ЛОРЕНЦА - МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ

ЛОРЕНЦА - МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ
ЛОРЕНЦА - МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ

- фундам. ур-ния классич. электродинамики, определяющие микроскопич. эл.-магн. поля, создаваемые отдельными заряж. частицами. Л.-М. у. лежат в основе электронной теории (классич. микроскопич. электродинамики), построенной X. А. Лоренцем в кон. 19 - нач. 20 вв. В этой теории среда рассматривается как совокупность заряж. частиц (электронов и атомных ядер), движущихся в вакууме. Основной постулат теории X. А. Лоренца состоит в предположении, что ур-ния классич. электродинамики (Максвелла уравнения )точно описывают поля в любой точке пространства (в т. ч. межатомные и внутриатомные поля) в любой момент времени t.

В Л.-М. у. эл.-магн. поле описывается двумя векторами: напряжённостями микроскопич. полей - электрич. е и магн. Л, иногда обозначаемыми также 2555-27.jpg и 2555-28.jpg . Все электрич. токи (за исключением тока смещения) в электронной теории - чисто конвекционные токи, т. е. обусловлены движением заряж. частиц. Плотность тока 2555-29.jpg, где r- плотность заряда, 2555-30.jpg- его скорость.

В дифференц. форме в Гаусса системе единиц Л.- М. у. имеют вид

2555-31.jpg

Микроскопич. напряжённости е и h очень быстро меняются во времени и пространстве вблизи элементарных заряж. частиц и не могут быть измерены классич. измерит, приборами. Для описания макроскопич. процессов прибегают к статистич. методам, к-рые позволяют на основе определённых модельных представлений о строении вещества установить связь между ср. значениями напряжённостей электрич. и магн. полей и усреднёнными значениями плотностей зарядов и токов.

Усреднение микроскопич. величин производится по пространств. и временным интервалам, большим по сравнению с микроскопич. интервалами (порядка размера атомов и времени обращения электронов вокруг ядра), но малым по сравнению с интервалами, на к-рых макроскопич. характеристики эл.-магн. поля заметно меняются (напр., по сравнению с длиной эл.-магн. волны и её периодом). Подобные интервалы наз. физически бесконечно малыми.

Усреднение Л.-М. у. приводит к ур-ниям Максвелла. При этом оказывается, что ср. значение напряжённости электрич. микроскопич. поля е совпадает с напряжённостью электрич. поля Е макроскопич. электродинамики:2555-32.jpg , а ср. значение напряжённости микроскопич. магн. поля h совпадает с вектором магн. индукции В макроскопич. электродинамики:2555-33.jpg

В теории Лоренца все заряды разделяются на свободные и связанные (входящие в состав электрически нейтральных атомов и молекул). Можно показать, что макроскопич. плотность связанных зарядов 2555-34.jpg определяется вектором электрич. поляризации Р (электрич. дипольным моментом единицы объёма среды):

2555-35.jpg

а макроскопич. плотность тока связанных зарядов, креме поляризации Р, зависит также от намагниченности М (магн. момента единицы объёма среды):

2555-36.jpg

Векторы Р и М являются макроскопич. характеристиками эл.-магн. состояния среды. Вводя два вспомогат. вектора- вектор электрич. 2555-37.jpg индукции

и вектор напряжённости магн. поля

2555-38.jpg

получают макроскопич. ур-ния Максвелла для эл.-магн. поля в веществе в обычной форме, с плотностью свободных зарядов и связанной с ними плотностью электрич. тока в качестве источников.

Для построения самосогласованной электронной теории Л.-М. у. (1) должны быть дополнены выражением для силы, действующей на заряж. частицы в эл.-магн. поле. Объёмная плотность этой силы ( Лоренца силы )равна

2555-39.jpg

Сумма усреднённых значений Лоренца сил, действующих на составляющие тело заряж. частицы, определяет макроскопич. силу, действующую на тело в эл.-магн. поле.

Ур-ния (1) и (6) позволяют объединить ур-ния электродинамики и механики. Напр., в простейшем случае одной частицы, движущейся с нерелятивистской скоростью, ур-ния (1) следует дополнить ур-нием движения:

2555-40.jpg

где 2555-41.jpg- радиус-вектор центра тяжести заряж. частицы с массой т и зарядом . Эта система ур-ний ещё не является замкнутой, 2555-42.jpg т. к. остаётся открытым вопрос о модели частицы, к-рая необходима для установления зависимости между скоростью 2555-43.jpgцентра тяжести частицы и полем скоростей 2555-44.jpg внутри частицы относительно её центра тяжести: 2555-45.jpg . Вектор 2555-46.jpg не определён и требует дополнит. сведений о структуре частицы. Для модели частицы в виде твёрдого, равномерно заряженного шарика радиуса а действующую силу можно представить в виде ряда

2555-47.jpg

Первый член этого ряда имеет форму произведения ускорения на постоянный коэф., к-рый может быть истолкован как дополнит. масса частицы, обусловленная её зарядом, т. е. как эл.-магн. поправка 2555-48.jpg к массе частицы:

2555-49.jpg

где 2555-50.jpg - эл.-статич. энергия равномерно заряженного по объёму шарика радиуса а. Второй член ряда (8) является не зависящей от модели частицы силой радиац. трения.

Существуют два важных результата, вытекающих из Л.-М. у. и не требующих конкретизации модели заряж. частиц.

Закон сохранения энергии электромагнитного поля:

2555-51.jpg

где 2555-52.jpg - плотность энергии эл.-магн. поля, 2555-53.jpg - Пойнтинга вектор. Закон сохранения импульса электромагнитного поля:

2555-54.jpg

где Т - Максвелла тензор натяжений,

2555-55.jpg

В модели точечных заряж. частиц, подобных материальным точкам классич. механики, Л.-М. у. вместе с ур-нием движения зарядов приобретают вид

2555-56.jpg

где 2555-57.jpg - дельта-функция Дирака, 2555-58.jpg и 2555-59.jpg2555-60.jpg- координата и скорость i -й заряж. точки. Эта система ур-ний, однако, не вполне корректна, т. к. в правой части ур-ния движения частиц содержится величина, к-рая в точке нахождения заряж. частицы фактически принимает бесконечное значение. Это не удивительно, поскольку эл.-статич. энергия точечного заряда бесконечна. Поэтому в последнем из ур-ний (11) приходится исключать действие поля данной частицы на саму частицу (т. е. суммировать только по 2555-61.jpg). Член с 2555-62.jpg можно перенести в левую часть и считать, что соответствующая ему бесконечная эл.-магн. масса вместе с "механич." массой дают наблюдаемую полную конечную массу частицы (эта идея в квантовой теории поля принимает форму т. н. перенормировки).

Подобно системе ур-ний Максвелла, Л.-М. у. допускают релятивистски ковариантную запись, если ввести соответствующие тензоры эл.-магн. микрополя и 4-вектор микроплотности тока.

В квантовой электродинамике Л.-М. у.- основа для квантового обобщения эл.-магн. процессов. Здесь е и Л становятся операторами, а r и pv выражаются через операторы полей частиц, взаимодействующих с эл.-магн. полем (напр., электронов). Получаемые при этом квантовые Л.-М. у. справедливы не как точные ур-ния, связывающие операторы эл.-магн. поля и частиц между собой, а как ур-ния для результатов действия этих операторов на волновые ф-ции реально осуществляющихся состояний системы.

Лит.: Лоренц Г. А., Теория электронов и ее применение к явлениям света и теплового излучения, пер. с англ., 2 изд., М., 1956; Беккер Р., Электронная теория, пер. о нем., Л.- М., 1936; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория поля, 7 изд., М., 1988. Е. В. Суворов.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. . 1988.


.

Игры ⚽ Поможем решить контрольную работу

Полезное


Смотреть что такое "ЛОРЕНЦА - МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ" в других словарях:

  • ЛОРЕНЦА — МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ — (Лоренца уравнения), фундаментальные ур ния классич. электродинамики, определяющие микроскопич. эл. магн, поля, создаваемые отдельными заряж. ч цами. Л. М. у. лежат в основе электронной теории (микроскопич. электродинамики), построенной X. А.… …   Физическая энциклопедия

  • ЛОРЕНЦА — МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ — (Лоренца уравнения), фундаментальные уравнения классической электродинамики, определяющие микроскопические электрические и магнитные поля, создаваемые отдельными заряженными частицами; лежат в основе электронной теории, построенной Х. А. Лоренцем …   Энциклопедический словарь

  • Лоренца-Максвелла уравнения — (Лоренца уравнения), фундаментальные уравнения классической электродинамики, определяющие микроскопические электрические и магнитные поля, создаваемые отдельными заряженными частицами; лежат в основе электронной теории, построенной Х. А. Лоренцем …   Энциклопедический словарь

  • Лоренца - Максвелла уравнения —         Лоренца уравнения, фундаментальные уравнения классической электродинамики (См. Электродинамика), определяющие микроскопические электромагнитные поля, создаваемые отдельными заряженными частицами. Л. М. у. лежат в основе электронной теории …   Большая советская энциклопедия

  • ЛОРЕНЦА - МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ — Лоренца уравнения, фундаментальные уравнения классич. электродинамики, определяющие микроскопич. электромагнитные поля, созданные отд. заряженными частицами; лежат в основе электронной теории …   Большой энциклопедический политехнический словарь

  • ЛОРЕНЦА - МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ — (Лоренца ур ния), фундам. ур ния классич. электродинамики, определяющие микроскопич. электрич. и магн. поля, создаваемые отд. заряженными частицами; лежат в основе электронной теории, построенной X. А. Лоренцем в кон. 19 нач. 20 вв. Л. М. у.… …   Естествознание. Энциклопедический словарь

  • МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ — фундаментальные ур ния классич. макроскопич. электродинамики, описывающие эл. магн. явления в любой среде (и в вакууме). Сформулированы в 60 х гг. 19 в. Дж. Максвеллом на основе обобщения эмпирич. законов электрич. и магн. явлений и развития идеи …   Физическая энциклопедия

  • Максвелла уравнения —         фундаментальные уравнения классической макроскопической электродинамики (См. Электродинамика), описывающие электромагнитные явления в произвольной среде. М. у. сформулированы Дж. К. Максвеллом в 60 х годах 19 века на основе обобщения… …   Большая советская энциклопедия

  • МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ — уравнения электромагнитного поля в материальных средах; установлены в 60 х гг. 19 в. Дж. Максвеллом (J. Maxwell) на основе экспериментально найденных к тому времени законов электрических и магнитных явлений. В классич. электродинамике для… …   Математическая энциклопедия

  • Максвелла уравнения — Классическая электродинамика Магнитное поле соленоида Электричество · Магнетизм Электростатика Закон Кулона …   Википедия


Поделиться ссылкой на выделенное

Прямая ссылка:
Нажмите правой клавишей мыши и выберите «Копировать ссылку»