СПИНОВЫЕ ВОЛНЫ


СПИНОВЫЕ ВОЛНЫ
СПИНОВЫЕ ВОЛНЫ

       
1) волны нарушений спинового порядка в магнитоупорядоченных средах. В ферромагнетиках, антиферромагнетиках и ферримагнетиках спины атомов и связанные с ними магн. моменты при отсутствии возбуждения строго упорядочены. Состояние возбуждения магн. системы связано с отклонением спина от положения равновесия. Из-за вз-ствия между атомами такое отклонение не локализовано, а в виде волны распространяется в среде. С. в. явл. элементарными (простейшими) возбуждениями системы магн. моментов в магнитоупорядоченных средах. Соответствующие квазичастицы наз. магнонами. Существование С. в. было предсказано амер. физиком Ф. Блохом в 1930. С. в., как всякая волна, характеризуется зависимостью частоты w от волнового вектора k (дисперсии закон). В кристаллах с неск. магнитными подрешётками могут существовать неск. типов С. в. с разными законами дисперсии.
С. в. допускают наглядную классич. интерпретацию: рассмотрим цепочку атомов, расстояния между к-рыми а в магн. поле Н (рис.). Если волновой вектор k=0 (l®?), то С. в. нет. Это означает, что все спины синфазно прецессируют вокруг направления Н с частотой w0 (однородная прецессия). При k?0 прецессия спинов неоднородна. Разные спины находятся в разных фазах. Сдвиг фаз между соседними атомами равен ka.
СПИНОВЫЕ ВОЛНЫ> <div> Прецессия спинов в линейной цепочке атомов («моментальный снимок»); <a href=спин каждого атома изображён стрелкой.
Частота неоднородной прецессии w(k)>w0. В ферромагнетиках для длинных С. в. (ka<-1):
w(k)=w0+we(ak)2;
величина ћwе порядка величины обменного интеграла между соседними атомами. Как правило, wе->w0, а w0=g(bМ+H). Здесь g — гиромагнитное отношение, b — константа анизотропии, М — намагниченность при T=0К. Квантовомеханич. рассмотрение системы взаимодействующих спинов позволяет вычислить законы дисперсии С. в. для разл. крист. решёток при произвольном соотношении а и длины С. в.
2) В 1958 В. П. Силин предсказал существование С. в. в парамагн. металлах, они были обнаружены экспериментально в 1967. В немагнитных металлах С. в.— колебания спиновой плотности электронов проводимости, обусловленные обменным взаимодействием между ними. Существование таких С. в. проявляется, напр., в селективной прозрачности металлич. пластин для эл.-магн. волн с частотами, близкими к частоте ЭПР.

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. . 1983.

СПИНОВЫЕ ВОЛНЫ

- волны нарушений магн. упорядоченности в ферро-,антиферро- и ферримагнетиках. Спины атомов в этих веществах и связанныес ними магн. моменты в осн. состоянии упорядочены. Отклонение магн. моментаот преимущественного направления не локализуется на атоме, а в виде волныраспространяется в среде. С. в.- элементарное возбуждение магн. системыв магнитоупорядоченной среде; квазичастицы, соответствующие С. в.,наз. м а г н о н а м и. Существование С. в. в ферромагнетиках предсказаноФ. Блохом (F. Bloch) в 1930. Вся совокупность экспе-рим. факторов о поведениимагнитоупорядоченных тел при темп-ре Т значительно ниже темп-рыКюри Т с (или темп-ры Нееля TN )свидетельствуето существовании С. в. (в частности, Блоха закон).

С. в., как всякая волна в кристалле, характеризуется законом дисперсии- зависимостью её частоты w от квазиволнового вектора k. Энергия 8060-29.jpgи квазиимпульс р магнона равны:8060-30.jpg,8060-31.jpg. Кристаллс N магнитными под решетками имеет N типов (ветвей, мод)С. в. с разл. законами дисперсии: ш = wi(k); i= 1, 2,..., N.

Классическое описание. С. в. допускают наглядную классич. интерпретацию:рассмотрим цепочку атомов, расстояние между к-рыми а, в магн. полеН. Если волновой вектор k = 0, то все спины синфазно прецессируют вокруг Н с частотой w0 (однородная прецессия). При 8060-32.jpgпрецессия спинов неоднородна - разные спины повёрнуты на разные углы, разностьуглов поворота равна ka (рис. 1). Частота неоднородной прецессии 8060-34.jpg. В реальных системах малые колебания магн. моментов атомов осуществляютсяв виде волн неоднородной прецессии.
8060-33.jpg

Рис. 1. Спиновая волна в линейной цепочке спинов: a - вид цепочкиспинов в перспективе (сбоку); б - вид цепочки спинов сверху; волна изображеналинией, проходящей через концы спиновых векторов.

В случае длинных волн колебания магн. моментов можно описывать как колебаниямакроскопич. векторов - плотностей магн. моментов ( намагниченностей )подрешёток Mi (r,t) - ф-ций координаты r ивремени t. При неоднородной прецессии длины векторов 8060-35.jpg8060-36.jpg,где 8060-37.jpg -магн. момент атома i -й подрешётки, v0 - объёмячейки кристалла, сохраняются;8060-38.jpg- интегралы движения. Законы дисперсии длинноволновых С. в. определяютсяиз Ландау - Лифшица уравнения:
8060-39.jpg

Здесь 8060-40.jpg- магнитомеханическое отношение (без учёта спин-орбитальной связи); е, т- заряд и масса электрона,8060-41.jpg- энергия взаимодействия магн. моментов подрешёток, Н эф- эфф. магн. поле (см. ниже). Осн. состояние определяется условием коллинеарностинамагниченностей Mi0 и эфф. магн. полей 8060-42.jpg:
8060-43.jpg

Линеаризация ур-ния (1) с учётом (2) приводит к системе ур-ний для пере. <м. <составляющих магн. моментов:
8060-44.jpg

Поле Н эф, кроме пост. магн. поля Н, содержит перем. часть h - магн. поле, связанное с взаимодействиеммежду подрешётками и с неоднородностью их намагниченностей. Т. к. частотыС. в. невелики, то для определения h можно воспользоватьсяур-ниями магнитостатики:
8060-45.jpg

Магн. поле h осуществляет магнитодипольное взаимодействие междуколеблющимися магн. моментами. Линеаризов. ур-ния (1) совместно с (4) сутьур-ния С. в. Подставляя в них
8060-46.jpg

получаем алгебраич. систему ур-нии относительно амплитуд С. в. mi0. Равенство нулю детерминанта этой системы приводит к ур-нию N-го порядка относительно w2. Его решения определяют законы дисперсииС. в. при 8060-47.jpg

Обычно в магнитоупорядоченных средах гл. роль во взаимодействии междумагн. моментами атомов играет обменное взаимодействие, изотропноеотносительно однородного поворота магн. моментов атомов. Магн. порядокпоявляется в результате спонтанного нарушения симметрии обменноговзаимодействия. Энергия обменного взаимодействия соседних атомов 8060-48.jpgпорядка темп-ры Кюри Т с (темп-ры TN); знак J выбирается так, что при J > 0 обменное взаимодействие благоприятствовалобы ферромагн. упорядочению, а при J < 0 - антиферромагнитному.

Ветви спиновых волн. Число ветвей С. в. равно числу магн. подрешёток. <Это обусловлено прецессионным характером движения магн. моментов подрешёток. <Ветви С. в. принято делить на акустические и оптические аналогично колебаниямкристаллической решётки. Если пренебречь малыми (по сравнению с обменными),т. н. релятивистскими, взаимодействиями (зеемановским с постоянным магн. <полем, спин-орбитальным - источником энергии магнитной анизотропии, магнитодипольным и др.), то акустич. типы С. в. представляют собой голдстоуновские моды, т. е. в их энергетич. спектре при k = 0 щельотсутствует. Частоты акустич. С. в. стремятся к 0 с ростом длины волны 8060-49.jpg. Их число и характер закона дисперсии w(k) при 8060-50.jpgзависят от структуры осн. состояния магнетика, причём при любом кол-веподрешёток число акустич. мод 8060-51.jpg3.У одноподрешёточного ферромагнетика одна акустич. мода с 8060-52.jpgпри 8060-53.jpg;у двухподрешёточного антиферромагнетика 2 вырожденные акустич. моды с 8060-54.jpg. В ферромагнетике магнон напоминает нерелятивистскую частицу с энергией 8060-55.jpg антиферромагнетике - акустич. фонон с 8060-56.jpg( т, и - масса частицы и скорость звука). Примеры магнетиков, имеющих3 акустич. ветви в спектре С. в.,- многоподрешёточные антиферромагнетикис неколлинеарным расположением магн. моментов в упорядоченном состояниипри Н= 0 (UO2, CsNiCl3, CsMnBr3 и др.). Учёт релятивистских взаимодействий приводит к возникновению энергетич. <щелей в спектре акустич. ветвей С. в.8060-57.jpg(8060-58.jpg - частотыоднородной прецессии). Когда в спектре С. в. есть оптич. моды, их частотыоднородной прецессии 8060-59.jpg

Дисперсия. С. в. являются причиной зависимости тензора магнитнойвосприимчивости 8060-60.jpg от волнового вектора 8060-61.jpg (см. Дисперсия пространственная). Частотная дисперсия (зависимость 8060-62.jpgот w) является следствием прецессии магн. моментов подрешёток. Тензор 8060-63.jpgопределяется в результате решения ур-ния (1), а Максвелла уравнения дают возможность найти связь между ш и k, т. е. законы дисперсии С. <в., учитывающие конечность скорости света. При 8060-64.jpgони отличаются от законов дисперсии, полученных на основе ур-ний магнитостатики(4), малыми поправками, к-рые иногда существенны, напр. при описании взаимодействияС. в. с электронами проводимости в металлах и полупроводниках.

В магнетиках со сложной структурой (антиферромагнетиках и ферритах)изменение темп-ры и внеш. условий (магн. поля, давления) может привестик переориентации равновесных магн. моментов. При этом произойдёт т. н. ориентационный фазовый переход, к-рый изменит спектр С. в. Еслиэто фазовый переход 2-го рода, то он сопровождается обращением в нуль частотыодной из ветвей С. в.

С ростом k (ak~ 1) проявляется дискретная (кристаллич.) структурамагнетиков. Для получения законов дисперсии, справедливых при произвольномзначении ak, обычно используют приближённые представления спиновыхоператоров 8060-65.jpgчерез операторы рождения 8060-66.jpgи уничтожения 8060-67.jpgмагнонов, подчиняющиеся бозевским правилам коммутации (преобразование Хольштейна- Примакова):
8060-68.jpg

Здесь индекс I нумерует атомы, координатные оси выбраны так, <чтобы ось z для каждого атома была направлена вдоль равновесного положенияспина. Из правил коммутации для , al следует, что - любоецелое число от 08060-69.jpgдо 8060-70.jpg, хотяпо физич.8060-71.jpgсмыслу 8060-72.jpg Вблизиосновного состояния ср. значение nl значительно меньше sl и приближённые ф-лы (6) пригодны для вычисления спектратем точнее, чем больше sl (в квантовомеханич. пределе 8060-73.jpg). Однако и при sl1 частоты С. в., как правило, <лишь небольшими поправками отличаются от значений, найденных с помощью(6).

Магнонный спектр. Теоретич. рассмотрение позволяет вычислитьэнергию магнонов при любом k. Это приводит к периодич. зависимости
8060-74.jpg

где Ь - произвольный вектор обратной решётки. Так, гамильтонианодноподрешёточного магнетика
8060-75.jpg

Здесь J(Rlm) - обменный интеграл между l-м и m -м атомами, Rlm - вектор, соединяющий эти атомы,8060-76.jpg- магн. момент атома. С помощью (7) и (8) (пренебрегая взаимодействиеммежду магнонами) можно получить спектр магнонов:
8060-77.jpg

Ширина магнонной энергетич. зоны 8060-78.jpg-8060-79.jpg , где 8060-80.jpg,равна:
8060-81.jpg

(J - обменный интеграл для ближайших соседей). Соотношение 8060-82.jpg- общее свойство магнонных зон. Магнитный момент магнона. Зависимость энергиимагнона от магн. поля Н означает, что магнон обладает магн. моментом:
8060-83.jpg

В простейшем случае чисто обменного одноподрешёточного ферромагнетикамагн. момент магнона равен магн. моменту атома и направлен против равновеснойнамагниченности. Увеличение числа магнонов приводит к уменьшению величиныспонтанной намагниченности магнетика. В многоподрешёточных магнетиках ростчисла магнонов уменьшает намагниченность подрешёток.

В магн. металлах (Fe, Co, Ni и др.), где за магн. свойства ответственныd-электроны, в формировании спектра С. в. принимают участие нелокализов.электроны проводимости. В длинноволновом пределе 8060-84.jpgG. в. в магн. металле - одна из ветвей колебания ферми-жидкости.

Газ магнонов. Магноны являются бозонами. При конечной темп-ре 8060-85.jpgмагнонов много. Их число NM пропорц. объёму тела . и растёт с ростом Т:
8060-86.jpg

- для ферромагнетиков,
8060-87.jpg

- для антиферромагнетиков.

Мн. свойства магнетиков при 8060-88.jpgудобно описывать, считая, что С. в. представляют собой почти идеальныйгаз магнонов (см. Вырожденный газ). Химический потенциал газа магноновравен 0, т. к. число магнонов не сохраняется; равновесная ф-ция распределениямагнонов по энергиям:
8060-89.jpg

Ф-ла (11) позволяет вычислить температурную зависимость термодинамич. <характеристик магнетика (намагниченности, теплоёмкости, магн. восприимчивостии др.). Получающиеся выражения тем точнее, чем идеальнее газ магнонов. <Неидеальность - результат взаимодействия магнонов друг с другом, с др. квазичастицами, (с фононами, электронами). С ростом Т числолюбых квазичастиц растёт, их взаимодействие становится столь существенным, <что представление об идеальном газе магнонов перестаёт быть справедливым. <Кроме того, может нарушиться условие квазистационарности С. в.8060-90.jpg, где 8060-91.jpg -время жизни магнона. Поэтому простейшая концепция газа магнонов применимапри 8060-92.jpg.При этом важную роль играют низкочастотные (релятивистские) магноны; при 8060-93.jpgих значительно больше, чем обменных (последних экспоненциально мало). Однакоучёт изменения спектра магнонов при повышении темп-ры позволяет обобщитьконцепцию газа магнонов практически на широкий диапазон Т, включающий Т с.

Влияние спиновых волн на кинетические свойства магнетиков. С. <в. позволяют описать не только термодинамич. (равновесные) свойства магнетиков, <но и их кинетические и резонансные свойства. В теплопроводности магнетиковнаряду с фононами и электронами (для проводников) принимают участие магноны:один из механизмов затухания звука - рассеяние звуковых волн намагнонах; в магн. металлах и полупроводниках рассеяние электронов на магнонах- один из механизмов электросопротивления; ферро- и антиферромагнитныйрезонансы можно представить как превращение фотона в магнон, при ферроакустич. <резонансе в магнон превращается фонон.

Для описания кинетических и резонансных процессов существенно времяжизни магнона 8060-94.jpg.Среди процессов, определяющих время жизни магнонов, выделяют собств. процессы, <характерные для идеального кристалла (магнон-магнонные, магнон-фононныеи др. взаимодействия), и несобственные (рассеяние магнонов на примесях, <дислокациях, границах кристаллитов и поверхности образца).

Взаимодействие магнонов друг с другом и с др. квазичастицами может привестине только к их рассеянию, но и к перестройке их спектра. С возрастаниемчисла магнонов (NM )наблюдается нелинейный (по N М )сдвиг частоты С. в. Учёт членов ф-лы (8), «отброшенных» при получении ф-лы(9), приводит к взаимодействию магнонов, носящему характер притяжения. <В результате притяжения между магнонами может образоваться своеобразныйспиновый комплекс - двухчастичное связанное состояние. В частности, в ферромагнетике, <состоящем из атомов со спином 1/2, возникает возбуждение, <соответствующее движению по кристаллу двух спинов, связанных между собойи перевёрнутых относительно вектора намагниченности. Как правило, спиновыекомплексы образуют магноны с энергией 8060-95.jpg[их роль при 8060-96.jpgневелика].

Резонанс между С. в. и волной колебания др. природы (напр., звуковой)может привести к «расталкиванию» ветвей, что проявляется в существованиигибридных колебаний, напр. магнитоупругих (см. Магнитоупругие волны, <Магнитоупругое взаимодействие).

Экспериментальные методы. Первыми эксперим. методами исследования С. <в. были измерения температурной зависимости термодинамич. характеристик- намагниченности, магн. части теплоёмкости (рис. 2, 3),
8060-97.jpg

Рис. 2. Температурная зависимость намагниченности ферромагнитногосоединения ЕиО. Сплошная кривая - расчёт М(Т) по теории спиновых волн.
8060-98.jpg

Рис. 3. Температурная зависимость магнитной части теплоёмкости С м легкоплоскостного антиферромагнетика МnСО 3. При низких температурахС м = aТ 3, резкое отклонение от этого закона происходитпри Т > 6 К, соответствующей «включению» второй ветви спектра.

Неупругое рассеяние нейтронов является наиб. информативным методом, <позволяющим определить закон дисперсии С. в. и оценить время жизни всехтипов магнонов. Использование поляризованных нейтронов, кроме того, <даёт возможность получить сведения о поляризации С. в. Исследованы спектрысотен магнетиков, в т. ч. сложных (рис. 4, 5).
8060-99.jpg

Рис. 4. Спектр спиновых волн ферромагнитного кобальтового сплава(92% Со, 8% Fе), полученных с помощью неупругого рассеяния нейтронов.

Неупругое рассеяние нейтронов не позволяет исследовать спектр С. в. <при предельно малых квазиволновых векторах k, т. к. в этомслучае пик неупругого рассеяния накладывается на пик упругого рассеяния(см. Магнитная нейтронография). Ферро- и антиферромагн. резонансыдают возможность измерить значение частот однородной прецессии w0,т. е. щелей 8060-100.jpgв спектре магнонов. Для исследования нач. участка спектра (8060-101.jpgсм -1) используют резонанс на стоячих С. в. в пластинах, параметрич. <возбуждение С. в. эл.-магн. полем, а также неупругое рассеяние света ( Мандельштама- Бриллюэна рассеяние). Каждый из методов не универсален, но в совокупностиони позволили с большой полнотой определить спектр С. в. многих магнитоупорядоченныхкристаллов.
8060-102.jpg

Рис. 5. Спектр спиновых волн в кубическом антиферромагнетике RbMnF3,установленный методом неупругого рассеяния нейтронов; кривые - расчётыспектров в предположении, что |J|/k = 3,4 К.

8060-105.jpg

Рис. 6. Теоретический спектр спиновых волн в железоиттриевом гранате.

Длинноволновые участки спектра спиновых волн нек-рых веществ: 1)одноподрешёточный кубич. ферромагнетик (N =1)
8060-103.jpg

Здесь М - намагниченность насыщения, Nz - размагничивающийфактор, - угол между намагниченностью М и волновым 8060-104.jpgвектором k С. в. Коэф. w обм характеризует рольобменного взаимодействия магн. атомов, коэф. w м - магнитодипольноговзаимодействия. Ф-ла (12) описывает также акустич. ветвь С. в. ферримагнетиков, в частности железоиттриевого граната (ЖИГ), у к-рого 20 подрешётоки соответственно 20 ветвей С. в. (рис. 6). В табл. 1 приведены константыакустич. ветви С. в. ЖИГ:

Табл. 1.
8060-106.jpg

Табл. 2.
8060-107.jpg

В ЖИГ наиб. исследованы процессы релаксации С. в. В чистых монокристаллахтеоретич. значения времён жизни релятивистских магнонов согласуются с экспериментом. <При комнатной темп-ре (300 К)8060-108.jpg2,6*106 с -1 при 8060-109.jpg

2) Двухподрешёточные одноосные антиферромагнетики с магнитнойанизотропией типа «лёгкая плоскость» имеют 2 акустич. ветви С. в. (Нпараллельно лёгкой плоскости):
8060-110.jpg

Здесь Н А, Н Е - поля анизотропии и обмена, Н Д - т. н. поле Дзялошинского, описывающее силу, приводящуюк слабому ферромагнетизму,8060-111.jpg- слагаемое, определяемое слабыми взаимодействиями (сверхтонким, магнитоупругим),8060-112.jpg- константы неоднородного обмена (8060-113.jpg- вдоль оси симметрии кристалла,8060-114.jpg -перпендикулярно к оси; табл. 2).

3) Двухподрешёточные антиферромагнетики с магн. анизотропией типа «лёгкаяось» имеют 2 акустич. ветви С. в., вырожденных при Н =0:
8060-115.jpg

(Н параллельно «лёгкой оси»). Величина щели при 8060-116.jpgдля большинства исследованных легкоосных антиферромагнетиков лежит в диапазоне100 - 1000 ГГц.

С. в. в низкоразмерных системах, в кристаллах с большой энергией магнитнойанизотропии, в поликристаллах. В двумерных и одномерных системах, описываемыхмоделью Гейзенберга, С. в. нельзя трактовать как малое колебание, т. к. <даже при Т = Т с магн. упорядочение не наступает (в согласиис Мёрмина - Вагнера теоремой). В подобных магнетиках при Т -Т с возникают бесщелевые возбуждения - С. в., у к-рых скорость(если 8060-117.jpg) или эфф. масса (если 8060-118.jpg )служит осн. характеристикой, отличающей низкотемпературную фазу ( Т <Т с )от высокотемпературной ( Т > Т с).

В нек-рых кристаллах (напр., CsCoCl3, FeF2) энергиямагн. анизотропии не мала по сравнению с обменной энергией. При этом структураосн. состояния и спектр С. в. зависят от конкретного соотношения междуобменной энергией и энергией анизотропии. Характерная особенность - сложнаязависимость магн. характеристик от магн. поля, перестройка осн. состоянияпод действием магн. поля.

Длинноволновые С. в.8060-119.jpgсохраняют смысл в поликристаллах. Дополнительное (по сравнению смонокристаллами) затухание С. в. связано с рассеянием на границах кристаллитов.

Спиновые волны в парамагнитных металлах и газах. В парамагнитных металлахС. в. предсказаны В. П. Силиным в 1960, обнаружены экспериментально в 1967.В немагн. металлах С. в.- колебания спиновой плотности электронов проводимости, <обусловленные обменным взаимодействием между ними. С. в. в немагн. металлахпроявляются, напр., в селективной прозрачности металлич. пластин для эл.-магн. <волн с частотами, близкими частоте электронного парамагн. резонанса.

В классическом (невырожденном) газе частиц, обладающих спинами, нарядус упругими волнами за счёт обменного взаимодействия между атомами могутраспространяться своеобразные волны, также называемые спиновыми. Они предсказаныв 1981, обнаружены в атомарном водороде из Не в 1984.

Лит.: А х и е з е р А. И., БарьяхтарВ. Г., Пелетминский С. В.,Спиновые волны, М., 1967; В о н с о в с к и й С. В., Магнетизм, М., 1971;Уайт Р., Квантовая теория магнетизма, пер. с англ., 2 изд., М., 1985; Ко с е в и ч А. М., Иванов Б. А., Ковалев А. С., Нелинейные волны намагниченности. <Динамические и топологические солитоны, К., 1983; Львов В. С., Нелинейныеспиновые волны, М., 1987; см. также лит. к ст. Ферромагнетизм, Антиферромагнетизм. <М. И. Каганов, Л. А. Прозорова.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. . 1988.


.

Смотреть что такое "СПИНОВЫЕ ВОЛНЫ" в других словарях:

  • СПИНОВЫЕ ВОЛНЫ — возбуждения, характерные для магнитоупорядоченных сред ферромагнетиков, антиферромагнетиков, ферримагнетиков, ферми жидкости (в магнитном поле), в которых нарушение магнитного порядка не локализуется, а распространяется в виде волны (см. также… …   Большой Энциклопедический словарь

  • Спиновые волны — Прецессия магнитных моментов в спиновой волне Спиновые волны волны намагниченности в ферро , антиферро и ферримагнитных материалах с большими волнов …   Википедия

  • Спиновые волны —         1) в магнитоупорядоченных средах (магнетиках) волны нарушений «спинового порядка». В ферромагнетиках (См. Ферромагнетики), Антиферромагнетиках и Ферритах спины атомов и связанные с ними магнитные моменты в основном состоянии строго… …   Большая советская энциклопедия

  • спиновые волны — возбуждения, характерные для магнитоупорядоченных сред  ферромагнетиков, антиферромагнетиков, ферримагнетиков, ферми жидкости (в магнитном поле), в которых нарушение магнитного порядка не локализуется, а распространяется в виде волны (см. также… …   Энциклопедический словарь

  • СПИНОВЫЕ ВОЛНЫ — возбуждения, характерные для магнитоупорядоченных сред ферромагнетиков, антиферромагнетиков, ферримагнетиков, ферми жидкости (в магн. поле), в к рых нарушение магн. порядка не локализуется, а распространяется в виде волны (см. также Магнон) …   Естествознание. Энциклопедический словарь

  • МАГНИТОУПРУГИЕ ВОЛНЫ — волны, возникающие в магнитоупорядоченных кристаллах ферромагнетиках и аптиферромагнетиках в результате магнитоупругого вз ствия. Упругие колебания ионов в крист. решётке относительно положения равновесия в магнитоупорядоченных кристаллах… …   Физическая энциклопедия

  • МАГНИТОСТАТЙЧЕСКИЕ ВОЛНЫ — медленные эл. магн. волны (с фазовой скоростью v ф< с), сопровождающие колебания спинов в магнитоупорядоченном веществе. Обычно в приближении M. в. рассматривают ДВ колебания спинов, в динамике к рых влиянием обменных взаимодействий можно… …   Физическая энциклопедия

  • СПИНОВОЙ ПЛОТНОСТИ ВОЛНЫ — термодинамически равновесноесостояние вещества, характеризующееся пространственно неоднородным периодич …   Физическая энциклопедия

  • КВАНТОВЫЙ ГАЗ — разреженный газ, состоящий из частиц, де бройлевская длина волны к рых намного превышает их радиус взаимодействия. Условие разреженности газа N | а 3 | <<1 (N число частиц в единице объёма, а длина рассеяния частиц, характеризующая их… …   Физическая энциклопедия

  • Твёрдое тело —         одно из четырёх агрегатных состояний вещества, отличающееся от др. агрегатных состояний (жидкости (См. Жидкость), Газов, плазмы (См. Плазма)) стабильностью формы и характером теплового движения атомов, совершающих малые колебания около… …   Большая советская энциклопедия

Книги

  • Спиновые волны, А.И. Ахиезер. В качестве вводного описания подробно излагается обмен- ная модель ферромагнетика и антиферромагпетика. Развита феноменологическая (макроскопическая) теория спиновых волн. Рассмотрено… Подробнее  Купить за 2220 грн (только Украина)
  • Спиновые волны, А.И. Ахиезер. Эта книга будет изготовлена в соответствии с Вашим заказом по технологии Print-on-Demand. В качестве вводного описания подробно излагается обмен- ная модель ферромагнетика и… Подробнее  Купить за 1770 руб


Поделиться ссылкой на выделенное

Прямая ссылка:
Нажмите правой клавишей мыши и выберите «Копировать ссылку»

We are using cookies for the best presentation of our site. Continuing to use this site, you agree with this.