Пар (физ.-хим.)*


Пар (физ.-хим.)*
— Обыкновенно под словом П. понимают лишь газообразное состояние тела при температурах ниже критической, называя это состояние при температурах выше критической — газом этого тела. Парообразование совершается с поверхности не только жидких, но и твердых тел; так, напр., снег и лед сильно испаряются даже при весьма низких температурах; существует даже целый ряд тел (камфара, нашатырь), которые всецело переходят в П. — возгоняются, совершенно не переходя из твердого состояния в жидкое (объяснение этого явления см. Испарение). Обыкновенно же парообразование, незаметное в твердом теле, усиливается при переходе тела в жидкое состояние и в последнем сильно возрастает при повышении температуры. Механизм этого явления см. Испарение; там же см. Явления, сопровождающие испарение. При некоторой определенной температуре — темп. кипения (см.), зависящей от внешнего давления на тело, парообразование начинается во всей массе тела и при достаточном притоке тепла извне к телу продолжается до тех пор, пока все тело не перейдет в П. Увеличивая внешнее давление, можно повышать температуру кипения, но лишь до определенного предела — критической температуры (см.), выше которой тело при всяком давлении может существовать лишь в газообразном виде. Если поместить вещество в замкнутом пространстве при постоянной температуре, то образующийся из него П. будет мало-помалу заполнять пространство и, представляя газообразное тело, будет производить определенное давление на стенки сосуда и на вещество; это давление будет, согласно закону Дальтона, прилагаться к тому давлению, которое производят уже находящиеся в названной замкнутой оболочке другие газы, напр. воздух. По мере увеличения количества выделившегося П будет расти и производимое им давление, а следовательно, и его упругость, но лишь до известного предела, после которого дальнейшее выделение П. прекращается (но не парообразование, см. Испарение). Опыты показали, что при данной температуре выделение П. прекращается, независимо от сосуда и других наполняющих его газов, тогда, когда упругость П. достигла определенной величины, которую называют упругостью П. данного вещества, насыщающего пространство при данной температуре, или, сокращенно, упругостью насыщенного П. данного вещества при данной температуре. Разные вещества при одной и той же температуре имеют различнейшие упругости П., насыщающего и пространство, как видно из следующей таблицы:

Упругость паров, насыщающих пространство (в миллиметрах ртутного столбца), для температуры 20°С

Ртуть 0,0013 Вода 17,36 Алкоголь ,0 Хлороформ 160,5 Сернистый углерод 198,5 Эфир 442,4 Сернистая кислота (SO 2) жидкая 2162 (3,24 атм.) Хлор жидкий 5798 (7,63 ") Аммиак жидкий 6384 (8,4 ") Углекислота жидкая 44688 (58,8 ")

От упругости П. зависит "летучесть" данного вещества при данной температуре и скорость его испарения. Зависимость упругости П. от температуры у разных тел различная, но у всех упругость растет с температурой, как видно, напр., из следующей таблицы:

Изменение упругости нас. П. с температурой (упругости даны в миллиметрах ртутного столба).

I — Серный эфир, II — аммиак жидкий в атм.

Темп. Ртуть Вода I II 0 0,00019 4,569 184,9 4,19 25 0,0020 23,517 361,0 9,84 50 0,013 91,978 1276,0 19,95 75 0,071 288,764 2991 (80°C) 36,35 100 0,285 760,000 4859 61,32 125 1,10 1743,88 7495 (120°C) — 150 2,93 3581,23 13281 —

Особенный интерес представляет упругость насыщенных П. воды, так как содержание П. воды определяет степень влажности (см.) окружающего воздуха, и так как эти П. применяются в паровых машинах. Вопрос о зависимости упругости П. воды от температуры изучен был в особенности Магнусом (1844) и Реньо (1843) и привел к результатам (по Реньо), помещенным в таблице в ст. Вода.

Кирхгоф показал в 1858 г. теоретически, что при температуре перехода тела из твердого состояния в жидкое, упругость П. твердого тела и жидкого должна быть одинаковой; так, напр., при 0° упругость П. воды и льда равны 4,60 мм. Позже (1882) Герц указал на то, что у переохлажденной жидкости (т. е. у жидкости, искусственно охлажденной ниже ее температуры замерзания) упругость П. всегда должна быть больше, чем у твердого тела (застывшей жидкости) при той же температуре; это было вполне подтверждено опытами Рамзая и Юнга (1887), Фишера (1886) и Юдина (1893) над упругостью П. воды и льда. Так, напр., при 10° упругость П. переохлажденной воды (по Юлину) = 2,191 мм, а льда = 1,997 мм.

Некоторые соображения и опыты дают возможность предполагать, что и у твердых тел существует упругость П., насыщающих пространство, растущая с температурой. Этот вопрос, однако, еще весьма мало разработан; определенные данные существуют лишь для камфары (Рамзай и Юнг, 1887).

Упругость паров камфары (по Рамзаю и Юнгу) в мм ртутного столба.

Темп. Упругость 41° 2 1,7 48,9 7,2 92,4 15,4 101,0 27,2 109,4 35,0 127,4 66,3 136,3 92,8 140, 3 105,0 147,0 155,1 154,3 197,6 168,0 297,8

Температура кипения жидкости — та температура, при которой упругость П. ее, насыщающего пространство, равна внешнему давлению (см. Кипение). Отсюда мы заключаем, что темп. кипения зависит от внешнего давления [О влиянии нa температуру кипения стенок сосуда — см. Кипение.] и что, напр., вода кипит при 100° лишь при давлении барометра в 760 мм, так как при 100° упругость П. ее равна 760 мм. Температура кипения воды при различных давлениях между 700 и 800 мм, а следовательно, и упругость П. воды при этих температурах даны в следующей таблице.

Температура кипения воды при давлениях от 700 до 800 мм рт. столба.

Давл. Темп. Давл. Темп. Давл. Темп. Давл. Темп. 700 97,72 701 76 702 80 703 84 704 88 705 92 706 96 707 99 708 98,03 709 07 710 11 711 15 712 19 713 23 714 27 715 31 716 34 717 38 718 42 719 46 720 50 721 54 722 57 723 61 724 65 725 69 726 98,73 727 77 728 80 729 84 730 88 731 92 732 96 733 99 734 99,03 735 07 736 11 737 14 738 18 739 22 740 26 741 30 742 33 743 37 744 41 745 44 746 48 747 52 748 56 749 59 750 63 751 67 752 99,73 753 74 754 78 755 82 756 85 757 89 758 93 759 96 760 100,00 761 04 762 07 763 11 764 15 765 18 766 22 767 26 768 29 769 33 770 36 771 40 772 44 773 47 774 51 775 55 776 58 777 62 778 100,65 779 69 780 73 781 76 782 80 783 83 784 87 785 90 786 94 787 98 788 101,01 789 05 790 08 791 12 792 15 793 19 794 22 795 26 796 30 797 33 798 37 799 40 800 44 801 47 802 50 803 53

Нижеследующая таблица дает температуры кипения при давлении барометра в 760 мм для некоторых веществ.

Температуры кипения.

Эфир 84,9°C Сернистый углерод 46,2° Алкоголь 78,4° Бензол 80,4° Вода 100° Тол 175° Анилин 184° Фосфор 213° Ртуть 357° Сера 447,5° Цинк 930°

Под весьма сильными давлениями можно нагреть жидкость значительно выше ее нормальной температуры кипения; напр., под давлением в 10 атмосфер вода закипает лишь при температуре в 180°, а под давлением в 20 атмосфер лишь при 215°. По причине этого вода в паровых котлах обыкновенно перегрета выше 100°; на этом же основано устройство Цапинового котла (см.). Увеличивая давление, мы можем довести вещество в жидком состоянии до критической температуры, при которой оно внезапно все превратится в газ, так как выше ее возможно существование данного вещества лишь в виде газа.

Из сказанного следует, что для определения упругости П., насыщающих пространство при данной температуре, можно: 1) либо определять давление, под которым при данной темпер. жидкость кипит, либо 2) дать образоваться в замкнутом пространстве при данной темп. насыщающему это пространство количеству П. данной жидкости и измерить манометром избыток давления, производимые им исследования, произведенные по этим двум методам, показали: 1) что определенной закономерной зависимости между температурой и соответствующей ей упругостью нас. П. для всех жидкостей найти при настоящем положении науки нельзя. Посему ограничиваются составлением на основании результатов опытов эмпирических формул, связующих темп. с упругостью насыщенного П. Так, напр., для воды дан был целый ряд формул Августом (1828), Реньо (1843) и другими. Формула Августа, дающая в пределах 0°—100° результаты весьма близкие к результатам опыта, следующая:



Приводим еще (по Цейнеру) формулы для упругости П. эфира, хлороформа и ртути: если выражать температуру t в градусах Цельсия, а упругость Р в мм ртутного столба то ход изменения Р можно выразить формулой

logP = a + b α t + c β t

Для эфира logP = 5,0286298 — bα t + c β t

где log(bα t) = 0,4414317 — 0,0031223t

log(c β t) = 0,6502970 — 4 + 0,0145775t

Для хлороформа logP = 5,2253893 — bα t — c β t

где log(bα t) = 0,5219943 — 0,0025856t

log(c β t) = 0,888617 — 1 — 0,0131824t

Для ртути logP = 5,6640459 — bα t + c β t

где log(bα t) = 0,890208 — 0,0012438t

log(c β t) = 0,5820395 — 1 — 0,0119062t

Подробные данные об упругости паров воды при разных температурах и плотности и удельном объеме водяных паров см. Zeuner, "Technische Thermodynamik" (т. II).

2) Упругость насыщенного П. сильно зависит от чистоты жидкости; небольшая примесь растворенного в ней другого тела заметно влияет на упругость насыщенного П. Это явление изучено особенно внимательно для растворов солей. Приводимая таблица дает, как пример, упругости П. растворов едкого кали в воде для нескольких концентраций и нескольких температур.

Содержание едкого кали в растворе в %.

Темп.°С 0% 10% 20% 30% 40% 49% 10° 9,17 8,62 8,01 7,31 6,50 5,62 16° 13,54 12,74 11,85 10,82 9,62 8,33 21° 18,50 17,42 16,22 14,82 13,20 11,44 26° 24,99 23,55 21,94 20,07 17,89 15,53 31° 33,41 31,51 29,38 26,91 24,03 20,91 33° 37,41 35,30 32,93 30,18 26,97 23,50

Новейшая теория растворов (см.) дали возможность теоретически вывести замечательную зависимость между упругостью насыщенного П. растворителя р 0 и раствора р для слабых растворов тел, не имеющих заметной упругости П. Если на 100 молекул растворителя приходится N молекул растворенного вещества, то, как показал Рауль (1888),

(p0 — p)/p0 — KN,

где K должно, по теории, равняться 0,01 и не должно зависеть от вещества растворителя. Опыты показали, что эта зависимость подтверждается при слабых растворах для большинства растворенных тел — не солей; для солей же K больше, что зависит от разложения соли в растворе (на ионы; см. Растворы). Упругость П. смеси двух жидкостей (р), имеющих каждая свою упругость насыщенного П. (p1 и р 2), обыкновенно (но не всегда) лежит между p1 и р 1; смеси жидкостей изучены были в этом отношении особенно подробно Д. П. Коноваловым (см. Кипение). Теоретические исследования на почве механической теории тепла показали, что упругость насыщенных П. должна зависеть еще от некоторых обстоятельств, а именно: 1) от формы поверхности, над которой П. образуется. Томсон (1871) первый показал, что над выпуклой поверхностью упругость П. всегда должна быть больше, чем над плоской, над вогнутой меньше; этот вывод был подтвержден опытами Винкельмана. Разница эта весьма невелика; напр. над каплей воды в 0,1 мм радиусом упругость П. лишь на 0,01 мм ртутного столба больше нормальной. Несмотря на эту небольшую разницу, явление это играет, по-видимому, значительную роль в природе; оно объясняет конденсацию мельчайшей водяной пыли в большие капли дождя. 2) От электризации поверхности жидкости упругость П. над ней понижается (весьма незначительно). Это явление может послужить для объяснения большого размера дождевых капель из грозовых облаков. Эти указанные два случая изменения упругости насыщенных П. являются, как показал проф. П. А. Шиллер (1895), частными случаями, подчиненными общему закону, гласящему, что упругость насыщенного П. увеличивается, когда на поверхность раздела жидкости и П. прилагается давление, направленное вовнутрь жидкости, и уменьшается, когда это давление направлено вовнутрь П.; по той же причине, как показал проф. Шиллер, упругость насыщенного П. жидкости, находящейся в среде газа под большим давлением, больше нормальной (в пустоте); таким образом, давление, приложенное к поверхности раздела П. и жидкости, как бы выдавливает из последней пары.

Если некоторый объем, насыщенный при данной температуре паром, нагреть, то П. будет перегретый и не насыщающий пространство, потому что при более высокой температуре для насыщения данного объема потребовалось бы большее количество П. То же самое произойдет, если при постоянной температуре увеличить объем, занимаемый П; его будет недостаточно для насыщения пространства, кроме того, он будет при более высокой температуре, чем та, при которой то же количество П. могло бы насытить этот больший объем, а следовательно, может быть назван перегретым. Чем больше П. перегрет и не насыщает пространство, тем больше он подобен газу и тем больше следует основным законам газов — закону Бойля-Мариотта и закону Гей-Люссака; наоборот, по мере приближения к условиям насыщения, отступления П. от следования указанным законам будут делаться все заметнее, а именно: произведение из давления на объем не будет величина постоянная, но будет непрерывно уменьшаться по мере приближения к насыщению, а коэффициент расширения (при постоянном давлении; см. Газы), равный в сильно перегретом П. коэффициенту расширения газа (0,00366), по мере приближения к насыщению П. будет быстро расти. В приводимой ниже таблице даны средние коэффициенты расширения водяного пара в различных температурных пределах.

Средние коэффициенты расширения (при пост. давлении) водяного пара.

От 0° до 118° 0,004187 " 0° " 141° 0,004189 " 0° " 162° 0,004071 " 0° " 200° 0,003938 " 0° " 246° 0,003799

(коэффициент расширения газов равен 0,00366).

Плотностью П. сильно перегретых и не насыщающих пространство, подобно плотности газов, называется отношение веса некоторого объема данного П. к весу одинакового объема воздуха, находящегося при тех же условиях температуры и давления, что и П.; плотность ненасыщенного П. может считаться не зависящей от температуры и упругости настолько, насколько П. эти следуют законам Бойля-Мариотта и Гей-Люссака и насколько они при этом не претерпевают химических изменений. По мере приближения к условиям насыщения пространства плотность П. растет и при насыщении достигает наибольшей величины, называемой плотностью насыщенного П. В нижеследующей таблице даны плотности П., далеких от насыщения, для некоторых тел.

Плотность паров различных веществ (отнесены к воздуху при тех же условиях).

Хлор 2,45 Йод (250°— 600°) 8,78 Бром 5,40 Мышьяк 10,36*) Фосфор (300°—1000°) 4,39 Ртуть 6,93 Сера (выше 800°) 2,21**) Эфир 2,56

*) Это число отвечает темп. краснокалильного жара и ниже, при 1714°—1736° плотность П. мышьяка почти вдвое меньше (см. Мышьяк).

**) При 450°—700° плотность П. серы 6,6 (см. Сера).

П. вещества, достаточно далекий от насыщения, представляет данное вещество в газообразном состоянии; в этом состоянии вещество должно следовать закону Авогадро — в одинаковых объемах газов заключается одинаковое количество молекул, — а следовательно, плотность П. должна быть пропорциональна весу молекул, или молекулярному весу вещества. Определение плотности II. далекого от насыщения представляет, таким образом, удобный способ определения молекулярного веса вещества и часто применяется для этой цели в химии (см. ниже).

Определение плотности насыщенного П. с удовлетворительной точностью в первый раз произведено было Ферберном и Тэтом (1861). Эти определения представляют интерес в том отношении, что позволяют проверить выводимую в механической теории тепла зависимость

V = v + EL/[T(dp/dT)]... A

где V удел. объем насыщенного П. (объем единицы веса), v удельный объем жидкости, L — скрытая теплота парообразования, Т абсолютная температура, dp/dT — изменение давления р с изменением температуры T, E — механический эквивалент тепла (425 кг м). Опыты Гервига (1869), Вюлльнера (1880), Перо (1888) и Бателли (1893) вполне подтвердили эту зависимость. Так, напр., для насыщенного водяного П. при 760 мм и 100° формула дает объем одного килограмма П. равным V = 1,6534 куб. м; объем одного килограмма воздуха при тех же условиях равен 1,0565 куб. м; следовательно, плотность водяного П. равна 1,0565/1,06584 = 0,6390. Перо же из опыта нашел при 99,6°C V = 1,657, что дает плотность 0,6386, т. е. очень близкий результат.

Если имеющийся при некоторой температуре некоторый объем П., насыщающего пространство, охладить до темп. t', которая меньше t, то явится избыток П., который осядет в виде капель жидкости; то же самое произойдет, если при постоянной темп. уменьшить объем, занимаемый П. (сжать П.). Даже П., не насыщающий пространство, при понижении его температуры можно довести до насыщения, после чего при дальнейшем понижении температуры он будет оседать в виде капель. Температура, при которой П. начнет оседать в виде капель, называется температурой росы, его упругость равна упругости насыщенного П. при температуре росы. Этими данными пользуются при определении количества влаги в воздухе (см. Влажность, Гигрометры). В последнее время (1895) Кантор указал на то, что температура росы при данных условиях зависит от поверхности, на которую П. оседает: она выше на поверхности, смачиваемой данной жидкостью, чем на поверхности, не смачиваемой ею.

На образование П. из жидкости — на разъединение частиц жидкости — требуется некоторая работа, которая доставляется обыкновенно жидкости, при испарении ее, в виде тепла. Это тепло притекает к жидкости либо извне (когда мы испаряем жидкость, нагревая ее), либо когда внешнего притока тепла нет, берется из самой жидкости, при чем жидкость охлаждается. Напр. все тепло, притекающее к кипящей на огне воде, имеющей 100°С, идет на образование П., и потому темп. воды во все время кипения не повышается; эфир, испаряющийся на воздухе, охлаждается вследствие испарения. Количество тепла, выраженное в калориях, необходимое для того, чтобы один килограмм жидкости перевести в П. при той же температуре, называется (скрытой) теплотой парообразования. В приводимой ниже таблице дана абсолютная температура кипения (температура по шкале Ц. + 273, напр. для воды 100 + 273 = 373) Т и теплота парообразования L для ряда веществ.

Теплота парообразования

Т L М ML/T Вода H 2O 373,0 536,0 18 25,8 Бензол С 6H6 853,0 92,9 78 20,5 Хлороформ СНС l3 333,9 58,5 119 20,9 Сероуглерод CS 2 319,1 83,8 76 20,0 Ртуть Hg 623,0 62,0 200 19,9 Сера S 589,0 862,0 82 19,6

Троутон (1884) указал на замечательную зависимость между молекулярным весом тел М, их абсолютной температурой кипения Т и теплотой парообразования L, а именно на то, что произведение ML/T есть величина для всех тел постоянная, близкая к 20, что и видно приблизительно из вышеприведенной таблицы. С повышением температуры почти у всех жидкостей теплота парообразования уменьшается. Так, напр., у воды (по данным Реньо) зависимость между температурой t и теплотой L выражается между 0° и 200° формулой

L = 589—0,3997t — 0,00124642,

что дает:

Теплота парообразования воды.

Темп. L Темп. L Темп. L 0° 589 75° 552 150° 501 25° 578 100° 547 175° 481 500 566 125° 520 200° 459

Зависимость L от температуры может быть определена и теоретически, по приведенной выше формуле (А).

Свойства паров. Мы уже рассматривали коэффициент расширения П., уменьшающийся по мере удаления от температуры насыщения и приближающийся постепенно к коэффициенту расширения газов 0,00366. Теплопроводность П., как и газов, весьма незначительна; это наглядно следует из опытов над сфероидальным состоянием (см.). Определение теплоемкости (см.) ненасыщенных П. производится как и определение теплоемкости газов, причем определяется теплоемкость при постоянном давлении (см. Газ). Работы Реньо (1862) н Е. Видемана (1876) показали, что теплоемкость П. меньше, чем теплоемкость соответствующих жидкостей, причем отношение теплоемкости жидкости к теплоемкости П. у большинства жидкостей равно приблизительно 1,7. С повышением температуры теплоемкость П., как и жидкостей, повышается, причем приблизительно в той же мере, как и жидкостей. Если выражать теплоемкость жидкости через C1, пара через С 2, а зависимость их от температуры формулой

C1 = C01 + a1t,

C2 = C02 + a2t,

то нижеследующая таблица дает (по Е. Видеману) эти величины для различных жидкостей.

Теплоемкость жидкостей и их паров (по Е. Видеману).

Хлороформ Серн. углерод Эфир Бензин. Пар 0,1341 + 0,0000677t 0,1315 + 0,0000963t 0,3725 + 0,0004268t 0,2237 + 0,0005114t Жидкость 0,2323 + 0,0000507t 0,2352 + 0,0000815t 0,5290 + 0,0002958t 0,3798 + 0,0007200t

Клаузиус (1850) ввел еще понятие о теплоемкости насыщенного П.. т. е. о том количестве тепла, которое нужно придать единице массы насыщенного П., чтобы нагреть его на 1°, если в то же время настолько П. сжимать, чтобы сохранить его насыщенным. Теоретическое исследование этой теплоемкости привело к результату, что она может быть как положительной, так и отрицательной, т. е. что количество работы, необходимое для того, чтобы настолько сжать нагретый П., чтобы он снова пришел к состоянию насыщения, может быть, будучи превращено в эквивалентное количество тепла, больше тепла, приданного П. для его нагревании и меньше его. Прямым следствием отсюда является, что насыщенный П., обладающий положительной теплоемкостью, будучи быстро [Чтобы не было извне притока или оттока тепла.] сжат, частью осядет в виде жидкости — и перегреется, будучи быстро разрежен; насыщенный П., обладающий отрицательной теплоемкостью, наоборот, будучи быстро сжат, перегреется, а будучи быстро разрежен, осядет в виде росы. Теплоемкость насыщенных П. воды отрицательная, у эфира она положительная. Вероятно, у всех веществ есть температура, при которой теплоемкость насыщенных П. их меняет знак; такая перемена знака наблюдалась у хлороформа при 140° и у бензина при 115°. Оптические свойства П. весьма близки к таковым же свойствам газов; коэфф. преломления их при нормальном давлении весьма, мало отличается от единицы; наибольший у П. сернистого углерода — около 1,0015. Светорассеяние П. весьма незначительное, и до 1865 г. даже сомневались в его существовании; некоторые П., напр. П. йода, обладают аномальным светорассеянием (см.). Электропроводность у П. весьма малая и, по-видимому, электролитическая, т. е. основана на разложении молекул П.; это подтверждается наблюдением, что одноатомные П., напр. П. ртути, не проводят электричества; этот сложный вопрос еще мало разработан. Диэлектрическая постоянная П. близка к единице и не вполне следует закону Максвелла, по которому диэлектрическая постоянная тела должна быть пропорциональна квадрату коэфф. преломления света этим телом. Вообще можно сказать, что свойства П. сильно зависят от степени их перегретости и в сильно перегретых П. приближаются к свойствам газов, в насыщенных же П. заметно от них отличаются.

А. Гершун.

Определение плотности П. играет большую роль в химической практике, так как оно служит одним из важнейших способов для нахождения молекулярного веса химических соединений. Закон Авогадро-Жерара гласит что для тел в парообразном состоянии при одних и тех же условиях в равных объемах заключается равное число частиц, так что частичные веса различных тел относятся, как плотности их П. Определение плотности П. вещества, указывая его частичный вес, дает возможность, пользуясь данными для его процентного состава, определить его химическую формулу. Требуется только, чтобы определение плотности П. производилось в таких условиях, в которых вещество не претерпевало бы никаких химических изменений и являлось со своими нормальными свойствами. Определение плотностей П. производится вообще при атмосферном давлении и при температурах, которые на 20°—30° выше темпер. кипения исследуемого вещества, чтобы быть уверенным, что оно все обратилось в П.; но в некоторых случаях полезно бывает производить определение плотности П. при низшем давлении и темпер., напр. для веществ труднолетучих и от нагревания разлагающихся; иногда полезно делать это в присутствии других веществ, напр. когда к веществу диссоциирующему примешивается заранее один из продуктов его распада для уменьшения его разложения и пр. Все многочисленные способы определения плотности П. можно разделить на две категории: в одной определяется, какой объем занимает в П. при данных условиях известное количество вещества, напр. способы В. Мейера, Гофманна, Гей-Люссака и пр. В другой отыскивается вес вещества в П., при данном объеме, напр. способ Дюма. Наибольшим распространением пользуется способ В. Мейера. Хотя по точности он, может быть, и уступает способу Дюма, но необыкновенная простота и легкость выполнения делают его незаменимым в лабораториях.

Способ В. Мейера основывается на том, что вещество, быстро обращаясь в П. в сосуде, наполненном каким-либо нагретым газом, вытесняет объем его, равный объему своего П. при данных условиях темп. и давления. Если известен вес обращенного в П. вещества s и измерен объем вытесненного газа, то стоит только вычислить вес последнего g, и получатся все данные для вычисления искомой плотности пара

Δ /d = s/g

где d плотность газа. Как видим, знать температуру среды, при которой вещество обратилось в П., и давление, в ней господствующее, — излишне, лишь бы эта величина не изменилась в течение опыта, что при его кратковременности достичь очень легко. Все это представляет громадное преимущество этого способа перед другими. Прибор В. Мейера (ф. 1) состоит из тонкостенного цилиндра b, около 200 куб. см емкости, с длинной (около 600 мм) стеклянной трубкой около 4 мм диам.



Фиг. 1. Прибор Мейера.

Трубка имеет в верхней части две боковых трубочки h и i; одна из них, капиллярная i, соединенная каучуком с f, служит для выхода газа; в другой h устроено приспособление для бросания в известный момент вещества в цилиндр. Оно состоит из стеклянной палочки с, вставленной в трубочку на каучуке d; палочка немного не доходит до стенок трубки. Если ввести в трубку b небольшую ампулку с веществом, то палочка не даст ей упасть вниз; если же оттянуть палочку назад, пользуясь эластичностью каучука, то ампулка провалится вниз. Чтобы она не разбила цилиндра, на дно его кладут немного асбеста. Цилиндр на пробив вставляется в особую стеклянную муфту a; в ней налита жидкость, кипячение которой служит для нагревания цилиндра; муфта делается такой высоты, что П. кипящей жидкости сгущаются в ее верхней части и стекают обратно, так что не требуется особого холодильника; муфта укрепляется в обыкновенном железном штативе. Для нагревания прибора берутся жидкости с постоянной темпер. кипения; при этом наблюдают, как уже сказано, чтобы темпер, кипения взятой жидкости на 20 40° была выше темп. исследуемого вещества. Чаще всего применяются вода — темп. кип. 100°, ксилол — 140°, анилин — 183°, бензойноэтиловый эфир — 213°, тимол — 230°, бензойноамиловый эфир — 261°, дифениламин — 310°, сера — 448°, пятисернистый фосфор — 530°. Вещества жидкие берутся в ампулках — стеклянных тонкостенных шариках с одним или двумя отростками (они выдуваются из стеклянных трубок). Вещество вводится в ампулки простым насасыванием или, если ампулки с одним отростком, нагреванием и охлаждением ее (погрузив отросток ее в жидкость), как при наполнении термометров. Наполнив ампулку, отростки ее отпаивают. Взвешивая ее до наполнения и после, определяют количество взятого вещества. Стараются, чтобы ампулка была совершенно полна, тогда она легче лопается при нагревании. Вещества твердые берутся в кусочках или в виде палочек, в стеклянных трубочках с притертыми пробками, или, наконец, в трубочках из сплава Вуда и пр. Навески должны быть такие, чтобы пар занял несколько менее 1/2 объема сосуда b. Наполнив цилиндр сухим воздухом, кладут в него ампулку, закупоривают пробкой и начинают кипятить жидкость в муфте. Воздух, расширяясь, выходит из прибора через отводную трубку, пока наконец весь прибор не примет определенной постоянной темпер. Это узнают, погружая кончик отводной трубки в ванну с водой и замечая, продолжает ли выходить воздух. Когда выделение его прекратилось, вводят под водой конец отводной трубки в измерительный цилиндр и заставляют ампулку упасть вниз, где она и лопается. Вещество, превратившись в П., вытесняет соответственный объем воздуха в измерительный цилиндр. Когда выделение воздуха прекратилось (на это требуется доля минуты, так что темпер. и давление можно считать неизменившимся), производят измерение собранного воздуха, проходя обычные поправки на темпер., давление, влажность и пр. Если назовем S — вес вещества, через v — наблюденный объем воздуха при темпер. t и давл. H, ω — упругость водяного П. при t, то вес воздуха

P = [v(H — ω)0,01293]/[760(1 + 0,003655t)]

Так как вес равного объема П. = s, то искомая плотность

Δ = S/P = [S×760(1 + 0,003655t)]/[v(H — ω)0,01293]

Вместо того, чтобы брать измерительные цилиндры, иногда соединяют прибор с газовой бюреткой; когда вещество на воздухе разлагается, прибор наполняют азотом; чтобы следы влаги не попали в прибор, бюретка наполняется серной кислотой и пр. Если определение плотности П. производится при очень высокой температуре, выше 500°—600°, то стеклянный цилиндр заменяется фарфоровым, нагревание производится в П., напр., кадмия, цинка или в печах особого устройства и пр.

Способ Гофмана представляет некоторое изменение способа Гей-Люссака, уже вышедшего из употребления. Берется длинная (около 1 м) градуированная трубка с (фиг. 2), наполняется сухой ртутью и опрокидывается над ртутной ванной.



Фиг. 2. Прибор Гофмана.

Трубка окружена стеклянной муфтой b, в которой циркулируют П. воды или какой-либо другой жидкости, кипящей в сосуде a. В трубку вводят ампулку с навеской исследуемого вещества; она лопается, уровень в трубке понижается, и П. занимает некоторый объем. Определяют линейкой d высоту столба ртути над уровнем ее в ванне v. Зная объем П. v, сделав поправку на расширение стекла, температуру t, атмосферное давление H, высоту ртути над уровнем ее в ванне h (производится поправка на изменение длины этого столба от нагревания), давление П. ртути е при темп. t — найдем, что искомая плотность

Δ = [S(1 + 0,003655t)760]/[v(H — h — e)0,01293],

где S вес вещества. При этих опытах градуированные трубки часто трескаются; поэтому Гофман предложил брать обыкновенные стеклянные, по возможности, цилиндрические трубки, замечать каким-нибудь образом положение мениска ртути при опыте и затем после опыта определять объем, занятый П., при помощи ртути обычным путем.

К этой же категории принадлежат способы, основанные на вытеснении паром ртути из сосуда, совершенно наполненного ртутью. По В. Мейеру, берут, напр., широкую трубку с коленчатым отростком внизу и капилляром, емкостью около 35 куб. см; вводят сюда через открытое и направленное кверху колено отростка навеску вещества (около 0,05 г), которую помещают в небольшую скляночку, слегка изогнутую, чтобы она могла пройти в колене отростка; скляночка должна быть наполнена доверху и не заключать воздуха. Прибор после этого взвешивают (с точностью не более 0,1 г), наполняют ртутью, запаивают капилляр и снова взвешивают. Приборчик вешают вертикально на проволоке в стеклянной муфте, подобной вышеописанной a (фиг. 1), и нагревают в П. кипящей жидкости. Взятое вещество, обратившись в П., вытесняет часть ртути приборчика; когда она перестанет вытекать, приборчик осторожно вынимают и взвешивают после охлаждения (тоже с точностью до 0,1 г). Для вычисления плотности находят объем П. по весу ртути до и после опыта и присоединяют сюда внутренний объем ампулки. Высоту столба ртути над уровнем ее в приборе находят таким образом: тотчас после опыта капилляр вскрывают, приборчик наклоняют, чтобы ртуть поднялась в отростке доверху, и измеряют разность высот. Температура П. лучше всего определяется термометром, помещенным в муфте, так как при высоких температурах присутствие ртути изменит темп. кипения жидкости в муфте. Делаются обычные поправки на упругость П. ртути, расширение ее и пр. Вычисление производится по следующей формуле:

Δ = [S(1 + 0,003655t)7988000]/[(P + p — s)[(a + q)(1 + 0,0000303{T — t}) — r(1 + 0,00018{T — t})](1 + 0,00018t)]

где S — вес вещества, Т — температура П., t — комнатная температура, Р — давление барометра, привед. к 0°, р — столб ртути в приборе, s — упругость П. ртути при Т, a — вес ртути до опыта, q — вес ртути в объеме ампулки, r — вес ртути после опыта. Когда требуется определять плотность П. при высоких темп., выше 400°, напр. в П. серы (448°), ртуть заменяют сплавом Вуда (15 ч. висмута, 8 ч. свинца, 4 ч. олова, 3 ч. кадмия), плавящимся при 70°. Трубка приборчика тогда заменяется шаром, вместо стеклянной муфты берется железный тигель до 400 куб. см емкости с дырочкой в крышке: в него кладут серу и вешают приборчик. Когда опыт кончен, вынув прибор из тигля, отмечают быстро уровень сплава в шарике и во всем остальном поступают по-предыдущему. Взвешивание прибора с вудовским сплавом стараются производить, пока он еще горяч, так как при застывании сплав, расширяясь, может раздавить прибор. Для расчетов В. Мейер определил уд. вес сплава при разных температурах и др. его свойства. Этот простой приборчик употребляется в несколько измененной форме: к коленчатому отростку припаивают отводную трубочку, через которую вытекает ртуть или сплав Вуда в тарированную склянку, взвешивается в ней непосредственно и т. д.

К другой категории принадлежит классический способ Дюма (фиг 3).



Фиг. 3. прибор Дюма.

Берется стеклянный баллон емкостью от 200 до 500 куб. см, шейка которого вытянута в длинный капилляр. Слегка разогрев, погружают конец капилляра в исследуемое вещество (если оно твердое, его предварительно плавят) и, дав баллону охладиться, насасывают в него таким образом достаточное колич. вещества (5—10 г, смотря по емкости баллона). Баллон помещается в ванне с водой, маслом или др. жидкостью так, что лишь кончик капилляра высовывается наружу. Ванна нагревается на 20°—30° выше темп. кипения исследуемого вещества; последнее, обращаясь в П., вытесняет из баллона воздух. Когда выделение П. прекратилось, кончик капилляра слегка прогревают, чтобы удалить, может быть, сгустившуюся в нем жидкость, и запаивают его; замечают темп. ванны и давление барометра. После охлаждения баллон взвешивают, замечая также температуру и давление барометра, чтобы иметь возможность привести взвешивание к пустоте. Чтобы узнать емкость баллона и количество, может быть, оставшегося в нем воздуха, погружают конец капилляра в ртуть и ломают его. Если в баллоне остался еще воздух, наполняют баллон, погружая его в ртутную ванну так, чтобы уровни ртути в ванне и баллоне были одинаковы; после того баллон взвешивают, затем вновь наполняют и опять взвешивают. Если известен ко всему этому вес пустого баллона и имеется вообще возможность отнести все взвешивания к пустоте, то вычислить искомую плотность нетрудно.

Δ = s/p,

где

p = [v(1 + β T)H0,001293]/[(1 + 0,003665T)760]

Если же в приборе осталось немного воздуха, вес которого q, то

Δ = (s — q)/(p — q)

Здесь v объем баллона при 0° и β коэффициент расширения стекла, s — вес П., Т — температура, р — вес воздуха, равного объему П. при Т и Н. Когда делаются определения плотностей П. при высоких темп., стеклянный баллон заменяется фарфоровым шаром с капиллярной трубкой; для нагревания его служит железная ванна, в которой кипятится кадмий (около 850°) или цинк (около 1040°); капилляр запаивается при помощи гремучего газа и пр. Способ Дюма, в исполнении очень точный, имеет то неудобство, что требует много вещества. Чтобы избежать этого, Габерманн предложил удалять воздух из баллона выкачиванием, и тогда для определений достаточно бывает брать не более 1 г вещества. При определениях по способу Дюма часто можно избегнуть взвешивания П., определяя количество находящегося в баллоне вещества обычным аналитическим путем, напр. титрованием, или переводя в другое соединение с большим весом и пр.

С. Вуколов. Δ.


Энциклопедический словарь Ф.А. Брокгауза и И.А. Ефрона. — С.-Пб.: Брокгауз-Ефрон. 1890—1907.

Смотреть что такое "Пар (физ.-хим.)*" в других словарях:

  • ПАР — (1) ПАР (1) пара, о паре, на пару, мн. (в том же знач., что ед.) пары, м. 1. Газообразное состояние, в к–рое перешло жидкое или твердое вещество при испарении (физ.). Водяной пар. Ртутные пары. Пары камфоры. Паровоз разводит пары. || Видимый… …   Толковый словарь Ушакова

  • ПАР — (1) ПАР (1) пара, о паре, на пару, мн. (в том же знач., что ед.) пары, м. 1. Газообразное состояние, в к–рое перешло жидкое или твердое вещество при испарении (физ.). Водяной пар. Ртутные пары. Пары камфоры. Паровоз разводит пары. || Видимый… …   Толковый словарь Ушакова

  • Лед — (физ.) твердое тело, образующееся из воды при понижении ее температуры до нуля и ниже. Переход воды в Л. есть физическое явление и совершается без изменения химического ее состава, но газы, растворенные в воде, при замерзании выделяются; соли… …   Энциклопедический словарь Ф.А. Брокгауза и И.А. Ефрона

  • КРИТИЧЕСКОЕ СОСТОЯНИЕ — (физ.), состояние двух равновесно сосуществующих фаз, при достижении к рого фазы становятся тождественными по своим свойствам. К. с. характеризуется критич. значениями темп ры, давления, удельного объёма, развитием флуктуации. В К. с. системы… …   Естествознание. Энциклопедический словарь

  • СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ — физ. явление, наблюдаемое у нек рых в в (сверхпроводников) при охлаждении их ниже определ. критич. темп ры Тк и состоящее в обращении в нуль электрич. сопротивления пост. току и в выталкивании магн. поля из объёма образца (Мейснера эффект). С.… …   Естествознание. Энциклопедический словарь

  • ПОЗВОНОЧНИК — ПОЗВОНОЧНИК. Содержание: I. Сравнительная анатомия и онтогенез...... 10G II. Анатомия..............,....... 111 III. Методы исследования............... 125 IV. Патология П.................... 130 V. Операции на П. ........ ,.......... 156 VІ.… …   Большая медицинская энциклопедия

  • ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ — Введение. Э. ч. в точном значении этого термина первичные, далее неразложимые ч цы, из к рых, по предположению, состоит вся материя. В совр. физике термин «Э. ч.» обычно употребляется не в своём точном значении, а менее строго для наименования… …   Физическая энциклопедия

  • КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ МНОГИХ ЧАСТИЦ — раздел квант. теории, посвящённый изучению систем, состоящих из трёх и большего числа ч ц. В квант. механике система из N ч ц описывается при помощи волн. ф ции, зависящей как от координат всех ч ц, так и от всех др. величин, необходимых для… …   Физическая энциклопедия

  • МАСШТАБНАЯ ИНВАРИАНТНОСТЬ — (скейлинг), свойство неизменности ур ний, описывающих к. л. физ. процесс или явление, при одновременном изменении всех расстояний и отрезков времени в одно и то же число раз. (В квант. теории этому соответствует инвариантность относительно… …   Физическая энциклопедия

  • КРИЗЫ — (отфранц. crise перелом,припадок), термин, применяемый иностранными авторами для обозначения самых разнообразных изменений в состоянии различных органов и крови, наступающих внезапно. В русской литературе этот термин применяется для обозначения… …   Большая медицинская энциклопедия

  • СИЛЬНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — одно из четырёх фундам. вз ствий элем. ч ц. Три остальных вз ствия слабое, электромагнитное и гравитационное гораздо слабее С. в. В отличие от двух последних, С. в. явл. короткодействующим: его радиус =10 13 см (ожидаемый радиус слабого вз ствия… …   Физическая энциклопедия


Поделиться ссылкой на выделенное

Прямая ссылка:
Нажмите правой клавишей мыши и выберите «Копировать ссылку»

We are using cookies for the best presentation of our site. Continuing to use this site, you agree with this.