ОСЬ ЛЕГКОГОНАМАГНИЧИВАНИЯ

ОСЬ ЛЕГКОГОНАМАГНИЧИВАНИЯ

- направление в кристалле, в к-ром ориентирован вектор намагниченности М магн. <домена в отсутствие внеш. магн. поля Н при термодинамич. <равновесии. О. л. н. определяют из условия минимума энергии магнитнойанизотропии (МА). Направление, в к-ром энергия МА максимальна, наз. <осью трудного намагничивания. О. л. н. является двусторонней, т. е. вектор М может быть ориентирован вдоль оси как в положит., так и в отрицат. <направлении. В кристаллах достаточно высокой симметрии может быть неск. <эквивалентных О. л. н. (так, в кристаллах кубич. сингонии имеются три эквивалентныеО. л. н. - трёхосная анизотропия). Кроме того, могут быть неэквивалентныеО. л. н. Для гексагональных, тетрагональных и ромбоэдрич. кристаллов частоиспользуют термины "лёгкая ось" и "лёгкая плоскость" ( М лежитв базисной плоскости), поскольку анизотропия четвёртого и шестого порядковв базисной плоскости обычно мала.
Количественной характеристикой "трудности"намагничивания является поле анизотропии Н _А - значениеполя Н, при к-ром намагниченность достигает насыщения в трудномнаправлении. В магнитно-жёстких редкоземельных соединениях Н _А достигает10⁵ - 10⁶ Э.
Существование О. л. н. может быть обусловлено диполъ-дипольнымвзаимодействием или анизотропией электрич. поля кристалла, ориентирующегоорбитальные моменты электронов относительно кристаллографич. осей. Спин-орбитальноевзаимодействие стремится расположить спиновые моменты коллинеарно орбитальным. <В случае незамороженных орбитальных моментов (редкоземельные элементы)энергия МА определяется непосредственно внутрикристаллическим полем. При"замороженных" орбитальных моментах (в магнетиках, в к-рых ионы имеют недостроенныеэлектронные d- оболочки) она связана и с величиной спин-орбитальноговзаимодействия.
В нек-рых магнетиках, обладающих сложной магнитнойатомной структурой, направление О. л. н. может изменяться с темп-рой. <Так, напр., в соединениях RCo₅ (R - редкоземельный металл) наблюдаютсят. н. ориентационные фазовые переходы, при к-рых О. л. н. выходитиз плоскости базиса и располагается по гексагональной оси с. Этотэффект связан с конкуренцией констант анизотропии магн. подрешёток Со иредкоземельного металла.

Оси лёгкого намагничивания некоторых 3d- и4f -магнитных металлов

Сингония	Кубическая	Гексагональная
Металл . . .	Fe, Ni	Со, Gd, Ек, Тm	Тb, Но	Dy
О. л. н. ...	[100] [l11]	[0001], т. е. <ось с	[2130] ось b	[1010] ось а

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, <М., 1971; Кринчик Г. С., Физика магнитных явлений, 2 изд., М., 1985, с.154; Современная кристаллография, т. 4 - Физические свойства кристаллов, <М., 1981.

Ю. П. Ирхин.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.