МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ

величина, характеризующая способность в-ва намагничиваться в магн. поле. Вектор намагниченности М, т. е. магн. момент единицы объема в-ва, связан с вектором Н напряженности однородного магн. поля соотношением:

M= М₀ + cH,

где M₀ - намагниченность в отсутствие поля, c - макроскопич. М. в. В магн. поле изменяется энергия Ечастицы (атома, иона) по сравнению с энергией в отсутствие поля; М. в. частицы наз. коэффициент при втором члене разложения в ряд Епо < Н (см. Магнитный момент). У диамагнетиков и парамагнетиков самопроизвольная намагниченность в отсутствие поля М₀ = 0 и c = М/ Н определяет наведенную намагниченность. В СИ c - безразмерная величина. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) в-ва, наз. удельной (c _уд = c/r. где r - плотность). М. в. 1 моля в-ва наз. молярной, или атомной (c_m = c _уд.М, где М - мол. масса). Диа- и парамагнетики - слабомагнитные в-ва (c ~ 10^-4-10^-6), причем для диамагнетиков c < 0 (векторы М и Н противоположно направлены), у парамагнетиков c > 0 (направления векторов М и Н совпадают). Для слабомагнитных в-в х практически не зависит от Н (за исключением случаев очень сильных полей или низких т-р). М. в. парамагнетиков, как правило, существенно зависит от т-ры. Согласно закону Кюри (установлен П. Кюри в 1895), температурная зависимость удельной М. в. парамагнетиков имеет вид:

c _уд = С/Т,

где С - т. наз. постоянная Кюри. Закону Кюри подчиняются газы (О ₂, NO), пары щелочных металлов, разбавленные жидкие р-ры солей РЗЭ, нек-рые соли в кристаллич. состоянии. Классич. теория объясняет температурную зависимость c _уд на основе статистич. рассмотрения системы частиц (атомов, молекул или ионов), обладающих магн. дипольным моментом m и слабо взаимодействующих между собой; тепловое движение частиц препятствует ориентации магн. моментов по полю. М. в. может быть рассчитана по ур-нию:

c _уд = Am² _эф/3kT,

гдe m _эф - среднее (эффективное) значение m, N_A - постоянная Авогадро, k - постоянная Больцмана. Квантовомех. рассмотрение (Дж. Ван Флек, 1932) дает такое же соотношение для газообразного в-ва при (g - фактор Ланде, m _Б - магнетон Бора, J - квантовое число полного момента кол-ва движения частицы). Для большинства ионных кристаллов температурная зависимость c описывается законом Кюри - Вейса (установлен П. Вейсом в 1907):

c = С'/(T - D),

где С' - постоянная, часто совпадающая с постоянной Кюри, D - постоянная Вейса, учитывающая взаимод. магн. моментов ионов между собой и с внутрикристаллич. полем. Парамагнетизм системы, состоящей из многоэлектронных частиц с замкнутыми оболочками (и нулевым собственным магн. моментом), при наложении внеш. магн. поля м. б. обусловлен наличием возбужденных состояний, в к-рых частицы обладают отличным от нуля магн. моментом. Такой парамагнетизм не зависит от т-ры. Ферро- и антиферромагнетики обладают самопроизвольной намагниченностью в отсутствие поля, т. е. M₀ № 0, М. в. c > 0 и достигает значений 10⁴-10⁵ (сильномагнитные в-ва). М. в. зависит от напряженности поля Н и характеризуется значением д М/д Н в каждой точке кривой намагничивания. Эта кривая определяет осн. параметры техн. магнитных материалов. В общем случае М. в. в-ва состоит из вкладов, обусловленных температурно зависимым парамагнетизмом c _пара (ионы d- и f-элементов с нескомпенсир. спинами электронов, стабильные своб. радикалы и т. п.), температурно независимым парамагнетизмом c _тнп и диамагнетизмом c _диа.

c = c _пара + c _тнп + c _диа.

Соотношение этих вкладов определяет, является ли в-во диа- или парамагнетиком. Так, М. в. диамагнитных металлич. кристаллов меньше, чем суммарная М. в. ионов решетки, что обусловлено электронами проводимости. Последние, обладая собственным магн. моментом, своим парамагнетизмом уменьшают суммарный диамагнетизм решетки. У щелочных металлов слабый диамагнетизм частиц с замкнутой электронной оболочкой меньше, чем парамагнетизм электронов проводимости, в то время как у меди и ее аналогов парамагнетизм электронов проводимости оказывается меньше, чем диамагнетизм 18-электронной оболочки ( п -1)s²p⁶d¹⁰. Экспериментально обычно определяют c _уд при определенной т-ре, используя магнетометры (магн. весы). Принцип их работы основан на измерении мех. силы, действующей на точечный образец в неоднородном магн. поле либо на цилиндрич. образец, помещенный между полюсами магнита таким образом, что один его конец находится в поле с макс, напряженностью, а другой - в области с H ~ 0. Калибровку магнетометров производят при помощи в-в с известной М. в. Эталоном для диамагнетиков обычно служит Н ₂ О, для твердых парамагнетиков - Hg[Co(SCN)₄]. Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1984.