ПАРАМАГНЕТИЗМ


ПАРАМАГНЕТИЗМ
ПАРАМАГНЕТИЗМ

       
(от греч. para — возле, рядом и магнетизм), свойство в-в (парамагнетиков), помещённых во внеш. магн. поле, намагничиваться (приобретать магнитный момент) в направлении, совпадающем с направлением этого поля. Т. о., внутри парамагнетика к действию внеш. поля прибавляется действие возникшей намагниченности J. В этом отношении П. противоположен диамагнетизму. Парамагнитные тела притягиваются к полюсам магнита (диамагнитные — отталкиваются). Характерным для парамагнетиков св-вом намагничиваться по полю обладают также ферромагнетики, ферримагнетики и антиферромагнетики. Однако в отсутствии внеш. поля намагниченность парамагнетиков равна нулю и они не обладают магнитной структурой атомной, в то время как ферро-, ферри- и антиферромагнетики сохраняют магн. структуру. Термин «П.» ввёл в 1845 М. Фарадей, к-рый разделил все в-ва (кроме ферромагнитных) на диа- и парамагнитные. П. характерен для в-в, частицы к-рых (атомы, молекулы, ионы, ат. ядра) обладают собств. магн. моментом, но в отсутствии внеш. поля эти моменты ориентированы хаотически, так что в целом J=0. Во внеш. поле магн. моменты атомов парамагн. в-в ориентируются преимущественно по полю, с ростом поля намагниченность парамагнетиков растёт по закону
J=cH,
где c — магнитная восприимчивость 1 см3 в-ва, для парамагнетиков c =10-7—10-4 и всегда положительна. Если поле очень велико, то все магн. моменты парамагн. ч-ц будут ориентированы строго по полю (магнитное насыщение).
С повышением темп-ры Т при неизменной напряжённости поля возрастает дезориентирующее действие теплового движения ч-ц и магн. восприимчивость убывает — в простейшем случае по Кюри закону c= С/Т (С — постоянная Кюри). Отклонения от закона Кюри (см. КЮРИ— ВЕЙСА ЗАКОН) в осн. связаны с взаимодействием ч-ц (влиянием внутрикристаллического поля).
Существование у атомов (ионов) магн. моментов, обусловливающих П. в-в, может быть связано с движением эл-нов в оболочке атома (орбитальный П.), со спиновым моментом самих эл-нов (спиновый П.), с магн. моментами ядер атомов (ядерный парамагнетизм). Магн. моменты атомов, ионов, молекул создаются в осн. их эл-нами, чьи моменты примерно в тысячу раз превосходят маги. моменты ат. ядер (см. МАГНЕТОН).
П. металлов слагается в осн. из спинового П., свойственного эл-нам проводимости (т. н. п а р а м а г н е т и з м П а у л и), и П. электронных оболочек атомов (ионов), составляющих крист. решётку металла. Поскольку движение эл-нов проводимости металлов практически не меняется при изменении темп-ры, П., обусловленный эл-нами проводимости, от темп-ры не зависит. Поэтому, напр., щелочные и щёлочноземельные металлы, у к-,рых электронные оболочки ионов лишены магн. момента, а П. обусловлен исключительно эл-нами проводимости, обладают магн. восприимчивостью, не зависящей от темп-ры. В в-вах, в к-рых нет эл-нов проводимости, магн. моменты электронных оболочек атомов скомпенсированы, магн. моментом обладает лишь ядро (напр., у изотопа гелия 3Не) и П. крайне мал (=10-9—10-12), он может наблюдаться лишь при сверхнизких температурах (Т = 0,1 К).
Парамагн. восприимчивость диэлектриков, согласно классич. теории П. Ланжевена (1906), определяется ф-лой
cд = Nm2a/3kT,
где N — число парамагн. атомов в 1 моле в-ва, ma — магн. момент атома.
Эта ф-ла была получена методами статистической физики для системы практически не взаимодействующих атомов, находящихся в с л а б о м магн. поле или при в ы с о к о й темп-ре (когда maH <-kT). В сильных магн. полях или при н и з к и х темп-pax (когда maH->kT) намагниченность парамагн. диэлектриков стремится к Nma (насыщение). Квант. теория П., учитывающая квантование пространственное момента ma (франц. физик Л. Бриллюэн, 1926), в случае восприимчивости cд диэлектриков приводит к ф-ле (при maH<-kT):
cд=Nj(j+1)m2ag2j/ЗkT,
где j — квант. число, определяющее полный момент импульса атома, gj — Ланде множитель. Парамагн. восприимчивость 1 моля полупроводников cп, обусловленная эл-нами проводимости, в простейшем случае зависит от темп-ры Т экспоненциально cпэ=AT1/2exp(-D?/2kT), где А — константа в-ва, D? — ширина запрещённой зоны ПП. Особенности индивидуального строения ПП сильно искажают эту зависимость. Для металлов (без учёта Ландау диамагнетизма и вз-ствия эл-нов)
cмэ=3Nm2э/2?0,
где ?0 — энергия Ферми, mэ — магн. момент эл-на, cмэ не зависит от темп-ры. Парамагнитными могут быть и хим. соединения, содержащие ионы, не обладающие магн. моментом в осн. состоянии. В них П. связан с квантовомеханич. поправками, обусловленными примесью возбуждённых состояний с магн. моментом. Такой П. (п а р а м а г н е т и з м В а н Ф л е к а) не зависит от темп-ры (пример — ионы Eu3+ ).
Яд. П. при отсутствии сильного вз-ствия между спинами ядер и электронными оболочками атомов характеризуется величиной
cя=Nm2я/3kT
(mя — магн. момент ядра), к-рая прибл. в 106 раз меньше электронной парамагн. восприимчивости (mэ=103mя).
Исследование П. в-в, а также электронного парамагнитного резонанса позволяет определять магн. моменты отд. атомов, ионов, молекул, ядер, изучать строение сложных молекул и мол. комплексов, а также осуществлять тонкий структурный анализ материалов, применяемых в технике. Парамагн. в-ва используют для получения сверхнизких темп-р (ниже 1 К, (см. МАГНИТНОЕ ОХЛАЖДЕНИЕ)).

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. . 1983.

ПАРАМАГНЕТИЗМ

- свойство веществ( парамагнетиков )намагничиваться в направлении внеш. магн. поля. <Приставка "пара" (греч. "возле", "рядом") указывает на слабость эффектапо сравнению с ферромагнетизмом. Кроме того, в отличие от ферро-,ферри-и антиферромагнетизма, П. не связан с магнитной атомной структурой, ив отсутствие внеш. магн. поля намагниченность парамагнетика равнанулю.
П. обусловлен в основном ориентацией поддействием внеш. магн. поля Н ссбств. магн. моментов 15035-60.jpgчастиц парамагн. вещества (атомов, ионов, молекул). Природа этих моментовможет быть связана с орбитальным движением электронов, их спином, а также(в меньшей степени) со спином атомных ядер. При 15035-61.jpgгде Т - абс. темп-pa, намагниченность парамагнетика М пропорциональнавнеш. полю:15035-62.jpgгде 15035-63.jpg - магнитнаявосприимчивость. В отличие от диамагнетизма, для к-рого 15035-64.jpg< 0, при П. восприимчивость положительна; её типичная величина при комнатнойтемп-ре ( Т 15035-65.jpg293К) составляет 10-7 - 10-4.
П. свободных атомов и ионов определяетсяв основном полным моментом импульса электронной оболочки, характеризующимсяквантовым числом J. В магн. поле Н осн. уровень энергии атомарасщепляется на 2J + 1 магн. подуровней, разделённых одинаковымиинтервалами 15035-66.jpgгде 15035-67.jpg -магнетон Бора и gj - Ланде множитель (см. Зеемана. <эффект). Каждому подуровню соответствует квантованное значение проекции 15035-68.jpgмагн. момента атома на направление Н:15035-69.jpgгде mj= J, J -1, ..., - J. При термодинамич. <равновесии, согласно Больцмана распределению, преим. заселяютсяниж. подуровни с макс. значениями 15035-70.jpgВ направлении Н образуется результирующий магн. момент, равный

15035-71.jpg

где N - число магн. атомов,15035-72.jpgф-ция

15035-73.jpg

является ф-цией Бриллюэна (см. Ланжевснафункция). При а 15035-74.jpg1 (слабые поля, высокие темп-ры) ф-ла (1) принимает вид

15035-75.jpg

где 15035-76.jpg- эффективный магн. момент атома. Отсюда вытекает Кюри закон дляпарамагн. восприимчивости:

15035-77.jpg

где 15035-78.jpg- постоянная Кюри.
При а 15035-79.jpg1(сильные ноля, низкие темп-ры) из (1), (2) следует: М =15035-80.jpg т. <е. достигается магн. насыщение (все микроскопич. моменты ориентированыв направлении Н). В классич. пределе (J15035-81.jpg )ф-ция BJ(a) переходит в ф-цию Ланжевена L(a') =ctha'- 1/ а', где а' =15035-82.jpgH/kT,a15035-83.jpg- классич. магн. момент частицы. Именно в этих терминах П. Ланжевеном (P.Langevin, 1906) была построена первая теория П. Типичная зависимость . от H/Т для парамагн. соли, л к-рой П. обусловлен ионами Gd3+(J = 7/2, gj = 2), показанана рис. 1.

15035-84.jpg

Рис. 1. Зависимость намагниченности . от H/Т для сульфата гадолиния.

Ф-лы (1) - (4) справедливы для осн. состоянияатома с заданным J. Влияние вышележащих уровней приводит к двумпоправкам. Во-первых, если возбуждённые уровни достаточно заселены, т. <е. соответствующие энергетич. интервалы 15035-85.jpgkT, то состояния с другими J дают непосредств. вклад в 15035-86.jpgВо-вторых, примесь вышележащего квантового состояния приводит к появлениюнаведённого полем магн. момента атома 15035-87.jpgвносящего в восприимчивость не зависящую от темп-ры добавку 15035-88.jpgОна растёт с уменьшением 15035-89.jpgи в нек-рых случаях (напр., для Sm3+ и особенно для Eu3+,у к-рого ниж. уровень не магнитный J = 0) даёт осн. вклад в П. (см. Ванфлековскийпарамагнетизм).
П. твёрдых диэлектриков. В твёрдых непроводящихпарамагнетиках обычно носителями магн. моментов являются частицы с недостроеннымиэлектронными оболочками, прежде всего ионы переходных металлов групп Fe,Pd и Pt, лантаниды и актиниды. Действующее на них электрич. внутрикристаллпческоеполе частично или полностью снимает вырождение осн. энергетнч. уровня магн. <иона (см. Штарка эффект), что делает простые ф-лы (1) - (4) недостаточными. <При этом, согласно Крамерса теореме, для атомов (ионов) с полуцелымспином (нечётным числом электронов) всегда остаётся по крайней мере двукратноевырождение, снимаемое только в магн. поле.
У ионов лантанидов и актннндов недостроенные4f- и 5f -оболочки в значит. мере экранированы внеш. электронами, <влияние на них внутрикристаллич. поля минимально, J остаётся хорошимквантовым числом, а расщепление уровней ~102 см -1.При высоких темп-pax15035-90.jpgэто расщепление не оказывает существенного влияния на П., и ф-лы (1) -(4) хорошо согласуются с опытом. Это видно из табл. 1, где приведены теоретическирассчитанные и определённые экспериментально (из закона Кюри) значения 15035-91.jpgдля ряда редкоземельных ионов в жидких растворах парамагн. солей.
При более низких темп-pax происходит перераспределениезаселённостей штарковских уровней, приводящее к нарушению закона Кюри.

Табл. 1. - Множители Ланде и эффективныемагнитные моменты ионов лантаноидов

Ион
Сe3+
Pr з+
Nd3+
Sm3+
Eus3+
Gd3+
J
5/2
4
9/2
5/2
0
7/2
gj
6/7
4/5
8/11
2/7
0
2
15035-92.jpg
2,54
3,58
3,62
0,85
0
7,94
15035-93.jpg

(эксперим.)

2,39
3,6
3,62
1,54
3,6
7,9
Ион
Tb3+
Dy3 +
He3+
Er3+
Тm3+
Yb3+
J
6
15/2
8
15/2
6
7/2
gj
3/2
4/3
5/4
6/5
7/6
8/7
15035-94.jpg
9,72
10,6
10,6
9,58
7,56
4,54
15035-95.jpg

(эксперим.)

9,6
10,5
10,5
9,5
7,2
4,4

Для ионов группы Fe, магн. свойства к-рыхсвязаны с недостроенной 3d -оболочкой, влияние внутрикристаллич. <поля более существенно: оно разрывает спин-орбитальную связь, и магн. ионхарактеризуется орбитальным (L) и спиновым (S )квантовымичислами. Расщепление орбитального мультиплета внутрикристаллич. полем достигаетобычно 104 см -1, причём ср. значение проекции орбитальногомомента в осн. состоянии часто равно нулю - происходит "замораживание"орбитального момента внутрикристаллич. полем. В последнем случае вф-лах (1) - (4) достаточно заменить J на S.a gJ на gs = 2. Сравнение вычисленных таким образом значенийс экспериментом дано в табл. 2.

Табл. 2. - Спины и эффективные магнитныемоменты ионов группы железа

Ион
Ti3+
V3+
Сr3+
Мn3+
Fe3+,Мn2+
2+
Со 2+
Ni2+
Сu2+
S
1/2
1
3/2
2
5/2
2
3/2
1
1/2
15035-96.jpg
1,73
2,83
3,87
4,90
5,92
4,90
3,87
2,83
1,73
15035-97.jpg

(эксперим.)

1,8
2,8
3,8
4,9
5,9
5,4
4,8
3,2
1,9

Наблюдаемые для нек-рых ионов расхожденияотносятся к более сложному случаю, когда осн. состояние вырождено и вкладоморбитального магнетизма пренебречь нельзя. Ещё сильнее влияние поля лигандов(см. Внутрикристаллическое поле )в веществах, содержащих ионы группPd и Pt, а также в парамагн. комплексах, где П. определяется заполнениеммолекулярных орбит.
При низких темп-pax, когда заселён толькониж. орбитальный (штарковский) уровень, магн. свойства ионов переходныхэлементов в парамагнетиках описывают спиновым гамильтонианом - эфф. <оператором энергии, содержащим явно лишь спиновые переменные. Влияние частично"замороженного" орбитального момента учитывается набором параметров. Онопроявляется в небольшом (~1 см -1) расщеплении спинового мультиплета, <ведущем к отклонению от закона Кюри, и в анизотропии g -тензора, <заменяющего множитель Ланде. Наиб. анизотропия наблюдается для нек-рыхлантанидов: так, гл. значения g-тензора для иона Тb3+ могутсоставлять 15035-98.jpg= 18,15035-99.jpg< 0,01. В таких случаях вектор намагниченности парамагнетика может значительноотклоняться от направления Н.
П. металлов и полупроводников. Дополнит. <вклад в П. металлов обусловлен электронами проводимости, обладающие спиномs = 1/2 и магн. моментом m в.Квантование проекции 15035-100.jpgприводит, с учётом Ферми - Дирака распределения 15035-101.jpgк появлению намагниченности 15035-102.jpg

где 15035-103.jpg- ферма-уровень. Соответствующая восприимчивость 15035-104.jpgпрактически не зависит от темп-ры (см. Паули парамагнетизм). Длясвободного электронного газа 15035-105.jpgгде т - масса электрона и N = концентрация свободных электронов. <В реальных металлах из-за взаимодействия электронов проводимости с решёткойи между собой ф-лы усложняются. В частности, вместо т вводится эфф. <масса m*, а 15035-106.jpgзаменяется на эффективный магн. момент. Экспериментальные значения 15035-107.jpgдля щелочных металлов, не содержащих ионов с недостроенными оболочками, <сопоставлены с теорией в табл. 3.

Табл. 3. - Парамагнитная восприимчивостьПаули для щелочных металлов

15035-108.jpg• 106
теория
24,4
20,0
эксперимент
27,2
22, 7

На практике парамагнетизм Паули проявляетсяна фоне Ландау диамагнетизма, также обусловленного электронами проводимости. <В сильных магн. полях и при низких темп-pax эти два эффекта нельзя рассматриватьнезависимо, и квантование в магн. поле ведёт к характерной осциллирующейзависимости М от H (см. Де Хааза - ван Алъфена эффект).
П. электронов проводимости и дырок в полупроводникахопределяется их концентрацией и эфф. магн. моментом, зависящим от зоннойструктуры полупроводника. В простейшем случае 15035-109.jpgгде 15035-110.jpg- ширина запрещённой зоны и А - параметр вещества. Обычно эта зависимостьусложняется за счёт влияния примесей и пр.
Ядерный П. Магнитные моменты атомных ядер 15035-111.jpgв 103 - 104 раз меньше 15035-112.jpgпоэтому ядерная парамагнитная восприимчивость 15035-113.jpgсоставляет всего 10-6 - 10-8 электронной. Наблюдатьядерный П. в чистом виде удаётся лишь при очень низких температурах в веществах, <где нет неспаренных электронов и величина 15035-114.jpgмаксимальна (например, в твёрдом водороде и жидком 3 Не). В последнемслучае квантовые свойства ферми-жидкости обусловливают независимость 15035-115.jpgот температуры (ядерный аналог парамагнетизма Паули).
В парамагнетиках Ван Флека (LiTmF4,PrCu6 и др.) ядерный П. усиливается в 102 - 103 раз за счёт сверхтонкого взаимодействия ядра парамагн. иона с егоэлектронной оболочкой, обладающей наведённым магн. моментом. Искусств. <усиление ядерного П. достигается методами динамич. поляризации ядер (см. Ориентированные ядра, Оверхаузера эффект).
Коллективные эффекты. Взаимодействия междупарамагн. микрочастицами наиб. существенны в твёрдых телах. Они приводятк замене Кюри закона на Кюри - Вейса закон 15035-116.jpg=С/(Т -15035-117.jpg),где параметр 15035-118.jpgпопорядку величины соответствует энергии взаимодействия. Знак 15035-119.jpgположителен, если при охлаждении парамагнетика до Кюри точки возникаетферромагнетизм (Fe, Co, Ni и др.), и отрицателен, если при охлаждении до Нееляточки вещество становится антиферромагнитным (напр., Dy, MnO, FeS04).В концентриров. парамагнетиках, где магн. частицы образуют осн. решёткувещества, гл. роль играют обменные взаимодействия, стремящиеся ориентироватьсоседние магн. моменты параллельно либо антипараллельно друг другу. В разбавленныхпарамагнетиках - твёрдых растворах магн. ионов в диамагн. матрицах - преобладаютмагн. диполь-дипольные взаимодействия, знак к-рых зависит от относит, <расположения магн. частиц. В этом случае, а также при конкуренции ферро-и антиферромагн. обмена, охлаждение парамагнетика может породить состояние спинового стекла.
Близко расположенные примесные магн. центры, <связанные сильным обменным взаимодействием, иногда образуют суперпара магн. <кластеры, обладающие увеличенным магн. моментом (обменно-усиленный П.).Макроскопич. аналог таких систем - суспензии мелких ферромагн. частиц вжидких или твёрдых растворителях (см. Суперпарамагнетизм, Магнитныежидкости). К резкому усилению П. ведут и обменные взаимодействия электроновпроводимости в нек-рых металлах (напр., в Pd и его сплавах).
Релаксационные и динамические явления. <Намагничивание парамагнетика в поле Н происходит в результате процессовпродольной и поперечной магн. релаксации. Первая устанавливает равновесноезначение проекции М на направление Н, вторая ведёт к затуханиюнестационарной ортогональной компоненты намагниченности. Продольная релаксацияобусловлена взаимодействием микроскопич. магн. моментов с тепловым движениемсреды. Время продольной релаксации 15035-120.jpgобычно составляет 10-10 - 10-4 с при 300 К и растётс понижением темп-ры. Время поперечной релаксации 15035-121.jpgв парамагн. металлах и жидкостях мало отличается от 15035-122.jpgоднако в твёрдых диэлектриках, как правило,15035-123.jpgВ последнем случае поперечная релаксация обусловлена взаимодействиями всистеме микроскопич, магн. моментов и ведёт к установлению в ней внутр. <квазиравновесия, характеризуемого, в общем, двумя спиновыми температурами. Однаиз них служит мерой упорядоченности моментов 15035-124.jpgво внеш. поле Н, а другая - мерой их взаимной упорядоченности (ближнегопорядка).
Процессы магн. релаксации существенновлияют на динамич. восприимчивость парамагнетика 15035-125.jpg15035-126.jpg- комплексную величину, характе ризующую линейный отклик намагниченностина малое гармонич. изменение внеш. поля с частотой 15035-127.jpgТипичные частотные зависимости компонент продольной восприимчивости 15035-128.jpgизмеряемой в направлении Н, показаны на рис. 2. Дополнит. особенностина этих кривых могут возникать от вклада т. н. адиабатич. восприимчивости, <к-рая связана с взаимодействиями между магн. моментами. Кривые 15035-129.jpgиспользуются для измерения времён магн. релаксации (метод Гортера).

15035-130.jpg

Рис. 2. Типичная частотная зависимостьпродольной динамической восприимчивости 15035-131.jpgпарамагнетика.

Поперечная по отношению к Н дипамич. <восприимчивость 15035-132.jpgобнаруживает резонансные пики на высоких частотах, соответствующих расщеплениюуровней энергии в магн. поле (см. Магнитный резонанс). Воздействиена твёрдый парамагнетик поперечным ВЧ-полем вблизи резонанса может усиливатьближний порядок в парамагнитной системе, что в свою очередь ведёт к росту 15035-133.jpg (эффект усиленной восприимчивости).
Изучение П. статич. и динамич. методамидаёт ценную информацию о магн. моментах частиц, их энерге-тич. спектрахи взаимодействиях, о тонких деталях внутр. структуры веществ. П. используетсяв методах магнитного охлаждения до сверхнизких темп-р, в квантовойэлектронике (см. Мазер )и др. См. также Электронный парамагнитныйрезонанс, Ядерный магнитный резонанс.

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, <М., 1971; Кринчик Г. С., Физика магнитных явлений, 2 изд., М., 1985; АльтшулерС. <А., Козырев Б. М., Электронный парамагнитный резонанс соединений элементовпромежуточных групп, 2 изд., М., 1972; Абрагам А., Гольдман М., Ядерныймагнетизм: порядок и беспорядок, пер. с англ., т. 1 - 2, М., 1984.

В. А. Ацаркин.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. . 1988.


.

Синонимы:

Смотреть что такое "ПАРАМАГНЕТИЗМ" в других словарях:

  • парамагнетизм — парамагнетизм …   Орфографический словарь-справочник

  • ПАРАМАГНЕТИЗМ — (от пара... и магнетизм) свойство вещества намагничиваться во внешнем магнитном поле в направлении поля. Парамагнетизмом обладают вещества (парамагнетики), атомы (ионы) которых имеют магнитный момент, но в которых отсутствует самопроизвольная… …   Большой Энциклопедический словарь

  • ПАРАМАГНЕТИЗМ — ПАРАМАГНЕТИЗМ, вид МАГНЕТИЗМА, свойственный таким металлам, как платина и магний, которые, находясь в МАГНИТНОМ ПОЛЕ, намагничиваются параллельно полю, в размере, пропорциональном силе поля. Это действие гораздо слабее выражено, чем у… …   Научно-технический энциклопедический словарь

  • парамагнетизм — сущ., кол во синонимов: 1 • суперпарамагнетизм (1) Словарь синонимов ASIS. В.Н. Тришин. 2013 …   Словарь синонимов

  • парамагнетизм — Свойство, проявленное веществом так, что, при помещении в магнитное поле, оно намагничивается параллельно полю (за исключением очень низких температур или в чрезвычайно сильных магнитных полях). [http://www.manual steel.ru/eng a.html] Тематики… …   Справочник технического переводчика

  • ПАРАМАГНЕТИЗМ — свойство веществ ( (см.)) в противоположность (см.) намагничиваться во внешнем магнитном поле (приобретать (см.)) в направлении, совпадающем с направлением индукции этого поля. Однако в отсутствие внешнего поля (см.) парамагнетиков равна нулю,… …   Большая политехническая энциклопедия

  • парамагнетизм — а; м. Свойство вещества, помещённого в магнитном поле, намагничиваться в направлении, совпадающем с направлением этого поля. ◁ Парамагнетический (см.). * * * парамагнетизм (от пара... и магнетизм), свойство вещества намагничиваться во внешнем… …   Энциклопедический словарь

  • парамагнетизм — Термин парамагнетизм Термин на английском paramagnetism Синонимы Аббревиатуры Связанные термины суперпарамагнетизм, ферромагнетик, наночастицы магнитные терапевтические , наночастицы терапевтические Определение свойство тел намагничиваться по… …   Энциклопедический словарь нанотехнологий

  • Парамагнетизм — (от пара (См. Пара...)... и Магнетизм)         свойство тел, помещенных во внешнее магнитное поле, намагничиваться (приобретать Магнитный момент) в направлении, совпадающем с направлением этого поля. Т. о., внутри парамагнитного тела… …   Большая советская энциклопедия

  • ПАРАМАГНЕТИЗМ — (от пара... и магнетизм), свойство в ва намагничиваться во внеш. магн. поле в направлении поля. П. обладают в ва (парамагнетики), атомы (ионы) к рых имеют магн. момент, но в к рых отсутствует самопроизвольная намагниченность. При намагничивании… …   Естествознание. Энциклопедический словарь

Книги



Поделиться ссылкой на выделенное

Прямая ссылка:
Нажмите правой клавишей мыши и выберите «Копировать ссылку»

We are using cookies for the best presentation of our site. Continuing to use this site, you agree with this.