Ферримагнитный резонанс

        одна из разновидностей электронного магнитного резонанса. Ф. р. проявляется как резкое возрастание поглощения ферримагнетиком (См. Ферримагнетики) энергии электромагнитного излучения при определённых (резонансных) значениях частоты (и определённой напряжённости приложенного (внешнего) магнитного поля H₀. Наличие в ферримагнетиках нескольких магнитных подрешёток (см. Ферримагнетизм) приводит к существованию нескольких ветвей Ф. р. Ветви Ф. р. соответствуют возбуждению резонансных колебаний векторов намагниченности подрешёток как относительно друг друга, так и относительно вектора H₀. Низкочастотная ветвь Ф. р. соответствует возбуждению прецессии вектора результирующей намагниченности образца J в эффективном поле Н_эф, которое определяется внешним полем, полями анизотропии и размагничивающими полями. Прецессия происходит таким образом, что не нарушается антипараллельность подрешёток; тогда ν = γ_эфН_эф. Этот вид Ф. р. ничем не отличается от ферромагнитного резонанса (См. Ферромагнитный резонанс) и поэтому в научной литературе часто пользуются только этим термином для описания как ферро-, так и ферримагнитного резонанса. Специфика Ф. р. проявляется здесь лишь в изменении значения магнитомеханического отношения (См. Магнитомеханическое отношение) γ_эф. В простейшем случае ферримагнетика с двумя подрешётками, имеющими намагниченности M₁ и M₂, γ_эф = (M₁ – M₂)/(M₁/γ₁ – M₂/γ₂) (здесь γ₁ и γ₂ – магнитомеханического отношения для подрешёток).

         Высокочастотные ветви Ф. р. соответствуют таким видам прецессии векторов намагниченности подрешёток, при которых нарушается их антипараллельность. Эти ветви Ф. р. иногда называют обменными резонансами. Их частоты пропорциональны обменным полям, действующим между подрешётками: ν = γαJ, где α – константа обменного взаимодействия (См. Обменное взаимодействие). Эти частоты расположены в инфракрасном диапазоне электромагнитного спектра. Более сложным и менее изученным является вопрос о Ф. р. в ферримагнетиках с неколлинеарным расположением векторов намагниченности подрешёток, а также вопрос о Ф. р. вблизи точки компенсации (т. е. вблизи температуры, при которой суммарная намагниченность образца равна нулю).

         Лит. см. при ст. Ферримагнетизм.

         А. С. Боровик-Романов.