РЭЛЕЯ ЗАКОН НАМАГНИЧИВАНИЯ

РЭЛЕЯ ЗАКОН НАМАГНИЧИВАНИЯ

       

установленная англ. физиком Дж. У. Рэлеем (1887) зависимость намагниченности J (или магнитной индукции В) ферромагнетиков от напряжённости магн. поля Н в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много меньше коэрцитивной силы Нс). Р. з. н. может быть выражен след. ф-лами: а) для кривой первого намагничивания

J=cобрH ±RH2,

где cобр — обратимая магнитная восприимчивость, к-рая характеризует обратимую линейную часть процесса, R — постоянная Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы намагничивания; б) для восходящих и нисходящих петель гистерезисе

|DJ|=cобр|DH|+R|DH|2/2,

где |DJ| и | DH | — абс. величины приращений J и Н. Р. з. н. выполняется не только вблизи размагнич. состояния (J=0, H=0), но и при др. исходных значениях J или В, лишь бы значение Н и его изменение DH были бы малыми по сравнению с Нс. При этом параметры cобр и R меняются. Вблизи размагнич. состояния cобр совпадает с обратимой начальной магн. восприимчивостью cа и обусловлена обратимыми смещениями границ между доменами. При исходных J?0 и H?0 значение cобр?ca но cобр и в этом случае определяется обратимыми процессами смещения доменных границ. Параметр R характеризует необратимые смещения доменных границ.

Область применимости Р. з. н. для различных магн. материалов соответствует значениям H от неск. мЭ (ферриты) до неск. эрстед (перминвары, (см. МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ)).

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.

РЭЛЁЯ ЗАКОН НАМАГНИЧИВАНИЯ

- установленная эмпирически Дж. У. <Рэлеем (J. W. Rayleigh, 1887) зависимость намагниченности М (или магн. <индукции В) ферромагнетика от напряжённости внеш. магн. поля Н вобласти (где Н _с- коэрцитивная сила материала). Для кривой начального намагничивания Р. з. н. имеет вид где -обратимая магнитная восприимчивость, R - постоянная Рэлея, знак«+» соответствует Н Н< 0.

Установившаяся петля гистерезиса магнитного, согласно Р. з. н.,описывается ур-нием

где знак «+» перед вторым слагаемым соответствует восходящей ветви гистерезиса, <а знак «-» - нисходящей, Н _т - макс. значение магн. поля. <Эти закономерности выполняются не только вблизи размагниченного состояния, <но и любого др. состояния на плоскости ( М, Н )при условии, что Н,При этом параметры и R для разных состояний имеют разные значения. Коэф.характеризует линейную, обратимую часть процесса намагничивания, связаннуюс обратимыми смещениями доменных стенок. Для размагниченного состояния совпадаетс обратимой начальной восприимчивостью .Постоянная R определяет вклад в намагниченность необратимых смещенийдоменных стенок. Необходимое условие для выполнения Р. з. н. - медленное, <квазистатич. изменение магн. поля, сводящее к минимуму эффекты, связанныес магн. последействием ( магнитной вязкостью). Р. з. н., как показалЕ. И. Кондорский (1938), может быть выведен теоретически из рассмотренияпроцессов намагничивания с учётом статистич. распределения критич. полейсмещения доменных стенок.

Лит.: Поливанов К. М., Ферромагнетики, М.-Л., 1957; ВонсовскийС. В., Магнетизм, М., 1971. А. С. Ермоленко.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.