Рэлея закон намагничивания

        установленная Дж. У. Рэлеем (См. Рэлей) (1887) зависимость намагниченности (См. Намагниченность) J (или магнитной индукции (См. Магнитная индукция) В) ферромагнетиков от напряжённости магнитного поля и в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много меньше коэрцитивной силы (См. Коэрцитивная сила) H_c). Р. з. н. может быть выражен следующими формулами: а) для кривой первого намагничивания J = χ_обр H ± RH² (см. Намагничивания кривые), где χ_обр — обратимая Магнитная восприимчивость, которая характеризует обратимую линейную часть процесса, R — постоянная Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы намагничивания; б) для восходящих и нисходящих петель Гистерезиса ∣ΔJ∣ = χ_обр ∣ΔH∣ + R ∣ΔH∣², где ∣ΔJ∣ и ∣ΔH∣ — абсолютные величины приращений J и Н. Р. з. н. выполняется не только вблизи размагниченного состояния (J = 0, H = 0), но и при др. исходных значениях J или В, лишь бы значение и и его изменение ΔН были бы малыми по сравнению с H_c (Н, ΔН << H_c). При этом параметры χ_обр и R, конечно, меняются. Вблизи размагниченного состояния χ_обр совпадает с обратимой начальной магнитной восприимчивостью χ_a и обусловлена обратимыми смещениями границ между доменами (см. Намагничивание). При исходных J ≠ 0 и H ≠ 0 значение χ_обр ≠ χ_a, но χ_обр и в этом случае определяется обратимыми процессами смещения доменных границ. Параметр R характеризует необратимые смещения доменных границ. Область применимости Р. з. н. для различных ферромагнетиков может составлять от нескольких мэ (Ферриты) до нескольких э (Перминвары).

        

         Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.

         О. В. Росницкий.