МЁССБАУЭРА ЭФФЕКТ

МЁССБАУЭРА ЭФФЕКТ

       

(ядерный g-резонанс), испускание или поглощение g-квантов ат. ядрами, связанными в тв. теле, не сопровождающееся изменением внутр. энергии тела, т. е. испусканием или поглощением фононов. Открыт нем. физиком Р. Мёссбауэром (R. M?ssbauer) в 1958. Таким переходам ядер соответствуют очень узкие линии испускания и поглощения g-лучей, обладающие естеств. шириной Г=ћ/t (t — ср. время жизни возбуждённого состояния ядра, участвующего в g-переходе; (см. ШИРИНА СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ)) и энергией ?0, равной энергии перехода.

При испускании или поглощении ядром g-кванта система, содержащая это ядро, приобретает импульс p =?0/c, где ?0 — энергия g-кванта, соответствующего данному квант. переходу. Этому импульсу отвечает энергия D?= p2/2М, где М — масса системы. В результате отдачи линии испускания и поглощения свободного и неподвижного ядер смещены в разные стороны от ?0 на величину 2D?= ?20/Мс2 и уширены (см. РЕЗОНАНСНОЕ ПОГЛОЩЕНИЕ). В тв. теле благодаря вз-ствию атомов энергия отдачи превращается в энергию колебаний крист. решётки; т. е. отдача приводит к рождению добавочных фононов. Если энергия отдачи (на одно ядро) меньше ср. энергии фонона, характерной для данного кристалла, то не каждый акт поглощения g-кванта будет сопровождаться рождением фонона. В таких «бесфононных» случаях внутр. энергия кристалла не изменяется. Кинетич. же энергия, к-рую приобретает кристалл в целом, воспринимая импульс отдачи, пренебрежимо мала (массу кристалла можно рассматривать бесконечно большой по сравнению с массой отд. атома).

Вероятность такого процесса достигает неск. % и десятков % при ?0?150 кэВ. При увеличении энергии вероятность возбуждения фононов при отдаче ядра растёт и вероятность М. э. быстро убывает. Вероятность М. э. возрастает при понижении темп-ры Т (уменьшается вероятность возбуждения фононов при отдаче). Обычно для наблюдения М. э. необходимо охлаждать источник и поглотитель g-квантов до темп-ры жидкого азота или жидкого гелия, однако для g-переходов очень низких энергий (напр., ?0=14,4 кэВ для g-перехода ядра 57Fe или 23,9 кэВ для g-перехода ядра 119Sn) М. э. можно наблюдать до T=1000°C. Вероятность М. э. тем больше, чем больше характерная для данного кристалла ср. энергия фононов (чем больше Дебая температура кристалла).

Исключительно малая ширина резонансных линий (10-10 эВ) позволяет использовать М. э. для измерения малых сдвигов энергии g-квантов, вызванных теми или иными воздействиями на излучающее или поглощающее ядро или g-квант. Напр., если сдвиг обусловлен ядерным Зеемана эффектом, измерение зеемановских расщеплений позволяет определить внутр. магн. поля, действующие на ядра (см. МЁССБАУЭРОЕСКАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ).

Измерение вероятности М. э. и её зависимости от темп-ры позволяет получить сведения об особенностях вз-ствия атомов в тв. телах и о колебаниях атомов в крист. решётке. Измерения, в к-рых используется М. э., отличаются высокой избирательностью, т. к. в каждом эксперименте резонансное поглощение наблюдается только для ядер одного сорта. Это позволяет эффективно применять М. э. в тех случаях, когда атомы, на ядрах к-рых наблюдается М. э., входят в состав тв. тел в виде примесей. М. э. используется для исследования электронных состояний примесных атомов в металлах и полупроводниках и для изучения особенностей колебаний примесных атомов в кристаллах. М. э. применяется в биологии (напр., исследование электронной структуры гемоглобина), в геологии (разведка и экспресс-анализ руд), для целей хим. анализа, для измерения скоростей и вибраций. М. э. наблюдается для 73 изотопов 41-го элемента; самым лёгким среди них явл. 40К, самым тяжёлым — 243Am.

Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.

МЁССБАУЭРА ЭФФЕКТ

(ядерный g-резонанс) - испускание или поглощение g-квантов атомными ядрами в твёрдом теле (обусловленное ядерными переходами), не сопровождающееся изменением колебат. энергии тела, т. е. испусканием или поглощением фононов (без отдачи). Открыт P. Мёссбауэром (R. Mossbauer) в 1958. Таким переходам соответствуют линии испускания и поглощения -лучей, обладающие естеств. шириной , где т - ср. время жизни возбуждённого состояния ядра, участвующего в g-переходе (см. Ширина спектральной линии), и энергией , равной энергии перехода. Благодаря M. э. стали возможными измерения спектров испускания, поглощения и резонансного рассеяния g-квантов низколежащих кэВ)

и долгоживущих возбуждённых ядерных уровней с разрешением порядка естеств. ширины уровня Г.

M. э. наблюдается для 73 изотопов 41 элемента. Получены линии с рекордно малыми значениями отношения С помощью таких линий стали возможными измерения гравитац. красного смещения спектральных линий в земных условиях, до открытия M. э. проявлявшиеся лишь в астр, наблюдениях.

Малые величины абс. значений Г позволяют проводить измерения сдвигов и расщеплений линий, обусловленных взаимодействием ядра с внутренними электрич. и магн. полями и тем самым получать информацию о структуре, составе, хим. связях и магн. свойствах вещества, содержащего резонансный нуклид. Измерения вероятности M. э., т. е. доли испущенных или поглощённых -квантов без отдачи, и её зависимости от темп-ры T позволяют получить сведения об особенностях взаимодействия атомов в твёрдых телах и о колебаниях кристаллической решётки (напр., о фононном спектре). Благодаря этому M. э. широко применяется как метод исследования твёрдых тел с приложениями в разл. областях науки и техники (см. Мёссбауэровская спектроскопия). За открытие M. э. в 1962 P. Мёссбауэру присуждена Нобелевская премия.

Природа M. э. При испускании или поглощении -кванта свободное неподвижное ядро приобретает импульс , где- энергия -кванта, и энергию поступат. движения , где M- масса ядра. В результате энергия испускаемых квантов оказывается меньше энергии ядерного перехода на величину R; резонансно поглощаются -кванты с энергией, большей на ту же величину. T. о., линии испускания и поглощения смещены друг относительно друга на 2R. В газах за счёт теплового движения и Доплера аффекта происходит уширение -линий на величину и их небольшое перекрытие (рис. 1, а).

Для ядерных переходов всегда Ввиду этого действующее сечение резонансного поглощения очень мало; эффект можно увеличить нек-рыми искусств, приёмами, однако и при этом он остаётся трудно наблюдаемым.

В твёрдом теле благодаря взаимодействию атомов энергия отдачи превращается в энергию колебаний кристаллич. решётки (испускание и поглощение фононов). Однако процессы испускания и поглощения -квантов приобретают вероятностный характер. В среднем на один испущенный -квант кристаллу передаётся энергия, в точности равная энергии отдачи R. При этом возможны как процессы испускания и поглощения -квантов с возбуждением и поглощением фононов , так и процесс без отдачи, т. е. M. э., когда энергия испускаемых -квантов с точностью до Г равна энергии ядерного перехода (рис. 1,6).

M. э. можно объяснить на классич. языке без привлечения квантовой механики. Движущееся ядро в возбуждённом состоянии можно рассматривать как излучатель с несущей частотой с затуханием подверженный за счёт движения ядра фазовой модуляции. Электрич. поле излучаемой волны

Здесь - константа,- волновой вектор -кванта, - координата ядра в момент Несмещённая линия естеств. ширины появляется пои таких движениях ядра, когда среднее по времени от фазового множителя отлично от О, т. е.:

Величина определяет интенсивность несмещённой линии и названа фактором Мёссбауэра. Если ядро движется в огранич. пространстве, <то только при спец. типах движения В подавляющем большинстве случаев Колебат. движение ядра в твёрдых телах носит огранич. характер, и в приближении гармонич. колебаний

где - ср. квадрат

смещения ядра от положения равновесия в направлении полёта -квантов; - приведённая длина волны излучателя.

лвантовомеханич. рассмотрение приводит также к ф-ле (3), но позволяет учесть при вычислении как тепловые, так и нулевые колебания атомов. Фактор Мёсс-бауэра во многом аналогичен Дебая- Уоллера фактору, определяющему вероятность упругого рассеяния рентг. лучей и нейтронов в твёрдых телах. С ростом темп-ры увеличивается, а падает. Характер зависимости определяется MH. факторами: значениями силовых констант, составом и структурой кристалла и т. п. Однако для -переходов низких энергий сохраняет заметную величину вплоть до темп-ры плавления. С увеличением (уменьшением резко падает, и для сохранения доступной измерению величины f_M источник и поглотитель обычно охлаждают до К. При К за счёт нулевых колебаний остаётся конечным, и это обстоятельство ограничивает возможности наблюдения несмещённой линии для переходов с большими

В жидкости атомы или молекулы за счёт диффузии могут перемещаться на сколь угодно большие расстояния, поэтому наблюдать несмещённую линию естеств. ширины в жидкостях нельзя. Однако т. к. время жизни возбуждённого ядерного уровня конечно, то, если перемещение за время мало или сравнимо с , спектры испускания и поглощения -квантов не должны сильно отличаться от соответствующих спектров твёрдых тел. Анализ показывает, что при учёте как колебательного, так и диффузионного движений в спектрах поглощения и испускания содержится несмещённая линия, но уширенная на величину где D- коэф. диффузии (рис. 1, в). Для большинства жидкостей D велики, а линии поглощения и испускания сильно уширены, и их наблюдение затруднено. Исключение составляют жидкости с большой вязкостью. В твёрдых телах при высоких T также наблюдается заметное уширенив несмещённой линии за счёт диффузии.

В твёрдых телах часть спектра испускания и поглощения соответствует процессам с отдачей, т. е. с возбуждением или поглощением фононов. Эта часть распределена по интервалу энергий , где - характерная частота фононного спектра. T. к. то измерения деталей этого распределения невозможны. Исключения составляют случаи, когда в сильно представлены гармоники с НЧ. Если, напр., возбудить УЗ-колебания достаточно большой интенсивности с частотой то в спектрах поглощения и испускания наблюдаются дополнит, линии (сателлиты), отстоящие от несмещённой линии на расстояния , где n- целое число (рис. 2,а). Сателлиты соответствуют процессам испускания -квантов с возбуждением и поглощением УЗ-фононов.

Рис. 2. Спектры испускания и поглощения g-лучей в твёрдых телах при ультразвуковой накачке частоты (а) и при ограниченной диффузии (б).

В больших биол. молекулах или сложных хим. веществах отд. фрагменты молекул могут занимать не одно, а неск. устойчивых равновесных положений, и при достаточно высоких T происходят случайные переходы фрагмента из одного состояния в другое. T. к. движение фрагмента ограничено в пространстве, то спектры поглощения и испускания ядер, входящие в состав таких фрагментов, содержат несмещённую линию естеств. ширины. Кроме этой линии наблюдаются дополнит, линии лоренцевой формы (рис. 2,6), отражающие характер "перескокового" движения, к-рое можно рассматривать как диффузию в огранич. пространстве.

Движение ядер приводит к температурному сдвигу линии за счёт эффекта Доплера второго порядка на величину , где - скорость движения излучающего или поглощающего ядра. Сдвиг очень мал , и только благодаря узости несмещённых линий его можно наблюдать. С увеличением темп-ры увеличивается и энергия испускаемых и поглощаемых -квантов уменьшается. При высоких T независимо от агрегатного состояния вещества и соответственно:

Эффект Доплера второго порядка проявляет себя по-разному в разд. агрегатных состояниях. В газах наряду со сдвигом линии возникает и уширение линии , сравнимое с В твёрдых телах намного меньше сдвига линии и практически не наблюдается.

Наблюдение M. э. возможно с помощью спектрометра, схема к-рого приведена на рис. 3. Источнику -квантов сообщается скорость u (относительно) поглотителя, при этом энергия g-кванта за счёт эффекта Доплера меняется на величину Скорости в интервале 0,1 - 10 см/с приводят к смещению линии на величину Поглотитель содержит те же ядра, что и источник, но в основном состоянии. Меняя скорость v, можно совместить или раздвинуть линии испускания и поглощения.

Если линии в источнике и поглотителе сильно раздвинуты, то поглощение -квантов происходит за счёт нерезонансных процессов (в основном за счёт фотоэлек-трич. поглощения атомарными электронами и эффекта Комптона). При совмещении линии общее сечение поглощения увеличивается, а число прошедших через поглотитель -квантов, регистрируемых детектором, уменьшается.

рис. 4. Зависимость относительной разности интенсивностей Ig -излучения, проходящего через иридиевый (I^1r ) и платиновый ( I^pt ) поглотители, от скорости v источника относительно поглотителя.

Экспериментально можно не только обнаружить резонансное поглощение, но и исследовать форму линии поглощения. На рис. 4 приведены результаты эксперимента Мёссбауэра, в к-ром изучалось резонансное поглощение g-лучей с энергией =129 кэВ, испускаемых при переходе ядра ¹⁹¹Ir из первого возбуждённого состояния в основное (рис. 5). Источником служила пластинка металла ¹⁹¹Os (см. ниже).

Источник и поглотитель ¹⁹¹Ir поддерживались при T= 77 К (платиновый поглотитель использовался для измерения нерезонансного поглощения). Наблюдаемая ширина провала отвечает ширине возбуждённого уровня ¹⁹¹Ir (Г = 5· 10^-6 эВ).

Источники резонансных g-квантов представляют собой обычно радиоакт. ядра с большим периодом полураспада введённые в твердотельную матрицу (от неск. часов до неск. лет). В результате ядерных превращений ( К -захвата или a-распадов) и последующего каскада g-переходов образуется возбуждённое ядро, испускающее резонансные g-кванты (рис. 5). В первом эксперименте Мёссбауэра источником служил р-ра-диоактивный ¹⁹¹Os. Ядра в возбуждённом состоянии получаются в ходе ядерных реакций [напр., ⁴⁰K в результате реакции и при кулонов-ском возбуждении ядер . Удалось выделить резонансные -кванты из синхротронного излучения (с помощью дифракции -квантов на ядрах), в частности линию с энергией 14,4 кэВ, соответствующей энергии перехода ядра с монохроматичностью т. е. сравнимой с Г переходом ядра Это открывает возможности получения мощных и узконаправленных источников резонансных g-квантов.

Сечение резонансного поглощения -квантов s _рез в твёрдых телах определяется длиной волны -излучения, вероятностью M. э. (f_M), спинами ядер в основном (I₀) и возбуждённом (I_B) состояниях, а также вероятностью процесса конверсии внутренней

Здесь К- коэф. внутренней конверсии. Величина K(1+ K )определяет вероятность того, что поглотившее -квант ядро перейдёт затем в осн. состояние, передав энергию атомарным электронам. Коэф.появляется как следствие квантовомеханич. эффекта - интерференции резонансного и нерезонансного (фотоэффект) процессов поглощения, имеет заметную величину лишь для переходов мультипольности El. Линии поглощения g-квантов в переходах El имеют ярко выраженную асимметрию (рис. 6). Для переходов др. мультипольности коэф.пренебрежимо мал и энергетич. зависимость сечения поглощения имеет лоренцеву форму. В твёрдом теле возможно упругое резонансное рассеяние g-кантов на ядрах, при к-ром энергии рассеянных и падающих -квантов строго равны. Сечение такого процесса s _упр пропорц. произведению вероятности поглощения без отдачи (f _M) и вероятности испускания без отдачи

Сечение упругого нерезонансного рассеяния -квантов и рентг. лучей (напр., на атомарных электронах) пропорц. фактору Дебая - Уоллера, зависящему лишь от передаваемого твёрдому телу импульса.

Процесс упругого резонансного рассеяния происходит как бы в два этапа: резонансное поглощение и затем резонансное испускание. И тем не менее часть упруго рассеянных -квантов рассеивается когерентно, т. е. разность фаз падающей и рассеянных волн имеет строго определённое значение, зависящее от энергий падающих -квантов.

Когерентные эффекты. Волны, соответствующие когерентно рассеянным квантам от двух рассеива-телей, могут интерферировать друг с другом, а в случае, когда резонансно рассеивающие ядра регулярно внедрены в кристаллич. решётку, возможна резонансная ядерная дифракция -квантов. При определённых направлениях падения -квантов на кристалл, определяемых Брэгга- Вульфа условием, возникает сильное дифракц. рассеяние, во многом аналогичное дифракц. рассеянию рентг. лучей. Благодаря резонансной ядерной дифракции появляется возможность выделения резонансных -квантов из синхротронного излучения.

При резонансной ядерной дифракции на совершенных кристаллах, содержащих высокую концентрацию резонансно рассеивающих ядер, имеет место подавление неупругих каналов ядерной реакции. При точном выполнении условия Брэгга - Вульфа по мере увеличения амплитуды дифрагированной волны сечение резонансного поглощения уменьшается и может строго обратиться в 0. При этом полностью прекращаются все неупругие процессы, сопровождающие резонансное поглощение (напр., процесс внутр. конверсии, неупругое испускание -квантов), а когерентная суперпозиция из падающей и дифрагированной волн распространяется по кристаллу без поглощения. Особенность эффекта подавления состоит в том, что колебания атомов в кристалле не восстанавливают даже частично резонансное поглощение.

Анализ когерентных явлений базируется на концепции коллективного возбуждённого ядра, согласно к-рой невозможно указать положение возбуждённого ядра, образовавшегося после поглощения -кванта. Лит.: Эффект Мёссбауэра. Сб. ст. [Переводы], M., 1962; Каган Ю., К теории температурного красного смещения и уширения линии Мёссбауэра, "ЖЭТФ", 1964, т. 47, в. 1, с. 366; Sauer С.,Matthias E.,Mossbauer R. L., Recoilless resonance absorption and hyperfine structure of the 6. 2-ke V state in ¹⁸¹ Ta, "Phys. Rev. Lett.", 1968, v. 21, p. 961; Каган Ю. M., Афанасьев A. M., Войтовецкий В. К., Интерференция процессов конверсии и фотоэффекта при поглощении мёссбауэровского излучения, "Письма в ЖЭТФ", 1969, т. 9, с. 155; Мёссбауэр P.Л., Стохастические движения атомов в белках, "Химическая физика", 1982, M 10, с. 1299; Gеrdau E. и др., Nuclear bragg diffraction of synchrotron radiation in yittrium iron garnet, "Phys. Rev. Lett.", 1985, v. 54, p. 835; Van Burck U., Coherent effects in resonant diffraction theory, "Hyperfine Interactions", 1986, v. 27, p. 289; Smirnоv G. V., Coherent effects in resonant diffraction: experiment, там же, р. 203. A. M. Афанасьев.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.