- Распределенный брэгговский отражатель
-
Распределённый брэ́гговский отража́тель — это слоистая структура, в которой коэффициент преломления материала периодически изменяется в одном пространственном направлении (перпендикулярно слоям).
Общая информация
РБО, также известный как одномерный фотонный кристалл, чаще всего представляет собой последовательность двух или более осажденных друг на друга материалов с разным коэффициентом преломления как показано на Рис. 1. Чаще всего, ОБО изготовляются при помощи молекулярно-лучевой эпитаксии и химического осаждения материалов из газовой фазы[1].
РБО позволяют отражать световые волны с гораздо более узкой полосой отражения, чем простой торец между полупроводником и воздухом. Именно это и обусловило широкое применение таких отражателей в оптической технике (фильтры, встроенные в оптические волокна отражатели[2][3], сенсоры[4][5] и т.д.) и их привлекательность для использования в качестве зеркал полупроводниковых лазеров [6][7]. Последнее также произошло благодаря большему коэффициенту отражения таких зеркал чем коэффициент отражения зеркал, полученных путем скола торцов лазеров, и что немаловажно, возможности изготовления РБО в рамках стандартного технологического процесса самих лазеров путем молекулярно-лучевой эпитаксии.
Теория
Электромагнитная волна, распространясь перпендикулярно слоям РБО, приведенного на Рис. 1, испытывает отражения от границ раздела сред с коэффициентами преломления n1 и n2. Закон Брэгга определяет условия, при которых волны, отраженные от границ раздела сред данного РБО при перпендикулярной падающей волне, находятся в одинаковой фазе[8][9]:
,
где Λ - период РБО, l = 1,2,3... целое число указывающее на порядок диффракции, λb - длина волны, neff - эффективный показатель преломления РБО. Чаще всего в оптоволоконной технике используются четвертьволновые распределённые РБО, толщина каждого слоя которых равна четверти длины волны. Так, для РБО, изображенного на Рис. 1, мы можем определить толщины слоев с коэффициентами преломления n1 и n2, соответственно, как L1 = λb / (4n1) и L2 = λb / (4n2). Тогда, коэффициент отражения РБО на длине волны λb будет равен[10]:
,
где m - число пар четвертьволновых слоев, из которых состоит РБО. Максимум коэффициента отражения РБО в спектре приходится на длину волны λb, и его спектральная ширина определяется из выражения:
,
где Δn - разница коэффициентов преломления n1 и n2, - эффективный показатель преломления РБО.
Источники
- ↑ стр. 128 в Optical waves in layered media, P. Yeh, John Wiley & Sons, 1991.
- ↑ H.J. Lee, "Techniques for fabricating Bragg reflectors on SiO2-Si3N3--SiO2 rib waveguides on Si," Applied Optics, Vol. 27, No. 6, 1988, pp. 1199-1202.
- ↑ Статья на сайте ЗАО «Концепт Технологии» "Брэгговские волоконные решетки в оптических системах передачи".
- ↑ G.J. Veldhuis, J.H. Berends, R.G. Heideman and P.V. Lambeck, "An integrated optical Bragg-reflector used as a chemo-optical sensor," Pure Appl. Opt. 7 No 1, 1998.
- ↑ D. R. Hjelme, L. Bjerkan, S. Neegard, J. S. Rambech, and J. V. Aarsnes, " Application of Bragg grating sensors in the characterization of scaled marine vehicle models, Applied Optics, Vol. 36, No. 1, 1997, pp. 328-336."
- ↑ О.Е. Наний, Оптические передатчики, Lightwave Russian Edition, No. 2, 2003, стр. 48-51.
- ↑ Y. Tohmori, Y. Yoshikuni, H. Ishii, F. Kano, T. Tamamura, Y. Kondo, M. Yamamoto, "Broad-range wavelength-tunable superstructure grating (SSG) DBR lasers," IEEE Quantum Electronics, Vol. 39, No. 10, 2003, pp. 1314 - 1320.
- ↑ A. Yariv, M. Nakamura, "Periodic structures for integrated optics," IEEE Quantum Electronics, Vol. 13, No. 4, 1977, pp. 233-253.
- ↑ en:Bragg diffraction
- ↑ стр. 73, C. Wilmsen, H. Temkin, and L.A. Coldren, Vertical-cavity surface-emitting lasers, Cambridge Studies in Modern Optics, 1999.
Wikimedia Foundation. 2010.