- МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ
- МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ
-
(гиромагнитное отношение), отношение магнитного момента элем. ч-ц (и состоящих из них систем — атомов, молекул, ат. ядер и т. д.) к их моменту кол-ва движения (механич. моменту). Для каждой элем. ч-цы, обладающей отличным от нуля механич. моментом — спином, М. о. имеет определ. значение. Для разл. состояний ат. системы значения М. о. определяются по ф-ле: g=gg0, где g0 — единица М. о., g — Ланде множитель. В этом случае за единицу М. о. принимают его величину для орбит. движения эл-на в атоме: —е/2mес, где е — заряд эл-на, me — масса эл-на. Для ядер за единицу М. о. принимают аналогичную величину для протона: е!2mрС (mр — масса протона).Величина М. о. определяет действие магн. поля на систему, обладающую магн. моментом. Согласно классич. теории, магн. момент во внеш. магн. поле напряжённостью Н совершает прецессию — равномерно вращается вокруг направления Н, сохраняя определ. угол наклона, с угл. скоростью w=-gН. В частном случае, когда магн. момент обусловлен орбит. движением эл-нов, имеет место Лармора прецессия. Согласно квант. теории, масштаб магн. расщепления уровней энергии в магн. поле (см. ЗЕЕМАНА ЭФФЕКТ) определяется М. о., он равен: gћН= gg0nћH.
Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.
- МАГНИТОМЕХАНИЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ
-
(гиромагнитное отношение) - отношение магн. момента частицы (электрона, протона, атома, атомного ядра и т. д.) к её механич. моменту К. Для атомов , где g - Ланде множитель (фактор Ланде, или g- фактор), - магнетон Бора ( е, m е - заряд и масса электрона). В зависимости от моментов (орбитального L, спинового S )различают орбитальный gL и спиновый gs факторы Ланде.
Для электрона орбитальный магн. момент (l - его орбитальный момент) и gl=1; спиновый магн. момент (- спин электрона), эксперим. значение gs=2,0023293044. Аномалия магн. момента связана с эффектами квантовой электродинамики.
Для атома с полным электронным моментом J магн. момент . При LS- связи(см. Связь векторная) gJ для полных моментов равен:
Для многоэлектронных атомов расчёт gJ представляет собой трудоёмкую задачу.
Магн. моменты атомных ядер выражают в ядерных магнетонах , где М - масса протона. Для протона (р) и нейтрона (n) магн. момент , множитель Ланде для протона gl (р)=1, а для нейтрона ; эксперим. данные gs -фактора составляют: gs(p) = 5,58569227, gs(n) = -3,82608368.
Для ядер обычно приводятся не g -факторы, а величины магн. момента ядра (см. Ядерный спин).
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм микрочастиц, М., 1973; Proceedings of the second International conference on fundamental constants, Gaithersburg. MD, June 8-12, 1981 (NBS Special Publication № 617, 1984). В. П. Шевелъко.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.
.