- ПРОИЗВОДСТВО ЭНТРОПИИ
- ПРОИЗВОДСТВО ЭНТРОПИИ
-
прирост энтропии в физ. системе за ед. времени в результате протекающих в ней неравновесных процессов. П. э., отнесённое к ед. объёма, наз. л о к а л ь н ы м П. э. Если термодинамич. силы Xi (градиенты темп-ры, концентраций компонентов или их хим. потенциалов, массовой скорости, а в гетерогенных системах — конечные разности термодинамич. параметров) создают в системе сопряжённые им потоки Ji (теплоты, в-ва, импульса и др.), то локальное П. э. s в такой неравновесной системе равно:s=Smi=1XiJi. (1)где т — число действующих термодинамич. сил. Полное П. э. равно интегралу от а по объёму системы. Если термодинамич. потоки и силы постоянны в пр-ве, то полное П. э. отличается от локального лишь множителем, равным объёму системы.Потоки Ji связаны с вызывающими их термодинамич. силами Xi линейными соотношениями:Ji=Smk=1LikXk, (2)где Lik—онсагеровские кинетич. коэффициенты (см. ОНСАГЕРА ТЕОРЕМА). Следовательно, П. э.s=SikXiLikXk, (3)т. е. выражается квадратичной формой от термодинамич. сил.П. э. отлично от нуля и положительно для необратимых процессов (критерий необратимости s?0). В стационарном состоянии П. э. минимально (Пригожина теорема). Конкретное выражение для входящих в П. э. кинетич. коэфф. через потенциалы вз-ствия ч-ц определяется методами неравновесной статистич. термодинамики. В случае теплопроводности П. э. пропорц. квадрату градиента темп-ры и коэфф. теплопроводности, в случае вязкого течения — квадрату градиента скорости и сдвиговой вязкости.
Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.
- ПРОИЗВОДСТВО ЭНТРОПИИ
-
- прирост энтропии в физ. системе за единицу времени в результате протекающих в ней неравновесных процессов; одно из осн. понятий термодинамики неравновесных процессов. П. э., | отнесённое к единице объёма, наз. локальным П. э. Если термодинамич. силы
(градиенты темп-ры, концентраций компонентов или их хим. потенциалов, массовой скорости, а в гетерогенных системах - конечные разности термодинамич. параметров) создают в системе сопряжённые им потоки 
(теплоты, вещества, импульса и др.), то локальное П. э. в такой неравновесной системе 
где n - число независимых действующих термодинамич. сил. Полное П. э. равно интегралу от s по объёму системы. Если термодинамич. силы и потоки постоянны в пространстве, то полное П. э. отличается от локального лишь множителем, равным объёму системы.
Потоки
связаны с вызывающими их термодинамич. силами 
линейными соотношениями 
где
- онсагеровские кинетические коэффициенты.Следовательно, П. э.
т. е. выражается квадратичной формой от термодинамич. сил.
П. э. отлично от нуля и положительно для необратимых процессов (критерий необратимости
0). В стационарном состоянии П. э. минимально (Пригожина теорема). Конкретное выражение для входящих в П. э. кинетич. коэф. через потенциалы взаимодействия частиц определяется методами неравновесной ста-тистич. механики или кинетической теории газов. В случае теплопроводности П. э. пропорционально квадрату градиента темп-ры и коэф. теплопроводности, в случае вязкого сдвигового течения - квадрату градиента скорости и сдвиговой вязкости, в случае диффузии - квадрату градиента концентрации и коэф. диффузии.Лит. см. при ст. Термодинамики неравновесных процессов.
Д. Н. Зубарев,
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.
.
