Собственное время

        в теории относительности, время, измеряемое часами в собственной системе отсчёта (См. Собственная система отсчёта) движущегося тела, т. е. часами, жёстко связанными с телом (покоящимися относительно него и находящегося в том же месте). Время протекания какого-либо процесса, измеряемое наблюдателем вне тела, в котором происходит процесс, зависит от относительной скорости наблюдателя и тела. При измерениях вдали от тяготеющих тел можно пользоваться частной (специальной) теорией относительности (см. Относительности теория). Если измерения производятся в некоторой инерциальной системе отсчета (См. Инерциальная система отсчёта) («лабораторной системе»), а тело движется относительно неё с постоянной скоростью υ, то промежуток С. в. Δτ связан с промежутком времени Δt наблюдателя соотношением: c — скорость света в вакууме; если υ меняется со временем то для конечного интервала времени t₁, t₂ С. в.

        

        

         При наличии полей тяготения следует пользоваться общей теорией относительности (см. Тяготение). С. в. процесса в поле тяготения течёт тем медленнее с точки зрения наблюдателя вне поля, чем сильнее гравитационное поле, т. е. чем больше модуль гравитационного потенциала φ (потенциал φ отрицателен, вне поля полагают φ = 0). Для не слишком сильных полей, когда |φ|/с² << 1, С. в. Δτ по неподвижным часам в точке с потенциалом φ связано с временем Δτ неподвижного наблюдателя вне поля соотношением: Δτ = (1 — |φ|/c²)/Δt.

         Как видно из формул, С. в. всегда меньше времени, измеренного в любой др. системе отсчёта.

         И. Ю. Кобзарев.