Вероятность избежать резонансного захвата

Вероятность избежать резонансного захвата φ — значение, характеризующее количество нейтронов, которые не будут захвачены другими элементами, входящими в ядерное топливо помимо самого делящегося элемента.

Резонансное поглощение нейтронов

Как известно, ядро может захватить нейтрон только в том случае, если кинетическая энергия нейтрона близка к энергии одного из энергетических уровней нового ядра, образующегося в результате захвата. Сечение захвата такого нейтрона ядром резко увеличивается. Энергия, при которой сечение взаимодействия нейтрона с ядром достигает максимума, называется резонансной. Резонансный диапазон энергий разбит на две части: область разрешенных и неразрешенных резонансов. Первая область занимает энергетический интервал от 1 эВ до E_гр. В этой области энергетическое разрешение приборов достаточно для выделения любого резонансного пика. Начиная с энергии E_гр расстояние между резонансными пиками становится меньше энергетического разрешения и резонансные пики не разделяются. У тяжёлых элементов граничная энергия E_гр≈1 кэВ.

В реакторах на тепловых нейтронах основным резонансным поглотителем нейтронов является ²³⁸U. В таблице для ²³⁸U приведены несколько резонансных энергий нейтронов E_r, максимальные сечения поглощения σ_{a, r} в пике и ширина Г этих резонансов.

Параметры резонансных пиков ²³⁸U

Er, эВ	σa, r, барн	Г, МэВ
6,68	22030	26,3
21,0	33080	34,0
36,8	39820	59,0
66,3	21190	43,0

Эффективный резонансный интеграл

Примем, что резонансные нейтроны движутся в бесконечной системе, состоящей из замедлителя и ²³⁸U. При столкновении с ядрами замедлителя нейтроны рассеиваются, а с ядрами ²³⁸U — поглощаются. Первые столкновения способствуют сохранению и выведению резонансных нейтронов из опасной зоны, вторые ведут к их потере.

Вероятность избежать резонансного захвата, (коэффициент φ) связана с плотностью ядер N_S и замедляющей способностью среды ξΣ_S соотношением

$\varphi = e^{- \frac {N_S}{\xi\Sigma_S}J_\mathrm{eff} }.$

Величину J_eff называют эффективным резонансным интегралом. Он характеризует поглощение нейтронов отдельным ядром в резонансной области и измеряется в барнах. Использование эффективного резонансного интеграла упрощает количественные расчеты резонансного поглощения без детального рассмотрения взаимодействия нейтронов при замедлении. Эффективный резонансный интеграл обычно определяют экспериментально. Он зависит от концентрации ²³⁸U и взаимного расположения урана и замедлителя.

Гомогенная система

В гомогенной смеси замедлителя и ²³⁸U эффективный резонансный интеграл с хорошей точностью находят по эмпирической формуле

$J_\mathrm{eff}=3,9\left( \frac{N_3}{N_8}\sigma_S^3\right)^{0,415},$

где N₃/N₈ — отношение ядер замедлителя и ²³⁸U в гомогенной смеси; σ³_S — микроскопическое сечение рассеяния замедлителя. Как видно из формулы, эффективный резонансный интеграл уменьшается с ростом концентрации ²³⁸U. Чем больше ядер ²³⁸U в смеси, тем менее вероятно поглощение отдельным ядром замедляющихся нейтронов. Влияние поглощений в одних ядрах ²³⁸U на поглощение в других называют экранировкой резонансных уровней. Она растет с увеличением концентрации резонансных поглотителей.

Рассчитаем для примера эффективный резонансный интеграл в гомогенной смеси природный уран—графит с отношением N₃/N₈=215. Сечение рассеяния графита σ^C_S=4,7 барн:

$J_\mathrm{eff} = 3,9\cdot (215 \cdot 4,7)^{0,415} = 69$ барн.

Гетерогенная система

В гомогенной среде все ядра ²³⁸U находятся в одинаковых условиях по отношению к потоку резонансных нейтронов. В гетерогенной среде уран отделён от замедлителя, что существенно сказывается на резонансном поглощении нейтронов. Во-первых, часть резонансных нейтронов становятся тепловыми в замедлителе, не сталкиваясь с ядрами урана; во-вторых, резонансные нейтроны, попадающие на поверхность ТВЭЛов, почти все поглощаются тонким поверхностным слоем. Внутренние ядра ²³⁸U экранируются поверхностными и меньше участвуют в резонансном поглощении нейтронов, причем экранировка растет с увеличением диаметра ТВЭЛа d. Поэтому эффективный резонансный интеграл ²³⁸U в гетерогенном реакторе зависит от диаметра ТВЭЛа d:

$J_\mathrm{eff}=a+\frac {b}{\sqrt{d}}.$

Постоянная a характеризует поглощение резонансных нейтронов поверхностными, а постоянная b — внутренними ядрами ²³⁸U. Для каждого сорта ядерного топлива (природный уран, двуокись урана и пр.) постоянные a и b измеряются экспериментально. Для стержней из природного урана (а=4,15, b=12,35)

$J_\mathrm{eff}=4,15+\frac {12,35}{\sqrt{d}},$

где J_eff — эффективный резонансный интеграл, барн; d — диаметр стержня, см.

Найдём для примера эффективный резонансный интеграл ²³⁸U для стержня из природного урана диаметром d=3 см:

$J_\mathrm{eff}=4,15+\frac {12,35}{\sqrt{3}} \approx 11,3$ барн.

Сравнение двух последних примеров показывает, что при разделении урана и замедлителя заметно уменьшается поглощение нейтронов в резонансной области.

Влияние замедлителя

Коэффициент φ зависит от отношения

$\frac{N_8 J_\mathrm{eff}}{\xi\Sigma_S} = \frac{\Sigma}{\xi\Sigma_S},\!$

которое отражает конкуренцию двух процессов в резонансной области: поглощение нейтронов и их замедление. Сечение Σ, по определению, аналогично макроскопическому сечению поглощения с заменой микроскопического сечения эффективным резонансным интегралом J_eff. Оно также характеризует убыль замедляющихся нейтронов в резонансной области. С ростом концентрации ²³⁸U поглощение резонансных нейтронов увеличивается и, следовательно, меньше нейтронов замедляется до тепловых энергий. На резонансное поглощение оказывает влияние замедление нейтронов. Столкновения с ядрами замедлителя выводят нейтроны из резонансной области и тем интенсивнее, чем больше замедляющая способность $\xi\Sigma_S\!$. Значит, при одинаковой концентрации ²³⁸U вероятность избежать резонансного захвата в среде уран—вода больше, чем в среде уран—углерод.

Рассчитаем вероятность избежать резонансного захвата в гомогенной и гетерогенной средах природный уран—графит. В обеих средах отношение ядер углерода и ²³⁸U N_C/N_S=215. Диаметр уранового стержня d=3 см. Учитывая, что ξ_C=0,159, a σ^C_a=4,7 барн, получаем

$\frac{N_8}{\xi\sigma^C_SN_C} = \frac{1}{0,159 \cdot 4,7 \cdot 215} = 0,00625 \!$ барн⁻¹.

Найдем коэффициенты гомогенной φ_гом и гетерогенной φ_гет систем:

φ_гом = e^{−0,00625·68} = e^−0,425 ≈ 0,65,

φ_гет = e^{−0,00625·11,3} = e^−0,0705 ≈ 0,93.

Переход от гомогенной среды к гетерогенной несколько снижает поглощение тепловых нейтронов в уране. Однако этот проигрыш значительно перекрывается уменьшением резонансного поглощения нейтронов, и размножающие свойства среды улучшаются.

Смотрите также

• Коэффициент размножения нейтронов

Литература

• Климов А. Н. Ядерная физика и ядерные реакторы. М. Атомиздат, 1971.
• Левин В. Е. Ядерная физика и ядерные реакторы. 4-е изд. — М.: Атомиздат, 1979.
• Петунин В. П. Теплоэнергетика ядерных установок М.: Атомиздат, 1960.