- МЕЙСНЕРА ЭФФЕКТ
- МЕЙСНЕРА ЭФФЕКТ
-
полное вытеснение магн. поля из металлич. проводника, когда последний становится сверхпроводящим (при понижении темп-ры и напряжённости магн. поля ниже критич. значения Нк). М. э. впервые наблюдался нем. физиками В. Мейснером (W. Meissner) и Р. Оксенфельдом (R. Ochsenfeld) в 1933. Соотношение B=H+4pJ=(1+4pc)H между магн. индукцией В, напряжённостью магн. поля Н и намагниченностью металла J показывает, что, согласно М. э. (когда B=0), идеальный сверхпроводник ведёт себя как идеальный диамагнетик с аномально большой магн. восприимчивостью c=-1/4p. При М. э. внеш. магн. поле оказывается заэкранированным диамагн. токами, возникающими в тонком поверхностном слое сверхпроводника. В недостаточно чистых металлах и в сплавах наблюдается частичное «замораживание» магн. поля в объёме сверхпроводника, т. е. неполнота М. э. (см. СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ, СВЕРХПРОВОДНИКИ).
Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1983.
- МЕЙСНЕРА ЭФФЕКТ
-
- вытеснение пост. магн. поля из массивного проводника, когда последний становится сверхпроводящим, одно из фундам. свойств сверхпроводимости.M. э. экспериментально обнаружен Ф. В. Мейснером (F. W. Meissner) и P. Оксенфельдом (R. Ochsenfeld) в 1933.
M. э. исчезает при полном переходе сверхпроводника в нормальное (несверхпроводящее) состояние.
Благодаря возможности существования незатухающих токов в сверхпроводнике внеш. магн. поле экранируется сверхпроводящими токами, текущими вблизи поверхности образца (мейснеровскими токами) в слое толщиной порядка глубины проникновения, магн. поля (см. Лондонов уравнение). Состояние с незатухающими поверхностными токами, препятствующими проникновению магн. поля в толщу сверхпроводника, соответствует минимуму свободной энергии, включающей энергию магн. поля, кинетич. энергию сверхпроводящих электронов и энергию свехпроводящей конденсации. Характерные значения глубины проникновения магн. поля составляют доли микрометра, поэтому поле практически не проникает в массивный сверхпроводник: магн. индукция
в нём равна нулю. В силу соотношения 
между индукцией 
напряжённостью магн. поля H и намагниченностью 
последняя при В= 0 оказывается равной 
т. е. сверхпроводник в мейснеровском состоянии ведёт себя как идеальный диамагнетик с восприимчивостью 
Полный M. э. существует в интервале напряжённос-тей магн. поля, не превосходящих критического магнитного поля, при к-ром происходит полное или частичное разрушение сверхпроводимости. Неполный M. э. наблюдается как в сверхпроводниках 1-го рода в про-
межуточном состоянии, когда магн. поле проникает в образец через области, занятые нормальной фазой, так и в сверхпроводниках 2-го рода в интервале полей от Hc1 до Hc2 ( смешанное состояние), когда магн. поле проникает в сверхпроводник в виде вихрей, несущих квант магн, потока (см. Квантование магнитного потока).
При охлаждении образца, находящегося в магн. поле, до темп-ры ниже критич. темп-ры сверхпроводящего перехода происходит выталкивание магн. потока из образца. При этом содержащие магн. поток области нормальной фазы или квантованные вихри стремятся выйти из сверхпроводника, перемещаясь из глубины к поверхности образца. В материалах, обладающих дефектами кристаллич. решётки, такое движение маги, потока может быть затруднено, что будет приводить к "замораживанию" магн. потока в образце.
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц E. M., Электродинамика сплошных сред, 2 изд., M., 1982; Д е Жен П., Сверхпроводимость металлов и сплавов, пер. с англ., M., 1968; Pоуз-Инс A., Pодерик E., Введение в физику сверхпроводимости, пер. с англ., M., 1972. H. Б. Копнин.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А. М. Прохоров. 1988.
.
