ИНТЕРКОМБИНАЦИОННЫЕ КВАНТОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ

ИНТЕРКОМБИНАЦИОННЫЕ КВАНТОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ

в атомных системах - квантовые переходы между состояниями системы, сопровождающиеся изменением её полного спина S(DS№0). К И. к. п. относятся также переходы между уровнями энергии с разной мультиплетностъю. Различают радиац. И. к. п., сопровождающиеся испусканием фотона, и столкновит. И. к. п., вызываемые столкновениями с электронами. <В приближении L-S -связи (см. Связь векторная )радиац. И. к. п. запрещены отбора правилами. Запрет снимается магн. взаимодействиями, причём осн. роль в снятии запрета играет спин-орбитальное взаимодействие. Для атомов и ионов небольшой кратности спинорбитальное взаимодействие мало по сравнению с эл.-статич. взаимодействием (~a², где a= 1/137 - тонкой структуры постоянная), и соответственно, вероятности радиац. И. к. п. много меньше вероятностей обычных разрешённых переходов. С ростом заряда ядра или кратности иона вероятности радиац. И. к. п. быстро растут. Отношение r₀ вероятностей радиац. И. к. п. и резонансного перехода зависит от заряда ядра Z. Ниже приведены значения r₀ для переходов !n₀sn₀p³P₁ и !n₀sn₀ р ¹ Р ₁ в атомах нек-рых щелочноземельных элементов и для переходов S₀!1s2р ³ Р ₁ и S₀!ls2p¹P₁ в гелиоподобных ионах:

В интервале Z=4426 значение r₀~(Z-1)^4,844,9.Столкновит. И. к. п. происходят за счёт обменного взаимодействия и приводят к изменению полного спина системы на единицу (|DS|=1). В отличие от радиационных И. к. п., выражения для сечений столкновит. И. к. п. s(|DS|=1) не содержат малого параметра, но, как правило, сечения s(|DS|=1)<s(|DS|=0). Характерная особенность столкновит. И. к. п.- быстрое убывание их сечений при энергиях внеш. электрона много больших характерных для атомного электрона значении: s(|DS|=1)~E^-3,в то время как s(|DS|=0)~E^-1.Отношение x интенсивностей интеркомбинационной и разрешённой спектральных линий используется для измерения электронной плотности в астрофиз. и лаб. плазме (см. Диагностика плазмы). При малой плотности плазмы x пропорционально отношению скоростей возбуждения, т. е. x~1, при большой плотности x определяется отношением вероятностей переходов и соответственно xЪ1. Характерный масштаб плотности при этом А/(, где А - вероятность И. к. п., ( - скорость перехода с уровня ³ Рвследствие столкновений с заряж. частицами. Лит.: Собельман И. И., Введение в теорию атомных спектров, [2 изд.], М.. 1977; В Эйнштейн Л. А., Собельман И. И., Юков Е. А., Возбуждение атомов и уширение спектральных линий, М., 1979; Пресняков Л. П., Щевелько В. П., Янев Р. К., Элементарные процессы с участием многозарядных ионов, М., 1986. И. Л. Бейгман.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.