ПЕРЕМАГНИЧИВАНИЕ

ПЕРЕМАГНИЧИВАНИЕ

       

изменение направления намагниченности ферро- или ферримагнитного образца на противоположное под действием внешнего магн. поля (подробнее (см. ГИСТЕРЕЗИС, НАМАГНИЧИВАНИЕ)).

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.

ПЕРЕМАГНИЧИВАНИЕ

- уменьшение намагниченности М образцов магнитоупорядоченных веществ и изменение направления М на обратное, вызванные уменьшением и последующим изменением наобратное внеш. магн. поля Н, под действием к-рого образец был предварительнонамагничен.
В многодоменных ферро-, ферри-, а такжеслабых ферромагнетиках процесс П. начинается с образования зародышей П.(при достижении Н= Н _п - поля зародышеобразования).Зародыши (области с обратной намагниченностью) могут возникать путём локальныхнеобратимых поворотов М в местах с пониженным полем анизотропии, <с повыш. плотностью магнито-статич. зарядов и в др. местах локальной магн. <неоднородности. В качестве зародышей П. могут выступать также остатки магнитнойдоменной структуры (МДС) вблизи поверхности практически намагниченныхкристаллов. При достижении Н = Н _s (поля старта) зародышиП. начинают расти. Как правило, изменение М (рост зародышей) отстаётот изменения поля Н, что связано с общими причинами появления гистерезисамагнитного.
Разрастаясь и сливаясь при уменьшении Н. зародыши П. образуют развитую МДС. Далее П. идёт путём перераспределенияобъёмов магнитных фаз (МФ) с разл. ориентацией М за счёт смещениядоменных стенок (ДС). На этом этапе важное значение в П. имеют процессызадержки ДС на дефектах. Поле Н ₀, при к-ром преодолеваютсятакие задержки, наз. критич. поле м.
Если ДС образовалась при Я > 0, то вплотьдо H = 0 перераспределение МФ идёт так, что объёмы нек-рых из фазвыравниваются. В этом случае при <0, а также в образцах, гдеМДС образовалась при H < 0, дальнейшее перераспределение фазсводится к увеличению объёма тех из них, в к-рых направление вектора . наиб. близко к направлению Н. В достаточно больших полях доменыс энергетически невыгодной ориентацией М занимают всё меньший объёми полностью исчезают. В остальных областях вектор М поворачиваетсяк направлению Н. Заметим, что при Н = 0, М - М _r0,т. е. сохраняется намагниченность остаточная M_r, а дляполучения состояния с М= 0 необходимо приложить обратное поле -H= Н _с (Н _с - коэрцитивная сила). В разных образцах, <в зависимости от соотношения H _п, H_s и H₀, определяющими в П. могут быть задержки образованияи роста зародышей П. или задержки смещений ДС.
В однодоменых частицах при уменьшенииполя Н, намагнитившего их под углом к оси лёгкого намагничивания, вектор М обратимым образомотклоняется от направления Н и в полях обратного направления скачкомповорачивается к направлению, близкому к Н. Дальнейшее увеличениепо абс. величине Н (при Н< 0) приводит к уменьшению угламежду М и Н. Участок обратимого изменения М тем меньше, <чем меньше j.При =0 он равен нулю. В этом случае частица пере-магничивается одним большимскачком вектора М. Причиной скачков является существование, нарядусо стабильными, метастабильных состояний и больших энергетич. барьеровмежду ними. Скачки М происходят лишь в момент исчезновения указанногобарьера между метастабильным и стабильным состояниями в результате изменения Н.

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, <М., 1971.

Б. Н. Филиппов.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.