- МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ
- МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ
-
, величина, характеризующая связь намагниченности вещества с магнитным полем в этом веществе. М. в.
в статич. полях равна отношению намагниченности вещества М к напряжённости Н намагничивающего поля: 
; 
- величина безразмерная. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) вещества, наз. удельной (
, где р - плотность вещества), а М. в. одного моля - молярной (или атомной): 
, где т - молекулярная масса вещества. С магнитной проницаемостью 
. в. в статич. полях (статич. М. в.) связана соотношениями: 
(в ед. СГС), 
(в ед. СИ). М. в. может быть как положительной, так и отрицательной. Отрицательной М. в. обладают диамагнетики (ДМ), они намагничиваются против поля; положительной - парамагнетики (ПМ) и ферромагнетики (ФМ), они намагничиваются по полю. М. в. ДМ и ПМ мала по абс. величине 
, она слабо зависит от Н и то лишь в области очень сильных полей (и низких темп-р). Значения М. в. см. в табл.
Атомная (молярная) магнитная восприимчивость некоторых диамагнетиков и парамагнетиков (при нормальных условиях)*
* Данные приведены для СГС системы единиц.
М. в. достигает особенно больших значений в ФМ (от неск. десятков до многих тыс. единиц), причём ома очень сильно и сложным образом зависит от Н. Поэтому для ФМ вводят дифференциальную М. в.
, к-рая характеризует зависимость М (Н )в каждой точке кривой намагничивания. При H=0 
ФМ не равна нулю, а имеет значение 
, её наз. начальной М. в. С увеличением Я М. в. ФМ растёт, достигая максимума 
на крутом участке кривой намагничивания (в области Баркгаузена эффекта), и затем вновь уменьшается. При очень высоких значениях Я (или при темп-pax, не очень близких к Кюри точке М. в. ФМ становится столь же незначительной, как и обычных парамагнетиков (область пара-процесса). Вид кривой 
(кривая Столетова, рис.) обусловлен сложным механизмом намагничивания ФМ. Типичные значения 
и 
: для 
и 
, для 
и 
, для сплава пермаллой (50% Fe, 50% Ni) 
и 
(в норм. условиях). Наряду с 
вводят также обратимую М. в. , причём существенно, что изменение 
поля должно происходить в сторону его уменьшения от нач. значения 
. Всегда 
. Разность 
и 
, достигающая максимума вблизи значений 
( Н с- коэрцитивная сила), может быть принята за меру необратимости процессов намагничивания и размагничивания (меру гистерезиса магнитного).
Кривая зависимости дифференциальной магн. восприимчивости х д ферромагнетиков от напряжённости намагниченного поля H (кривая А. Г. Столетова, 1872).
М. в., как правило, существенно зависит от темп-ры (исключения составляют большинство ДМ и нек-рые ПМ - щелочные и отчасти щёлочноземельные и др. металлы, см. Парамагнетизм). М. в. ПМ уменьшается с темп-рой, следуя Кюри, закону или Кюри - Вейса закону. В ФМ М. в. с ростом темп-ры увеличивается, достигая резкого максимума вблизи точки Кюри. М. в. антиферромагнетиков увеличивается с ростом темп-ры до Нееля точки, а затем падает по закону Кюри - Вейса.
В перем. магн. полях (синусоидальных) М. в.- комплексная величина (см. Магнитная проницаемость). М. в. анизотропных тел (ферроферримагнети-ков) - тензор. М. в. ФМ зависит от частоты перем. магн. поля. Эту зависимость изучает магн. спектроскопия.
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Бозорт Р., Ферромагнетизм, пер. с англ., М., 1956; Таблицы физических величин, М., 1976. С. В. Вонсовский.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.
.
