- КОЭРЦИТИВНАЯ СИЛА
- КОЭРЦИТИВНАЯ СИЛА
-
(коэрцитивное поле) (от лат. coercitio — удерживание), одна из хар-к магн. гистерезиса. К. с.— напряжённость Нс магнитного поля, в котором ферромагн. образец, первоначально намагниченный до насыщения, размагничивается (см. рис. 1 в ст. (см. ГИСТЕРЕЗИС)). Различают К. с. Нс (или JHc) и BHc, когда обращается в нуль соответственно намагниченность J образца или магнитная индукция В в образце.Измеряют К. с. коэрцитиметрами. Величина К. с. ферромагнетиков меняется в широких пределах: от 10-3 до 104 Э (от 8•10-2 до 8•105 А/м). Магн. материалы принято делить по величине К. с. на магнитно-мягкие материалы (малое Hc) и магнитно-жёсткие материалы (большое Нс). Значение К. с. определяется факторами, препятствующими перемагничиванию образца. Наличие в образцах примесей и др. дефектов кристаллич. решётки затрудняет движение границ магн. доменов и тем самым повышает Нс. Для данного магн. материала К. с. в большой степени зависит от способа приготовления образца и его обработки, а также от внеш. условий, напр. темп-ры.Особенно высоких значений (103 — 104 Э) К. с. достигает у однодоменных ферромагнитных ч-ц (со значит. магн. анизотропией).
Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.
- КОЭРЦИТИВНАЯ СИЛА
-
(коэрцитивное поле) (от лат. coercitio - удерживание) - характеристика ферромагн. материалов (ФМ), показывающая, в какой степени затруднены в них процессы намагничивания (перемагничивания). При графич. изображении зависимости намагниченности М от циклически изменяющейся в пределах
Н т напряжённости магн. поля получается петля гистерезиса (рис. к ст. Гистерезис магнитный). После снижения магн. поля от 
Н т до нуля в ФМ сохраняется остаточная намагниченность 
М r. Намагниченность становится равной нулю только после приложения магн. поля Н с, противоположного по знаку предшествующему намагничивающему полю. Величина Н c и является К. с. данного гистерезисного цикла.
Если Н т недостаточно велико, получаются частные циклы гистерезиса. Значение К. с. в этом случае зависит от величины Н т. Наиб. значение Н с, соответствующее предельной петле гистерезиса (размагничиванию из состояния техн. насыщения), является К. с. данного материала.
К. с. различных ФМ изменяется в очень широких пределах: от 10-3 до 105 Э (1 Э
80 А/м). Её значение существенно для классификации магнитных материалов на магнитно-мягкие (H с<1 - 15 Э) и магнитно-твёрдые (Hc>15-100 Э).
К. с. определяется механизмом процесса перемагни-чивания, значением таких фундам. характеристик, как энергия магнитной анизотропии, магнитострикция, намагниченность насыщения. В одном и том же материале К. с. может быть весьма различной в зависимости от его кристаллич. структуры, темп-ры, распределения внутр. напряжений. Предельное для данного материала значение К. с. равно его полю анизотропии и может быть реализовано в однодоменных частицах. Их перемагничивание состоит в необратимом вращении вектора спонтанной намагниченности М s. Состояния с однодоменной структурой присущи нек-рым магнитно-твёрдым материалам.
Высокие значения К. с. возможны и в очень совершенных многодоменных кристаллах. Их высокая К. с. обусловлена тем, что после намагничивания до насыщения в них затруднены процессы образования и роста областей с обратной намагниченностью (зародышей перемагничивания). Такой механизм К. с. реализуется в нек-рых магнитно-твёрдых материалах на основе редкоземельных интерметаллических соединений.
В большинстве ФМ К. с. определяется критич. полем необратимого смещения доменных стенок. Смещению препятствуют разл. неоднородности: градиенты внутр. механич. напряжений, инородные включения, структурные дефекты и т. д. Поэтому для реализации низких значений К. с. в магнитно-мягких материалах эти материалы должны обладать предельно однородной структурой.
Как структурно-чувствительная характеристика К. с. используется для неразрушающего контроля качества термич. обработки мн. изделий из ферромагн. сталей и сплавов.
Лит.: Пейн Т., Магнитные свойства мелких частиц, в сб.: Магнитные свойства металлов и сплавов, пер. с англ., М., 1961; Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Несбитт Е., Верник Дж.. Постоянные магниты на основе редкоземельных элементов, пер. с англ., М., 1977.
Л. С. Ермоленко.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.
.
