- СОБСТВЕННОЕ ВРЕМЯ
- СОБСТВЕННОЕ ВРЕМЯ
-
в теории относительности, время, измеряемое часами в собственной системе отсчёта движущегося тела, т. е. часами, жёстко скреплёнными с телом и движущимися вместе с ним. Время протекания к.-л. процесса, измеряемое наблюдателем вне тела, в к-ром происходит процесс, зависит от относит. скорости наблюдателя и тела. При измерениях вдали от тяготеющих тел можно пользоваться частной (специальной) теорией относительности (см. ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ТЕОРИЯ). Если измерения производятся в нек-рой инерциальной системе отсчёта (в лаб. системе), а тело движется относительно неё с пост. скоростью v, то промежуток С. в. Dt связан с промежутком времени Dt наблюдателя соотношением: Dt=Dt?(1-v2/c2), если v меняется со временем, то для конечного интервала времени t1, t2 С. в.
ТЯГОТЕНИЕ). С. в. процесса в поле тяготения течёт тем медленнее с точки зрения наблюдателя вне поля, чем сильнее гравитац. поле, т. е. чем больше модуль гравитац. потенциала j (j<0, вне поля полагают j=0). Для не слишком сильных полей, когда |j|с2<-1, Dt по неподвижным часам в точке с потенциалом j связан с Dt неподвижного наблюдателя вне поля соотношением: Dt=(1- |j|/с2)Dt.
Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.
- СОБСТВЕННОЕ ВРЕМЯ
-
- время, измеряемое часами, движущимися вместес рассматриваемым телом, т. е. время в собственной системе отсчёта. Времяпротекания к.-л. процесса, измеряемое внеш. наблюдателем, мимо к-рого движетсятело, зависит от относит. скорости движения. Если измерения проводятсянаблюдателем в инерциальной системе отсчёта, то собств. промежуток времени
протекающий на движущемся теле, связан с временем t системы отсчётаф-лой:
где v(t) - скорость движения тела. Промежуток С. в. являетсядлиной отрезка мировой линии данного тела, делённой на с. Вобщем случае при измерении времена в произвольной (неинерциальной) системеотсчёта и при наличии полей тяготения ф-ла (1) заменяется след. выражением:
где g00, g0i, gik,- компоненты фундаментального метрич. тензора (по дважды встречающимсяиндексам подразумевается суммирование i, k = 1, 2,3), x0= ct, xi - компоненты скорости движения тела. Если телопокоится в статич. слабом поле тяготения, то ф-ла (2) принимает вид:
где
- ньютоновский потенциал поля тяготения. Т. <к.
, то С. в. в поле тяготения течёт медленнее, чем вне его. См. Относительности, <теория, Тяготение. И. Д. Новиков.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.
.
