории должен существоватьмеханизм зануления энергии вакуума. Очень возможно, что введение суперсимметрпи- шаг в этом направлении.
Без учёта гравитации расходимости в могутбыть устранены соответствующим переопределением начала отсчёта энергии, <однако в нек-рых случаях могут оставаться нетривиальные конечные части, <как в случае т. н. эффекта Казимира (Н. Casimir, 1948), когда поле квантуетсяв пространстве с границей. В этом случае частоты зависят от параметров пространства. В результате и начинает зависеть от этих параметров. В простейшем случае одно из измеренийпредполагается ограниченным (размером L), и параметром, от к-рогозависит вакуумная энергия, является длина L. Такая ситуация реализуется, <напр., при квантовании эл.-магн. ноля между бесконечными параллельнымипроводящими пластинами (в этом случае L - расстояние между пластинами).Теоретич. вычисление конечной части вакуумной энергии приводит к величинек-рая блестяще совпадает с результатамиэксперимента по измерению силы притяжения двух проводящих пластин в вакууме. <Тем самым эффект Казимира делает Н. к. наблюдаемыми.
Лит.: Бьёркен Дж. Д., Дрелл С. Д.,Релятивистская квантовая теория, пер. с англ., т. 2, М., 1978; БирреллН., Девис Р., Квантованные поля в искривленном пространстве - времени, <пер. с англ., М., 1984; Ициксон К., Зюбер Ж.-В., Квантовая теория поля, <пер. с англ., т. 1, М., 1984.
Я. И. Коган.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.
.