ЗАРЯЖЕННЫЙ ТОК это:

ЗАРЯЖЕННЫЙ ТОК
ЗАРЯЖЕННЫЙ ТОК

       
ток в квант. теории поля, изменяющий на единицу электрич. заряды ч-ц (в отличие от нейтрального тока, не меняющего заряды). З. т. входит в лагранжиан слабого взаимодействия и состоит из лептонной и адронной частей. Напр., b-распад нейтрона n® p+e-+v^e описывается вз-ствием лептонного и адронного З. т. В этом процессе изменяются заряды как в лептонной (e-v^e), так и в адронной (пр) вершинах Фейнмана диаграммы (рис.).

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. . 1983.

ЗАРЯЖЕННЫЙ ТОК

(заряженный слабый ток) - один из фундаментальных операторов теории слабого взаимодействия, обусловливающий переходы, при к-рых электрич. заряд конечных и нач. частиц (лептонов, адронов) меняется на единицу (в единицах элементарного электрич. заряда е).3. т. jm( х) (x- пространственно-временная точка, m=0,1, 2, 3) представляетсобой сумму лептонного j lm ( х )и адронного (кваркового) j qm ( х) токов: jm ( х)= j lm ( х)+ j qm(x), каждый из к-рых является суммой векторного и аксиального токов.

045_064-38.jpg

Примером процесса, обусловленного как лептонным, так и адронным 3. т., является квазиупругое рассеяние нейтрино на нейтроне: nm+n " m-+p (рис.). Как видно из рисунка, заряд меняется на -1 в лептонной (nmm-) и на +1 в адронной (рn) вершинах циаграммы Фейнмана. <В плотность лагранжиана слабого взаимодействия 3. т. входит след. образом:045_064-39.jpgэрмитово сопряжённое слагаемое. Здесь Wm( х) -- поле заряж. промежуточных векторных бозоновWb, g- безразмерная константа взаимодействия (в единицах 045_064-40.jpg=с=1). В области квадратов передач 4-импульса, много меньших т2W (mW- масса W-бозона), плотность эффективного гамильтониана слабого взаимодействия имеет вид:
045_064-41.jpg
( j +m - ток, эрмитово сопряжённый jm ),045_064-42.jpg- фермиевская константа слабого взаимодействия. <В соответствии с данными опытов в лептонный ток входят только левые L компоненты полей лептонов (см. Киральность):

045_064-43.jpg
045_064-44.jpg- операторы полей заряж. лептонов (е, m, t) и соответствующих нейтрино (ne, nm, nt),gm,g5 - Дирака матрицы]. Ток j lm (x) построен так, что сохраняются по отдельности электронное, мюонное и таонное лептонные числа. Адронный 3. т. Кабиббо [Н. Кабиббо (N. Cabibbo), 1963] имеет вид:
045_064-45.jpg
где qC- Кабиббо угол, первое слагаемое - 3. т., не изменяющий странности S, второе слагаемое - ток, изменяющий S на единицу. Векторная часть тока jCm (DS = 0) сохраняется (см. Векторного тока сохранение). Аксиальная часть тока jm (DS = 1) удовлетворяет условию частичного сохранения аксиального тока (см. Аксиального тока частичное сохранение);его матричные элементы отличны от нуля только в случае, если удовлетворяются правила отбора DQ=DS и DI = 1/2 (Q- электрич. заряд, I - изотопич. спин). Через операторы полей и-, d- и s-кварков ток Кабиббо записывается след, образом:
045_064-46.jpg
Если бы полный адронный 3. т. совпадал с током Кабиббо, то в калибровочных теориях электрослабого взаимодействия возник бы изменяющий странность нейтральный ток, к-рый на опыте не наблюдается (напр., относит. вероятность распада 045_064-47.jpgменьше6.10-7). Чтобы избежать этого, к току Кабиббо необходимо добавить 3. т. Глэшоу - Илиопулоса - Майани (ГИМ) [Ш. Глэшоу (Sh. Glashow), Дж. Илиопулос (J. Iliopulos), Л. Майани (L. Maianij, 1970], в к-рый входит дополнительный, очарованный, кварк с:
045_064-48.jpg
где с(х) - оператор поля с-кварка. Т. к. sin2qC~0,05, то из (2) следует, что в распадах очарованных частиц должны доминировать каналы, в к-рых образуются странные частицы. Это предсказание теории хорошо подтверждается на опыте. Напр., вероятности распадов D- -мезона по каналам К -+всё и 045_064-49.jpgвсё составляютсоответственно 16(4)% и 48(15)%, тогда как вероятность распада D+ "p+p+p- равна 0,5(0,2)%. Сумма токов Кабиббо и ГИМ может быть записана в виде:
045_064-50.jpg
ортогональная матрица. Т. <о., в ток 045_064-51.jpgвходит толькоодин параметр - qC. Если учесть также тяжёлые b- и t-кварки, т. е. добавить в теорию ещё один кварковый дублет, то 3. т. имеет в этом случае существенно более сложную структуру:
045_064-52.jpg
Здесь U - унитарная 3 X 3 матрица, введённая в 1973 М. Кобаяси (М. Kobayashi) и К. Маскава (К. Maskawa). Она характеризуется тремя углами и одной фазой. Если фаза отлична от нуля, то это означает, что слабое взаимодействие не инвариантно относительно СР-преобразования. Все известные слабые процессы, обусловленные 3. т., могут быть описаны с помощью выражений (1) и (3). Лит.: Биленький С. М., Лекции по физике нейтринных и лептон-нуклонных процессов, М., 1981; Окунь Л. Б., Лептоны и кварки, М., 1981. С. М. Биленький.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. . 1988.


.

Смотреть что такое "ЗАРЯЖЕННЫЙ ТОК" в других словарях:

  • Заряженный ток — Заряженный ток  механизм слабого взаимодействия, опосредованный обменом виртуальными W+ и W бозонами. Своим названием это взаимодействие обязано тому, что оно свойственно частицам, имеющим электрический заряд в отличие от нейтрального тока,… …   Википедия

  • заряженный ток — elektringoji srovė statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. charged current vok. geladener Strom, m rus. заряженный ток, m pranc. courant chargé, m …   Fizikos terminų žodynas

  • заряженный ток — Операторное билинейное выражение, которое описывает процессы слабого взаимодействия элементарных частиц с изменением электрического заряда …   Политехнический терминологический толковый словарь

  • ТОК — в квантовой теории поля, матем. выражение, описывающее превращение одной ч цы в другую или рождение ч цы и античастицы; представляет собой оператор (оператор плотности четырёхмерного тока), преобразующийся как четырёхмерный вектор при Лоренца… …   Физическая энциклопедия

  • Нейтральный ток — Нейтральный ток  один из механизмов слабого взаимодействия, опосредованный обменом виртуальными Z бозонами между кварками и лептонами, без изменения электрического заряда начальных и конечных частиц. Z бозоны взаимодействуют со всеми… …   Википедия

  • Электрический ток* — Если погрузить в проводящую жидкость, например в раствор серной кислоты, два разнородных металла, например Zn и Сu, и соединить эти металлы между собой металлической проволокой, то в этой системе возникает особый процесс, называемый электрическим …   Энциклопедический словарь Ф.А. Брокгауза и И.А. Ефрона

  • Электрический ток — Если погрузить в проводящую жидкость, напр. в раствор серной кислоты, два разнородных металла, напр. Zn и Cu, и соединить эти металлы между собой металлической проволокой, то в этой системе возникает особый процесс, называемый электрическим током …   Энциклопедический словарь Ф.А. Брокгауза и И.А. Ефрона

  • конвекционный ток — перенос электрических зарядов (электрический ток), обусловленный движением заряженного макроскопического тела. С точки зрения электронной теории любой ток обусловлен конвекцией, то есть перемещением заряженных микрочастиц: электронов, ионов и др …   Энциклопедический словарь

  • СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — одно из четырёх известных фундам, вз ствий между элем. ч цами. С. в. гораздо слабее не только сильного, но и эл. магн. вз ствия, но гораздо сильнее гравитационного. О силе вз ствия можно судить по скорости процессов, к рые оно вызывает. Обычно… …   Физическая энциклопедия

  • ЭЛЕКТРОСЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — объединённая калибровочная теория эл. магн. и слабого вз ствий. (см. СЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ). Физический энциклопедический словарь. М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983 …   Физическая энциклопедия

Книги



Поделиться ссылкой на выделенное

Прямая ссылка:
Нажмите правой клавишей мыши и выберите «Копировать ссылку»